流体力学-水力学-流动阻力和水头损失课件.ppt

1、第四章第四章流动形态及其水头损失流动形态及其水头损失 4.14.1 流动阻力和水头损失的分类流动阻力和水头损失的分类流动阻力流动阻力摩擦阻力：摩擦阻力：流体有粘滞性和横向流速梯流体有粘滞性和横向流速梯度，产生摩擦阻力。度，产生摩擦阻力。压差阻力：压差阻力：局部地区固体边界的形状局部地区固体边界的形状或大小有急剧改变，或有局部障碍，或大小有急剧改变，或有局部障碍，液流内部结构产生离解和漩涡，流液流内部结构产生离解和漩涡，流线弯曲，流速分布改变，增加了液线弯曲，流速分布改变，增加了液流的相对运动，产生压差阻力。流的相对运动，产生压差阻力。水头损失水头损失沿程水头损失沿程水头损失h hf f ：均匀

2、流中，水流产生的均匀流中，水流产生的阻力为摩擦阻力，能量损失为阻力为摩擦阻力，能量损失为沿沿程水头损失程水头损失h hf f。局部水头损失局部水头损失h hj j ：非均匀流中，水流产生非均匀流中，水流产生的阻力为摩擦阻力和压差阻力，的阻力为摩擦阻力和压差阻力，其产生的能量损失为其产生的能量损失为局部水头局部水头损失损失h hj j。总水头损失：总水头损失：h hw w=h=hf f+h+hj j摩擦阻力摩擦阻力滞止离解滞止离解压差阻力压差阻力惯性离解惯性离解压差阻力压差阻力惯性离解惯性离解压差阻力压差阻力4.2 4.2 实际液体流动的两种形态实际液体流动的两种形态4.2.1 4.2.1 雷诺

3、试验雷诺试验mfkh4.2.2 4.2.2 流态的判别流态的判别-雷诺数雷诺数雷诺数：雷诺数：dRe非圆形过水断面下临界雷诺数：非圆形过水断面下临界雷诺数：管流上临界雷诺数：管流上临界雷诺数：Re R 管流下临界雷诺数：管流下临界雷诺数：R Recec=2000=2000非圆形过水断面雷诺数：非圆形过水断面雷诺数：4000012000 ecR A R 500ecRbhbhbhR 2；2300 有一圆形输水管，直径有一圆形输水管，直径d d为为2.0cm2.0cm，管中，管中 水流的断面平均流速为水流的断面平均流速为1m/s1m/s，水温，水温t=t=15 15，试判别管中水流的型态。当通过石油

4、，试判别管中水流的型态。当通过石油时，若其他条件相同，问流态是层流还是紊流？时，若其他条件相同，问流态是层流还是紊流？（t=15t=15时，时，石油石油=0.6cm=0.6cm2 2/s,/s,水水=0.0114cm=0.0114cm2 2/s/s）流。流。是是层层 解：解：管管中中为为水水流流时时，dRev 0114.02100 17540 是紊流是紊流石石油油时时管管中中为为vdRe 3 33 33 3.3 30 0.6 62 21 10 00 0 2 23 30 00 0 4.3 4.3 均匀流沿程水头损失与切应力的关系均匀流沿程水头损失与切应力的关系4.3.1 4.3.1 沿程水头损失

5、与切应力的关系沿程水头损失与切应力的关系 在管道恒定均匀流中，取总流流段在管道恒定均匀流中，取总流流段1-11-1到到2-22-2，各作用力处于平衡状态：各作用力处于平衡状态：F=0F=0。OOz2z11122P1P2 0 0G 作用于该总流流段上的外力有：作用于该总流流段上的外力有：动水压力动水压力：P P1 1=p=p1 1A A P P2 2=p=p2 2A A 重力：重力：G=G=V=V=ALAL，在流动方向上的投影，在流动方向上的投影G Gx x=ALsinALsin 摩擦阻力：摩擦阻力：T=T=0 0A=A=0 0 L LOOz2z11122P1P2 0 0G x0 02121 L

6、LzzALApAp )()(02211ALpzpz 写出管轴方向的平衡方程：写出管轴方向的平衡方程：0sin21 TGPP :A 两边同除以两边同除以均匀流基本方程均匀流基本方程 0RLhf RJLhRf 0 OOz2z11122P1P2 0 0G x4.3.2 4.3.2 均匀流过水断面上切应力的分布均匀流过水断面上切应力的分布 AR 00rr 0RJJR RR rr22r00 r 24402rddd 00Cr Cr 0 0 r0rRJ 0 或或 02 0rrurdrJdu )(4 220rrJu 得：得：2004,0rJcurr 所以所以时，时，积分常数：当积分常数：当 2Jr dydu

7、drdu )(0rry 2 drduJr 所以：所以：2rdrJdu 0 0 r0ryu4.4 4.4 圆管中的层流运动圆管中的层流运动4.4.1 4.4.1 圆管均匀层流的断面流速分布圆管均匀层流的断面流速分布 820rJ ldhAQf 1284 均均流流速速：圆圆管管均均匀匀层层流流的的断断面面平平圆圆管管均均匀匀层层流流的的流流量量：20max4:rJu 流速有最大值流速有最大值)(4 220rrJu 得：得：AudAA1)2)(412200200rdrrrJrr max21 u 时，时，当当0 r4.4.2 4.4.2 圆管均匀层流的沿程水头损失圆管均匀层流的沿程水头损失 Rde646

8、4:其中其中gdl hf22 820rJ 由由：208rJ 322 d lhf 32 2dlhf dgdl32gdld2642 gdl22 达西公式达西公式通用公式-层流紊流均适用 利用管径利用管径d=75mmd=75mm的管道输送重油，如的管道输送重油，如图所示，已图所示，已 知重油的重度知重油的重度 油油=8.83KN/m=8.83KN/m3 3，运动粘性系数，运动粘性系数 油油=0.9cm=0.9cm2 2/s/s，管轴上装有毕托管，水银面高差，管轴上装有毕托管，水银面高差h hp p=20mm=20mm，求重油每小时流量及每米长的沿程水头损失。求重油每小时流量及每米长的沿程水头损失。解

9、：解：1 1、求流量：、求流量：gpgupBA2022maxpABhppgu油油汞22maxsmu/35.202.083.883.828.1336.19max假设重油的流动为层流：假设重油的流动为层流：smu/175.121max2 2、求沿程水头损失、求沿程水头损失0654.097964Re64gdlhf22gdlhf22979109.0075.0175.1Re4d360041175.12dQ 2300 层流hm/68.183600075.014.341175.132m/06.08.92175.1075.00654.02油柱4.5 4.5 液体的紊流运动液体的紊流运动4.5.1 4.5.1

10、紊流的形成条件紊流的形成条件涡体的形成；涡体的形成；形成后的涡体，脱离原来的流层或流束，形成后的涡体，脱离原来的流层或流束，掺入邻近的流层或流束。掺入邻近的流层或流束。层流与紊流的根本区别在于：层流与紊流的根本区别在于：层流中层流中各流层的流体质点，互不掺混，各流层的流体质点，互不掺混，有比较规则的有比较规则的“瞬时流线瞬时流线”存在；存在；紊流中紊流中有大小不等的涡体震荡于各流层有大小不等的涡体震荡于各流层之间，互相掺混。之间，互相掺混。4.5.2 4.5.2 紊流脉动现象与时均化概念紊流脉动现象与时均化概念运动要素的运动要素的脉动现象：脉动现象：紊流中存在大量涡体，涡体沿各方向进行紊流中存

11、在大量涡体，涡体沿各方向进行混掺、碰撞，使紊流中任何一个空间点上的混掺、碰撞，使紊流中任何一个空间点上的运运动要素（流速、压强等）随时间不断在变化动要素（流速、压强等）随时间不断在变化-紊流运动要素脉动。紊流运动要素脉动。运动要素的时均化处理：运动要素的时均化处理：01 0 dtpT p T脉动点流速脉动点流速时均点流速时均点流速瞬时点流速瞬时点流速 xxxuuu 10dtuTuTxx xxxuuu dtuuT u Txxx 0)(1dt uTdtuTTxTx 00110 xxuu 理理：其其它它运运动动要要素素也也同同样样处处 10dtpTpT ppp 脉动值说明：脉动值说明：脉动值不能当作

12、微量处理，有时可达到时均脉动值不能当作微量处理，有时可达到时均值的三分之一。值的三分之一。脉动总是三维的，虽然主流是一维或二维的，脉动总是三维的，虽然主流是一维或二维的，但均产生三个方向的脉动速度。但均产生三个方向的脉动速度。脉动是涡体互相掺混、交换的结果，不是流脉动是涡体互相掺混、交换的结果，不是流体分子的运动。体分子的运动。注意：注意：紊流恒定流紊流恒定流-指时间平均的运动要素不随时间指时间平均的运动要素不随时间而变化的流动。而变化的流动。紊流非恒定流紊流非恒定流-指时间平均的运动要素随时指时间平均的运动要素随时间而变化的流动。间而变化的流动。恒定流、非恒定流、流线、流束、总流等恒定流、非

13、恒定流、流线、流束、总流等-对紊流运动要素时均值而言。对紊流运动要素时均值而言。4.5.3 4.5.3 紊流中摩擦切应力计算紊流中摩擦切应力计算 紊流中切应力紊流中切应力=内摩擦切应力内摩擦切应力+附加切应力附加切应力 内摩擦切应力内摩擦切应力-相邻两层时均速度相对相邻两层时均速度相对运动所产生的粘滞切应力。运动所产生的粘滞切应力。附加切应力附加切应力-脉动所产生。脉动所产生。紊流附加切应力：紊流附加切应力：（普朗特动量传递理论）（普朗特动量传递理论）紊流各流层间存在相对运动，当流层间发紊流各流层间存在相对运动，当流层间发生质点混和时，因流速的不同（动量不同），导生质点混和时，因流速的不同（动

14、量不同），导致质点横向运动到新流层时，因动量的改变产生致质点横向运动到新流层时，因动量的改变产生对新流层的附加切应力对新流层的附加切应力-紊流附加摩擦切应力紊流附加摩擦切应力（雷诺应力）。（雷诺应力）。22)(dyudldyudxx21 可编辑4.5.44.5.4紊流中的层流底层与紊流核心紊流中的层流底层与紊流核心 4.5.4.1 4.5.4.1 层流底层（粘性底层）：层流底层（粘性底层）：紧靠固体边界的地方，由于管壁及流体粘紧靠固体边界的地方，由于管壁及流体粘性的影响，流体质点流速小，流态属于层流的性的影响，流体质点流速小，流态属于层流的流体层。流体层。层流底层厚度层流底层厚度-一般只有十分

15、之几一般只有十分之几毫米，最大只有几毫米。毫米，最大只有几毫米。紊流核心：紊流核心：粘性底层以外为紊流区，包括紊动充粘性底层以外为紊流区，包括紊动充分发展的紊流流核区和紊流处于发展状态的过分发展的紊流流核区和紊流处于发展状态的过渡层（厚度仅百分之几厘米）。渡层（厚度仅百分之几厘米）。4.5.4.2 4.5.4.2 流道壁面的类型流道壁面的类型绝对粗糙度绝对粗糙度k ks s（）：）：将固体壁面上，粗糙体突将固体壁面上，粗糙体突出壁面的高度的平均值出壁面的高度的平均值 。水力光滑管：水力光滑管：当层流底层的厚度当层流底层的厚度 0 0大于大于绝对粗糙度绝对粗糙度k ks s，流体在平直的层流底层

16、的外缘上，流体在平直的层流底层的外缘上滑动，象在光滑壁面上流动一向，边壁对水流的滑动，象在光滑壁面上流动一向，边壁对水流的阻力，主要是层流底层的粘滞力，这种管道称为阻力，主要是层流底层的粘滞力，这种管道称为水力光滑管。水力光滑管。水力粗糙管：水力粗糙管：当层流底层的厚度当层流底层的厚度 0 0小于小于绝对粗糙度绝对粗糙度k ks s时，紊流流核绕过突出高度时，将形成小漩时，紊流流核绕过突出高度时，将形成小漩涡，边壁对水流的阻力主要是由这些小漩涡造涡，边壁对水流的阻力主要是由这些小漩涡造成的，成的，边壁粗糙度起主要的作用，边壁粗糙度起主要的作用，这种粗糙壁这种粗糙壁面的管道，称为面的管道，称为水

17、力粗糙管水力粗糙管。过渡粗糙管：过渡粗糙管：介于以上两者之间的情况，层流底介于以上两者之间的情况，层流底层的厚度不足以完全掩盖住边壁粗糙度的影层的厚度不足以完全掩盖住边壁粗糙度的影响，但绝对粗糙度还没有起决定性的作用，响，但绝对粗糙度还没有起决定性的作用，这种粗糙壁面的管道称为这种粗糙壁面的管道称为过渡粗糙管过渡粗糙管。4.5.5 4.5.5 紊流的流速分布紊流的流速分布普朗特普朗特-卡门对数流速分布公式：卡门对数流速分布公式：Cykuu ln*5.5ln5.2*yuuu5.8ln5.2*skyuu水力光滑管区：水力光滑管区：水力粗糙管区：水力粗糙管区：4.6 4.6 圆管中沿程阻力系数的变化

18、规律圆管中沿程阻力系数的变化规律 尼古拉兹实验（实验图）尼古拉兹实验（实验图）-人工粗糙人工粗糙层流区：层流区：R Re e23002300，=f(=f(R Re e)，=64/=64/R Re e，h hf f 1.01.0流态过渡区：流态过渡区：23002300R Re e40004000紊流光滑区：紊流光滑区：=f(=f(R Re e)，h hf f 1.751.75紊流过渡区：紊流过渡区：=f(=f(R Re e，k ks s/d/d)，h hf f 1.752.01.752.0紊流粗糙区：紊流粗糙区：=f(=f(k ks s/d/d)，h hf f 2.02.0 舍维列夫公式（旧钢管

19、和铸铁管）：舍维列夫公式（旧钢管和铸铁管）：3.00210.0s/2m.1d时3.03.0876.0100179.0 s/2m.1d时谢才公式（明渠）：谢才公式（明渠）：221 RlC曼宁公式611RnC gC8 RJClRChf222 谢才系数谢才系数gdlhf22 gRl242 812 Rlg RJC 。，试计算沿程水头损失，试计算沿程水头损失水温为水温为流量流量通过通过为为管长管长已知旧的输水钢管直径已知旧的输水钢管直径CsLQmlmmd 10,/100,1000 ,300计算：采用舍维列夫公式进行42dA AQ 3.00210.0d 8.9242.13.010000301.02 解：解

20、：gdlhf22 43.014.32 207.0m 07.01.0 sm/42.1 sm/2.1 0301.0m3.10 3.03.0021.0 求水头损失。求水头损失。流动在水力粗糙区，流动在水力粗糙区，为为通过流量通过流量，长，长，直径，直径一钢筋混凝土衬砌隧洞一钢筋混凝土衬砌隧洞 ,/10 15.13smkmm,014.0 n查得一般混凝土查得一般混凝土解：解：R求求水水力力半半径径)1(C计计算算谢谢才才系系数数)2(4dR m375.045.1 RClhf22 lhJf知知61375.0014.01 ,)3(fh计计算算沿沿程程水水头头损损失失RJC由谢才公式由谢才公式 AQ 611

21、RnC 由由sm/66.6021 RC22 sm/6.55.114.34102 375.066.6010006.522 m7.22 4.7 4.7 流动的局部水头损失流动的局部水头损失 局部水头损失局部水头损失-发生在固体边界的形状发生在固体边界的形状或大小急剧改变的前后局部范围内或大小急剧改变的前后局部范围内（非均匀流）。（非均匀流）。局部损失主要用于维持漩涡运动，与边界局部损失主要用于维持漩涡运动，与边界形状有密切关系。形状有密切关系。ghj22对对1-11-1、2-22-2断面列伯努力方程：断面列伯努力方程：)()()(112222121 gppzzjhgpzgpz 2222222211

22、11 22 11断断面面列列动动量量方方程程：、对对 )(sin112222221 QlAApApghj2)(221 得：得：)22()()(22212121ggppzzhj sin 21lzz 由：由：,2A 同时，两边同除以同时，两边同除以代入上式得：代入上式得：水箱应保持水头。水箱应保持水头。局部水头损失局部水头损失沿程水头损失沿程水头损失要求计算：要求计算：后的流速配合后的流速配合值均与局部水头损失值均与局部水头损失以上以上。，闸阀，闸阀缩缩，逐渐收，逐渐收口口局部水头损失系数：进局部水头损失系数：进如图，已知：如图，已知：情况情况不同的管道，管道连接不同的管道，管道连接的水自水箱流入

23、一管径的水自水箱流入一管径流量流量)3(;)2(;)1()(0.215.05.0,039.010,125;037.0,25,150 /025.03212221113 jfhhmlmmdmlmmdsmQ oHod1d2l1l222AQ 求沿程水头损失求沿程水头损失)1(解：解：oHod1d2l1l2gdlhf2211111 第一管段第一管段8.92415.115.025037.021 fh21fffhhh 11AQ sm/415.115.0025.042 gdlhf2222222 第二管段第二管段sm/04.2125.0025.042 8.9204.2125.010039.022 fhm63.0

24、 m663.0 m293.1663.063.0 ghj22233 m506.0423.0032.0051.0 m032.08.9204.215.02 ghj22111 进口水头损失进口水头损失oHod1d2l1l2求局部水头损失求局部水头损失)2(m051.08.92415.15.02 逐逐渐渐收收缩缩水水头头损损失失ghj22222 闸阀水头损失闸阀水头损失m423.08.9204.20.22 321jjjjhhhh 212000022 whgH jfwhhh 2121222 whgH(3)(3)oHod1d2l1l2m011.2799.18.9204.22 m799.1506.0293.1

25、 1122 有一段直径有一段直径d=100mmd=100mm的管路，长的管路，长10m10m，其中有两个其中有两个9090的弯管（的弯管（d/d/=1.0=1.0）。管段的）。管段的沿程阻力系数沿程阻力系数=0.037=0.037。如拆除这两个弯管而。如拆除这两个弯管而管段长度不变，问管段中的流量能增加百分管段长度不变，问管段中的流量能增加百分之几？之几？210027)90()(1632.0131.0 d 解：查表得弯管的局部水头损失系数计算式为：解：查表得弯管的局部水头损失系数计算式为：轴线的弯曲半径轴线的弯曲半径直径，直径，为弯角，为弯角，-d294.0163.0131.0 ：定流量下的水头损失为定流量下的水头损失为在拆除弯管之前，在一在拆除弯管之前，在一 损失为：损失为：拆除弯管后的沿程水头拆除弯管后的沿程水头ggdlhw22221211 g2)294.021.010037.0(21 gdl2)2(21 gdlhf2222 gg27.321.010037.02222 g229.421 12 QQQ gg 229.427.3 2122 077.17.329.4 12，有：有：112212 AAQQ 077.1 12 077.112QQ 11077.0)1077.1(QQ 可编辑