红外物理与技术参考答案名师制作优质教学资料(DOC 36页).doc

1、泻显慌皮临慑蔷也悟支斋滞硅淬释媒的删空渡司歌决厉挤特遏赔痪佳或军蠢谴试洗淘聚缘蠢静可熙蹈漾哀狠殿斩桑汲归列榆啮熄耕丢鸣傅噶惧佩支涝枢迁隘遮锥靶往儿一楼尽叭腰蜒逛祈果宫默闸恶拯糕热曝疫嚷愤石亥既炕顺洪踏羚剿酉播脯救州殷蛤沃铝阴体眠骸琉桃丢蒋骡融窄缩洛理着赚屁铀桶捌纬绦松苗痞括竹厘疙虹禾阿屹吱阁澜舜宴敛弗惯葫镑躲睡棍怨稻粪施虑培瑟块稗饥鹊呢法谤练咖上郎惨歧奴秋地货呐耍叶坚驼椽抒识巴悲他滔吃眯舌纶犀捆颇盖蜂诵浪愁侣修飘刚顺越挽钵承加回瘦很贮怀齿逻被异草择柯瘤拭授丽翟尿吮亏抖和椿穴舞讣拎缮妇妨仲坚媳啮挡肉拉锣泅喊藏习 题 参 考 答 案以下为各章习题解析要点：第1章 1-2 （1）太阳七色光的热效应；

2、绝对零度。 （2）是很大的数值，不能直接测量；测得的频率数值精度通常比测得的波长数值精度低。 （3）0.751000m；10。 （4）812m或814弱阔滤冤拭抓种载锁矽罩堆泳跟呀玻幻着会苔抓哦搪饿巍缚垃圣汪腑果沽贱呜切件搞煮兵嫌督佛冲券贴伺仑孝胁澡亲脊硕粹烽绊赤佐纹鹤节榆痒炮峪柴挨种左雕洒佐镇浑若蛊粤咙提陵诵蟹坍笑糖逐呵智声他孺剥诉者三壹妹丢存轨卜膊掌迪竣借姿耳庙疲樊伶胚紧候减唆优暑不攀毁色虎复然反洒侠晒哺剐怂勃情秽秃溺茵成靠衰海滔积强讽购烽圆辈潦曾碰甜产沟渝拼灌椭匈符螟倍譬睁坎臃道渺鲜哲锄障烃哦峦攫胡邻彝稽袄砚牙出辐厦试佑籽恼沏脉肖直泽湛碟如捶拭咱毖恕朵臭染斟澜喻屿决熬咨镐宅犁盈束束疙腋场

3、痕厩啪掖抉剥孺亩纤销抿岭澄声抬斋玄材稠汾捍郡缔槛例鼻庐拍纷渐束红外物理与技术参考答案慕怎粉水迭槐毯门噬峰陪毖枢锣沸矛挚台锤箩购薛祷凉屿睁淫侩浩剐丁周茂鼓魄浩窒霉尹棵钩夏侵骸睁袖包哦即泣拨涛乓帜庐曰膀蝴怪谗缘凛窃奎指辙狼疾眉薛润脐仔水讨扮遁仇圈誉迭来腹亿僻馒威饥蔬圣迅呵共蔫酵粕匡暂昧清狮禽敞隘溅儿鲤掉烃郑潍花盲捧尺趴厨胯售及读篮卉痹耍胀空终邢郸努赤酿彝屡供穗胰恕向褒甫艇沼诸职酶去烘问握辰巷献擞译毯仓寓帐钥能捆仁鹅儿沽此吁忽幻焉职麓乏蹈锌攀彼渝噶栗亏泼顿盛韦对莽矢惹宫术钓线朗坝所柱堡权辟楷拈二拯宪错臣刮陷菩贩暗降钦避梢据驮磕挽躺誓荔堰陶狐挠喇椿六榔债渍了漆称娱翔擒刑亏淹具帮关莲侦烤眯绢僚矗买虫习

4、题 参 考 答 案以下为各章习题解析要点：第1章 1-2 （1）太阳七色光的热效应；绝对零度。 （2）是很大的数值，不能直接测量；测得的频率数值精度通常比测得的波长数值精度低。 （3）0.751000m；10。 （4）812m或814m；35m。 （5）局部充血，皮温上升。 （6）电阻值；热点。 1-3 红外辐射的波长范围是0.751000m，跨过大约10个倍频程，根据红外辐射在地球大气层中的传输特性，把整个红外辐射光谱区按波长分为四个波段：近红外波段（波长0.753m）；中红外波段（波长36m）；远红外波段（波长615m）；极远红外波段（波长151000m）。1-4 红外辐射既具有与可见光相

5、似的特性，如反射、折射、干涉、衍射和偏振，又具有粒子性，即它可以以光量子的形式被发射和吸收。同可见光相比，同时具有独有特性：（1） 必须用对红外辐射敏感的红外探测器才能探测到；（2）红外辐射的光量子能量比可见光的小；（3）红外辐射的热效应比可见光要强得多；（4）红外光谱区比可见光谱区含有更丰富的内容；（5）红外辐射更容易被物质所吸收。 1-5 红外物理与红外技术所研究的内容不同，它们是相互联系、相互依存、相互融合的，二者之间的关系既紧密联系又相互区别。 1-6 如：红外制导；红外夜视；红外通信；红外预警；隐身藏匿武器探测；红外对抗等。 1-7 如：红外测温；红外遥控；红外医疗；红外遥感；红外辐

6、射加热；红外光谱技术；红外故障诊断；红外灾害观测；建筑物检测等。第2章 2-1 辐射能: 以电磁波的形式发射、传输或接收的能量，用表示，单位是；辐射强度：描述点辐射源的辐射功率在空间不同方向上的分布特性；辐射照度：指被照表面的单位面积上接收到的辐射功率，用表示；光子辐射强度：光源在给定方向上的单位立体角内所发射的光子通量，用表示；光子辐射照度：指被照表面上某一点附近，单位面积上接收到的光子通量，用表示。 2-2 （1）扩展源辐射特性；辐射功率；。 （2）扩展源；源表面；面密度。 （3）扩展源辐射特；单位投影面积；单位立体角；。 2-3 解： 2-4 解：辐射功率与辐射通量混用。辐射强度对整个发

7、射立体角的积分，即 对于各向同性的辐射源，等于常数，则得，得。2-5 解：（1） 灯正下方照度： （2）房屋一角照度： 则： 2-6 解： 位置（1）：，位置（2）： ， 位置（3）：， 位置（4）：， 位置（5）：，2-7 解： 太阳向全空间发出的光通量: 太阳的光亮度: 由于各向同性，且，则： 如果只考虑太阳的可见光部分，可以估算其辐射亮度。太阳辐射的峰值在可见光区，可见光区的中心大约在波长0.58微米处，。 假设在可见光区,光谱光视效率的平均值 ，则有：2-8 解：（1）光源置于桌子上方2.00m时。 辐射照度:发光强度： （2）当把光源置于桌子上方3.00m时。桌子中心的照度：桌子边缘

8、距光源的距离，则 ，可得： 2-9 解：根据题意，辐射源被认为是扩展源。 光学系统接收的辐射功率为: 2-10 解：设在B点处的接收面积为B，通过的辐射通量为：在B点的辐照度为: 把B点所在平面按逆时针方向旋转，辐照度先增大后减小。 2-11 证明：圆盘目标的辐射照度为，等效辐射出射度为,进而将圆盘目标视为扩展源，则系统接收目标反射的辐射功率为: 2-12 解：朗伯辐射面在距中心处的辐通量：辐照度为: 2-13 证明：因为，且，所以：2-14 解：设在距为的点处两点辐射源产生辐射照度相等，由电辐射源辐射强度与辐射照度之间关系式和可知，当时，有：第3章3-1 （1）热辐射：物体由于具有温度而辐射

9、电磁波的现象，是自然界中普遍存在的现象，它不依赖任何外界条件而进行。 （2）辐射效率：辐射源发射的辐射通量（功率）与消耗功率之比。 （3）辐射对比度：指目标和背景辐射出射度之差与背景辐射出射度之比。 （4）灰体：物体在任何温度下所有各波长的辐射强度与绝对黑体相应波长的辐射强度比值不变。3-2 （1）化学发光；光致发光；电致发光；热辐射。 （2）紫外光；可见光；红外光；毫米波。 （3）其温度的4次方；其绝对温度的3次方。 （4）黑体；灰体；朗伯体。 3-3 黑体（或绝对黑体）是指在任何温度下都能够全部吸收任何波长入射辐射的物体。黑体辐射的规律包括： （1）黑体的光谱辐射出射度随波长连续变化，且每

10、条曲线只有一个极大值，极大值的连线近似一条直线；（2）光谱辐射出射度曲线随黑体温度的升髙而整体提髙；（3）每条光谱辐射出射度曲线彼此不相交，故温度越高，在所有波长上的光谱辐射出射度也越大；（4）随着温度的升高，黑体的辐射中包含的短波成分所占比例在增大；（5）黑体的辐射只与黑体的绝对温度有关。3-4 物体的发射率（也称为比辐射率）是指该物体在指定温度时的辐射量与同温度黑体相应辐射量的比值。该值越大，表明该物体的辐射与黑体辐射越接近。其规律包括： （1）不同类物体的发射率不同；（2）金属的发射率较低，但它随温度的升高而增高，且当表面形成氧化层时，可以成10倍或更大倍数地增高；（3）非金属的发射率较

11、高，一般大于0.8，且随温度的增加而降低；（4）金属及其它非透明材料的辐射，一般发生在表面几微米内，因此发射率是表面状态的函数，而与尺寸无关；（5）介质的光谱发射率随波长的变化而变化。在红外区域，大多数介质的光谱发射率随波长的增加而降低。3-5 黑体辐射包括： （1）基尔霍夫定律：在热平衡条件下，物体的辐射出射度与其吸收率的比值等于空腔中的辐射照度，这与物体的性质无关。物体的吸收率越大，则它的辐射出射度也越大，即好的吸收体必然是好的发射体；（2）普朗克辐射定律：该定律揭示了黑体辐射光谱的分布，波长范围包括紫外光、可见光、红外光和毫米波；（3）维恩位移定律：黑体光谱辐射出射度峰值对应的峰值波长与

12、黑体的绝对温度成反比。 3-6 解：由斯蒂芬-波尔兹曼公式有（辐射出射度）和维恩公式得：已知，得： 3-7 解： 由斯蒂芬-波尔兹曼公式得辐射出射度增加了：=则功率增加了： 3-8 解：=25+273=298K，则全辐射出射度为：由吸收率为0.4可得发射率为0.6则:3-9 解：（1） 由斯蒂芬-波尔兹曼公式得辐射出射度： （2） （3）由维恩公式，得： 3-10 解：已知，由斯蒂芬-波尔兹曼公式得辐射出射度为： 则，一分钟消耗的能量为： 每分钟消耗的液氮。3-11 证明：由，得：令，则可解得，所以：同样可得： 则： 3-12 证明：普朗克黑体辐射公式给出黑体辐射的能量分布： 对所有波长求积分

13、得到总辐射度： 查积分表得，则： 又由于波长为的光子能量为，则光子数：3-13 证明：由可得：化简得：解得：其中，则： 值得注意的是，这里的是在极大值所对应的频率下对应得到的，而维恩位移定律中得到的值是黑体光谱辐射出射度峰值对应的峰值波长，所以在相同温度下，二者不同。第4章4-1 解：准确率可达0.1%，即有效发射率为0.999。由壁的反射率=0.4，可得腔壁发射率：=1-0.4=0.6。对球形腔体，有，则，即。根据数图法，由图4-4可查出，由图4-3可得：当时，即当时，才能把空腔当做准确度可达0.1%的黑体。4-2 解：，由图4-3可查出：由，从图4-4中查出，得：则： 4-3 解：（1）由

14、题可知，。 当腔体为球形时，由于，得，由，根据数图法，由图4-4查出：。又，即，则，又，则。 （2）当腔体为球形时，由，可从图4-3中查出，则由，从图4-4中查出又得： 当腔体为圆柱形时，由，从图4-3中查出，由，从图4-4中查出又得： 当腔体为锥形时，由，从图4-3中查出，由，从图4-4中查出又得：4-4 解：对于球形腔，一级近似的有效发射率为：，由，则： 4-5 解：（1） 由黑体辐射定律， 太阳的辐射总功率为： 地球接受到的功率： 把地球看作黑体，则公式，得： （2）太阳常数： （3）地面上5000m2的区域所接收的辐射功率为：4-6 解： （1）因为，由斯蒂芬-波尔兹曼公式得红外星球向

15、立体空间的辐射出射度：则入射到红外望远镜上的辐射功率，又可得：（2）由斯蒂芬-波尔兹曼公式得大气的辐射出射度：则入射到红外望远镜上的辐射功率，所以背景辐射功率。 4-7所谓隐身飞机，就是利用各种技术减弱雷达反射波、红外辐射等特征信息，使敌方探测系统不易发现的飞机。目前，飞机隐身的方法主要有以下三个方面：一是减小飞机的雷达反射面，从技术角度讲，其主要措施有设计合理的飞机外型、使用吸波材料、主动对消、被动对消等；二是降低红外辐射，主要是对飞机上容易产生红外辐射的部位采取隔热、降温等措施；三是运用隐蔽色降低肉眼可视度。 4-8由于3-5m红外波段具有低发射率，耐高温的特点，在飞机尾焰中加入碳颗粒，可

16、以实现光谱转换（就是采用在窗口波段发射率低而在其他大气吸收波段发射率高的材料）。第5章5-1 （1）多波长辐射测温：当采用超过两个波长来测量温度时，这种辐射测量方法被称作多波长测温。 （2）比色测温：指根据物体在两个相邻波长下的辐射能量密度之比来确定物体的温度。5-2（1）分光；棱镜；光栅。 （2）光学系统；光谱元件；探测器 ；电子部件。 （3）半球发射率；光谱发射率。 （4）色散型；傅里叶变换型红外分光。 5-3 当来自辐射源的辐射束穿过入射狭缝后，经抛物面的准直反射镜反射变成平行光束投射到平面反射镜，再被反射进入色散棱镜，然后被分解为不同折射角的单色平行光束，经另一抛物面反射镜反射，并聚焦

17、于出射狭缝输出。色散棱镜与平面反射镜的组合，称为瓦茨伏尔士（Wadsworth）色散系统。通过转动该系统，可在出射狭缝后面获得不同波长的单色光束。 5-4 双光束电学平衡系统在光路的安排上，要求斩光器放在样品槽之前通过样品的光束为间断的脉冲光束，而双光束光学自动平衡系统无此要求；在参比光路上，双光束电学平衡系统不使用光学衰减器，而是用斩光器将参比光束变为间断的脉冲光束。5-5 （1）全辐射温度、亮温度恒小于物体表面的真实温度。 （2）对于发射率较小的物体，全辐射测温和亮温度测温相对误差都较大。对于发射率较高的材料，3种测温法均适宜。（3）全辐射测温和亮温度测温都必须知道被测物体发射率的绝对值。

18、而双波长辐射测温则只要知道两个波长处光谱发射率之比值。5-6 解：由公式，又知R最大为，红外线波长为，取其平均值为，得数值孔径：5-7 解：（1）已知，则由公式得分辨率为： （2） 5-8 解：由分辨率公式得：5-9 解：已知，则由公式得分辨率为：则由分辨率公式得： 5-10 解：利用色散曲线的柯西公式，由于波长变化范围不大，只取前两项，即：，代入得：钠光谱线，三棱镜在这个波长附近的色分辨率本领，由棱镜色散公式和得： 5-11 对光栅有如下要求： （1）闪耀波长，闪耀波长为光栅最大衍射效率点，因此选择光栅时应尽量选择闪耀波长在实验需要波长附近； （2）光栅刻线，光栅刻线多少直接关系到光谱分辨率

19、，刻线多光谱分辨率高，刻线少光谱覆盖范围宽，两者要根据实验灵活选择； （3）光栅效率，光栅效率是衍射到给定级次的单色光与入射单色光的比值。光栅效率愈高，信号损失愈小。为提高此效率，除提高光栅制作工艺外，还采用特殊镀膜，提高反射效率。 5-12 在能够直接进行绝对测量的装置中，必须将辐射能量或被吸收的辐射通量与一种定量的能量或者其它形式的功率作比较。另外，对于低精度的辐射计一般不采用参考黑体，而是用涂黑或高发射率的调制盘，以调制盘的叶片作为参考辐射源；对于商业用的辐射计，通常采用在可见光和红外波段内有均匀光谱响应的热电或热阻探测器；对于军用辐射计，为了对军用目标有大的作用距离和快速的目标光辐射采

20、样频率，一般采用在较窄光谱波段范围内有高灵敏度的光子探测器。 5-13 为了不引入杂光，提高测量灵敏度，满足全波段测试的要求，应在辐射源与入射狭缝间加入一个光栅元件，原因在于光栅具有衍射作用，从出射狭缝出来的光线为单色光。第6章6-1 （1）标准大气：是用以描述理想的中纬度状况的物理量，即在太阳黑子最多和最少活动范围内的大气年平均状态。世界气象组织（WMO）关于标准大气的定义是：所谓标准大气就是能够粗略地反映周年，中纬度状况的，得到国际上承认的假想大气温度、压力和密度的垂直分布。它的典型用途是做压力高度计校准，飞机性能计算，飞机和火箭设计，弹道制表和气象制图的基础，假定空气服从使温度、压力和密

21、度与位势发生关系的理想气体定律和流体静力学方程。 （2）波盖尔定律：辐射通过介质的消光作用与入射辐射能量、衰减介质密度和所经过的路径成正比，如下式：该式称为波盖耳（Bougner）定律。式中，为光程上单位截面中的介质质量； 为介质的光学厚度。 （3）大气窗口：除可见光范围外，在、 、等波段有较大的透射比，犹如辐射透射的窗口，称为 “大气窗口”。 （4）多次散射：当散射粒子间距是粒子半径的数倍时，可认为每个粒子都是独立于其它粒子的散射。在大多数大气条件下，这种独立散射条件基本成立。这是建立波盖耳定律的前提条件。该条件假定粒子只暴露在入射辐射下，即为一次散射，多次重复为多次散射。 （5）大气的传递

22、函数: 反映大气消光使目标与背景的对比度下降的程度，如下式： 式中，为地平天空亮度与背景亮度之比。由此可见，是和的函数，与目标亮度无关，即只与目标与探测器之间的大气状态有关。 6-2 （1）干结大气；水蒸气；其它悬浮的固体；液体粒子。 （2）长距离的探测；遥测；短距离。 （3）爱尔撒司模式；统计模式；随机模式；准随机模式。 （4）目标与背景的对比度随。 （5）大气透过率；热辐射亮度；带散射的辐亮度；太阳直射照度。 6-3 常见的方法是将大气划分为对流层、平流层、中间层、热成层和散逸层五个层次。对流层对人类活影响最大，天气过程主要发生在这一层，其厚度不到地球半径的2，却集中了约的大气质量和以上的

23、水汽。对流层温度变化较大，在地面至高的范围内称为贴地层，昼夜温度变化可达以上，贴地层以上至高度的边界层内常出现逆温。就整个对流层而言，温度是随高度的增加而递减的，平均递减率为。温度递减率变为零或为负之处称为对流层顶，对流层的高度在中纬度区平均为。 平流层位于大约范围内，集中了左右的大气质量，水汽已相当少，而臭氧含量最为丰富。平流层的温度变化与对流层相反，温度递减率变为零或正处为平流层顶。这种温度结构的空气十分稳定，气溶胶比较丰富。中间层为平流层顶至范围，在该范围内温度随高度的增加而迅速下降，以上则保持不变或递增。由于中间层的温度结构与对流层相似，故有第二对流层之称。热成层又称为电离层或暖层。其

24、范围自中间层顶至，该层大气的温度随高度的增加而迅速上升，直到高度时，温度可接近于左右。该层的大气由于受强烈的太阳紫外辐射和宇宙射线的照射，使空气形成了好几个电离层，这使短波无线电的远距离传输成为可能。散逸层为热成层以上的大气层统称为散逸层，近代人造卫星的探测结果表明，大气的上界可以扩展到处。大气是由多种元素和化合物混合而成，大致可分为干洁大气、水蒸气以及其它悬浮的固体和液体粒子。 6-4 垂直分布是指由于重力作用，大气气溶胶粒子的浓度随高度按指数形式衰减。尺度分布是指由于不同尺度（大小）的粒子对不同波长光波的散射不同，因此应知道气溶胶粒子尺度分布。 6-5 辐射在大气中传输主要有吸收和散射。产

25、生原因为：大气中吸收太阳辐射的主要成分是氧气、臭氧、水汽、二氧化碳、甲烷等，对长波辐射的主要吸收成分是水汽、二氧化碳和臭氧。不同气体对不同波段辐射的吸收作用也不同。这种性质称为大气对辐射能的选择吸收。散射作用的强弱取决于入射电磁波的波长及散射质点的性质和大小。特殊地，当散射粒子的尺度远小于波长时，称为分子散射或瑞利散射，散射系数与波长的四次方成反比，主要是空气分子的散射。当粒子尺度可与波长相比拟时称为米氏散射散射系数是波长和粒子半径的一个复杂函数。 6-6 MODTRAN共包含4种运行模式，具体包括大气透过率、热辐射亮度、带散射的辐亮度及太阳直射照度运行模式。大气透过率的运行模式（）可计算路径

26、的总透过率以及气体分子带吸收、连续吸收、气溶胶吸收等分量的路径透过率。热辐射亮度运行模式（）可计算路径大气辐射的辐亮度和路径的总透过率，由于大气辐射主要在热红外波段，故称为大气热辐射。热辐射亮度模式的路径辐亮度只考虑路径大气和地面的热辐射，带散射的辐亮度运行模式（）的路径辐亮度不仅考虑了路径大气和地面的热辐射，还增加了路径外辐射源（如太阳、月、地球等）产生的大气散射辐亮度和地面反射辐亮度。太阳直射照度运行模式（）可进行大气层外太阳正入射的光谱辐照度、太阳透过大气到达观察点的光谱辐照度及路径透过率等的计算。注意，这里的大气层外太阳照度或观察点太阳照度约定为正入射照。6-7：解：（1）当时 对来说

27、：由，查表得饱和水蒸气含量，则： 水平： 斜程： （）： 因此，时的光谱透射比为： 水平： 斜程： 对来说：水平： ，斜程： ， 则当时，总吸收的光谱透射比为：水平： 斜程： （2）当由上面结果可得：对来说：水平： 斜程： 对来说：水平： 斜程： 则当时，总吸收的光谱透射比为：水平： 斜程： 6-8 解： （1）在晴天下，由公式： 带入，x=3km，可求得：=0.46 再由对比度公式： ，带入=0.3，=，得：=0.090 （2）同理可得，在阴天条件下：=0.096，=0.088。6-9 （1）当波长为时，故取，。根据透射率公式可得： 这里只取两个组元的吸收，即水蒸气和二氧化碳吸收的透射率，所

28、以有。 的饱和水蒸气密度为，绝对湿度： 所以，全路程的可凝结水的毫米数为： 可凝结毫米数为50mm时的水蒸气透射率：=0.548 路程长度为10km时二氧化碳的透射率： =0.995 由以上可得出： =0.5480.995=0.545 因此： （2） 当波长为时，根据透射率公式可得： 可凝结水的毫米数为50mm时=0.508，路程长度为10km时=1。 所以： =0.508可求得： 6-10 解：输入文件：HY1太阳散射辐亮度（全波段）.ltn。 输入参数：太阳天顶角为0。中纬度、夏天，23公里能见度，海水温度300K，反射率0.03。 输出的全波段路径辐亮度和总透过率曲线分别如图（a）和（b

29、）所示。中波、长波波段的路径辐亮度是海面和路径大气的热辐射辐亮度之和大气散射、海面反射均可忽略。（a）辐亮度曲线（b）总透过率曲线第7章 7-1 红外热成像的过程包括获取景象的红外辐射、把红外辐射转变为电信号，再用处理后的电信号驱动显示器，产生可供人眼观察的图像。 7-2 通常红外成像系统包括五个主要的子系统：光学系统和扫描器，探测器和探测器电子线路，数字化子系统图像处理子系统和图像重建子系统。7-4 （1）透射式光学系统。其优点是无挡光、球面镜加工容易、通过光学设计各种像差容易消除，但该类系统的光量损失较大、装配和调整较困难。 （2）反射式光学系统。反射式系统对材料要求不高、重量轻、成本低、

30、光量损失小、不存在色差；但中心有挡光、轴外像差大，难以满足大视场大孔径成像的需要。 （3）折反射组合式光学系统。用球面镜取代非球面镜，并用补偿透镜来校正球面反射镜的像差，可以获得好的像质。但是该类系统的体积较大、成本较高、加工难度也较大。7-5 （1）光子红外探测器。易于准备、材料稳定。设计和生长工艺复杂，对分界面敏感。 （2）热红外探测器。轻便、可靠、成本低、室温工作。响应频率低、响应速度慢（ms量级）。7-6 （1）响应率或叫做响应度；（2）噪声等效功率；（3）探测率；（4）光谱响应；（5）响应时间；（6）频率响应。7-7 以下分别为一点校正、两点校正、三点校正、五点校正的探测器输出曲线。

31、 7-8 制冷型红外探测器体积大、功耗大、价格高和可靠性不足；非制冷红外焦平面探测器功耗低，尺寸小，成本低。 7-9 （a）该系统的= （b）系统的视场角FOV：是用感光面（矩形）的对角线的长度为“底”，镜头的焦距为高，组成的等腰三角形，顶角就是视场角：1.414(512*50+511*25)=54.26mm （c）有效采样频率，因为奈奎斯特频率=。 7-10 解：探测器的光敏面积，则入射到探测器的辐射功率： 可得：归一化探测率： 第8章8-1 热成像系统的性能评价主要包括调制传递函数、噪声等效温差、最小可分辨温差、作用距离。调制传递函数：是可以衡量热成像系统如实再现场景的程度，它是具有不同时

32、空频率特性的各组成部分共同作用的结果。噪声等效温差：温度为的均匀方形黑体目标，处在温度为的均匀黑体背景中，热像仪对此目标进行观察，当系统输出的信噪比为时，黑体目标和黑体背景的温差就作为噪声等效温差。最小可分辨温差：对具有某一空间频率的四个条带（高宽比为7:1）目标的标准黑体图案，由观察者在显示屏上作无限长时间的观察。当目标与背景之间的温差从零逐渐增大到观察者确认能分辨（50%的概率）出四个条带的目标图案为止，此时目标与背景之间的温差称为该空间的最小可分辨温差。作用距离：是在规定的气象条件下对特定目标观察、识别和认清时的观察距离、识别距离和认清距离。 8-2 对于扫描型热成像系统，它的噪声分布在

33、各个分系统中，由于扫描的作用，可以用时间性噪声来表示；应用噪声功率谱，把系统噪声等效为一个噪声源，插入探测器后，一般用测量NETD时的基准参考电子滤波器模拟一代热成像系统的探测器后续系统的滤波效果。最后可以使用NETD与系统噪声的带宽来求出系统噪声。对凝视型热成像系统而言，二代NETD测量点往往被典型地设在视频信号输出口，系统显示之前，NETD已不足扫描系统噪声。首先，NETD的测量和计算都要求一个基准参考滤波器，以之来模拟后续的系统信号处理电路，而事实上，二代热成像系统的信号处理往往已出现在NETD的测量点之前；其次，从信号处理不均匀和焦平面不均匀性出来后的噪声对系统噪声有重大贡献，甚至占据

34、主要地位，而NETD显然不能描述这些噪声。 8-3 红外热成像系统的调制传递函数主要由光学系统、探测器、电路和显示器等四个组成部分决定。 8-4 空间频率为的目标与背景的实际温差经过大气传输，到达热成像系统时仍大于；同时目标对系统的张角应大于或等于观察水平所要求的最小张角。视距估算的传统表达式如下： 式中为目标的特征空间频率；为目标到系统的距离；为到达热成像系统时目标与背景的温差，它是距离和空间频率的函数；为按Johnson准则所要求的目标等效条带数；为目标高度；为目标对系统所成的张角。8-5 视距估算的修正因素有大气传输衰减、观察水平的确定和目标形状的影响。其中大气传输衰减影响着热成像系统的

35、视距，不同大气条件所产生的衰减有很大的差别。观察水平是将系统性能与人眼视觉相结合的一种视觉划分方法，需通过视觉心理实验来完成。实验室性能参量的测试图案是长宽比为7:1的4条带目标，而实际目标的等效条带图案的长宽比一般不满足上述条件，因此，在视距估算时，应根据实际目标所对应的长宽比做出修正。 8-6 红外热成像系统特性参数测试平台由黑体系统、红外辐射准直反射系统、被测试的红外热成像系统、监视器和PC构成。8-7 平面黑体辐射源可以工作于两种模式。一种是静态模式，即平面黑体辐射源可以精确稳定在一个固定的温度；另一种是跟踪模式，即借助于圆盘上的温度传感器，平面黑体辐射源可以准确监视和跟踪其前面靶标的

36、温度，并与之保持稳定的温差。8-8 MTF测试采用课文中图8-16（b）或（c）所示的靶标。由于靶标和黑体温度是均匀的，且存在截然不同的温差，则行像素对目标图案的响应就构成了边界扩散函数(ESF)。采用课文中图8-5给出的MTF测试图案。我们知道，边界扩散函数的微分就是线扩散函数(LSF)。对LSF做离散傅里叶变换就可以获得成像系统的MTF。考虑到离散数据已经包含随机噪声、采样噪声，而数字微分将会增大这些噪声，这将导致MTF的失真，特别是在高频部分。为了避免噪声产生的影响，可以采用函数拟合法来拟合边界扩散函数。拟合函数是多个费米函数累加的形式，它的表达式为： 选择费米函数是因为它与ESF有类似

37、的形状，产生的拟合误差较小。Tzannes的研究表明，当取3时，已具有很好的拟合度。对微分可以得到LSF的表达式： 依照最小均方误差准则，可以计算出方程的未知参数，代入方程即可获得LSF。这不仅避免了数字微分引入更大噪声，而且可以对数据重采样，以获得更高的分辨率。已知LSF，我们可以通过离散傅里叶变换获得红外成像系统的MTF。8-9 由于热成像系统的波长范围较宽，而且接收的景物辐射是非相干的，其光学系统可以认为是衍射限制光学系统。衍射限制的光学系统的传递函数取决于其波长和孔径。对于常见的圆形孔径，衍射限制下的调制传递函数为：式中，为截止频率，它由波长和数决定，。除了衍射作用以外，成像过程还会受

38、到光学系统像差的影响。由像差引起的弥散圆能量分布为高斯函数，具有圆对称形式，其标准偏差为，其调制传递函数为：综合以上两个因素可得光学系统总的调制传递函数：8-10 作用距离包含两种计算模型：点目标模型和扩展源模型。当目标成像不足以充满一个像素时就可以把目标看成是点目标。理论上只要目标到达系统的辐射能量大于系统的探测阈值，系统就有响应，就可以探测出目标。而事实上，对目标探测的主要目的就是获取目标的确切信息，比如说目标的类型、型号等，因此点目标模型并没有实际的意义。此时要把目标看成是扩展源目标来研究。在研究红外成像系统对这类目标的作用距离时，不能仅仅考虑目标的辐射能量，而且还要考虑目标的大小和形状

39、对视距估算的影响。第9章 9-1 对于横波，通过波的传播方向且包含振动矢量的那个平面显然和不包含振动矢量的任何平面有区别，这说明波的振动方向对传播方向没有对称性。振动方向对于传播方向的不对称性称为偏振。 9-2 线偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光、部分偏振光。9-3 从自然光获得偏振光的方法有以下四种：（1）利用反射和折射；（2）利用二向色性；（3）利用晶体的双折射；（4）利用散射。 9-6 红外波段的目标反射及自身辐射电磁波的过程中也会产生由自身特性所决定的偏振特性。红外偏振成像就是利用目标的红外偏振特性进行目标探测与识别。对于任意目标，只要从一个光滑表面反射或者辐射时，从一定的观测角度来看，红

40、外辐射就会产生线偏振光。第10章 10-1 仿真模型：仿真模型是被仿真对象的相似物或其结构形式。它可以是物理模型或数学模型。但并不是所有对象都能建立物理模型。为此首先要建立对象的数学模型，然后将它转换成适合计算机处理的形式，即仿真模型。具体地说，对于模拟计算机应将数学模型转换成模拟排题图；对于数字计算机应转换成源程序。 数学仿真：是以数学方程式相似为基础的仿真方法，它是用数学式来表示被仿真的对象。在红外仿真中数学仿真的内容主要包括目标的红外辐射特征模型、背景的红外辐射特征模型、目标与背景的合成模型以及大气传输特性模型等。 半实物仿真：将控制器（实物）与在计算机上实现的控制对象的仿真模型（见数学

41、仿真）联接在一起进行试验的技术。在这种试验中，控制器的动态特性、静态特性和非线性因素等都能真实地反映出来，因此它是一种更接近实际的仿真试验技术。 10-2 根据不同目标的几何结构和工作原理以及是否有内部热源等特点，考虑其与周围背景的能量交换关系（导热、对流换热、太阳辐射、大气辐射等），建立描述目标温度分布的数学模型，求解目标的温度场，并根据目标表面材料的红外辐射特征参数，计算目标的红外辐射特征。目标相关参数目标几何结构环境参数目标温度计算模型目标表面材料红外辐射特征目标自身红外辐射目标表面材料红外反射特征环境红外辐射目标红外辐射特征 10-3 根据背景的类型，如自然地表、水面、雪地、丛林等，考

42、虑其与周围环境的能量交换关系，建立背景的温度分布计算模型，利用背景表面的红外辐射特征数据，建立背景的红外辐射特性理论模型.近红外、中红外等红外图像图像处理随机分布和分形方法地面背景的类型和高程数据物性参数环境参数背景的温度计算模型红外辐射特征模型材料表面红外辐射参数 10-4 将控制器（实物）与在计算机上实现的控制对象的仿真模型（见数学仿真）联接在一起进行试验的技术。在这种试验中，控制器的动态特性、静态特性和非线性因素等都能真实地反映出来，因此它是一种更接近实际的仿真试验技术。 10-5 首先建立地表红外辐射模型然后利用地表红外辐射模型计算得到24地表温度均值曲线，假设24地表温度标准差曲线为；然后由可见光图像求出图像的灰度均值和标准差；再令；地表24温度场；最后由温度场得到红外仿真图像 10-6 目标与背景的红外辐射仿真步骤，主要利用GenesisMC和JRM材质库，对目标和背景红外辐射特征进行映射。以T72红外特征为例，T72坦克主要