第十三章 波动.ppt
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1、第十六章第十六章 机械波机械波16-8 多普勒效应多普勒效应16-7 驻波驻波16-6 波的叠加原理波的叠加原理 波的干涉波的干涉16-5 惠更斯原理及其应用惠更斯原理及其应用16-4 波的能量波的能量 能流密度能流密度16-3 平面简谐波的波函数平面简谐波的波函数16-2 机械波的传播速度机械波的传播速度16-1 机械波的产生和传播机械波的产生和传播4.4.熟练掌握驻波形成条件和干涉强弱条件熟练掌握驻波形成条件和干涉强弱条件1.1.确切理解描述波动各量的物理意义,并能熟确切理解描述波动各量的物理意义,并能熟练地确定这些物理量练地确定这些物理量2.2.深刻理解平面简谐波波函数的物理意义,并深刻
2、理解平面简谐波波函数的物理意义,并会建立波函数,运用它来讨论与分析波动现象会建立波函数,运用它来讨论与分析波动现象3.3.熟练掌握波的干涉原理和干涉强弱的条件熟练掌握波的干涉原理和干涉强弱的条件波动是振动状态的传播,波动是物质常见的波动是振动状态的传播,波动是物质常见的一种运动形式一种运动形式机械波机械波 机械振动在弹性机械振动在弹性介质中的传播过程,如介质中的传播过程,如绳波、声波、水面波等绳波、声波、水面波等电磁波电磁波 变化电磁场在空间的传变化电磁场在空间的传播过程,如无线电波、光波、播过程,如无线电波、光波、X射线等射线等 机械波和电磁波在本质上并不相同,但它们机械波和电磁波在本质上并
3、不相同,但它们都具有波动的共同特征和规律都具有波动的共同特征和规律 都具有一定的都具有一定的传播速度传播速度 在波传播过程中都伴随有在波传播过程中都伴随有能量的传播能量的传播 都具有都具有反射反射、折射折射、干涉干涉和和衍射衍射等现象等现象水面波的折射水面波的折射光波的折射光波的折射 能传播振动的弹性介质能传播振动的弹性介质 如空气、水、绳索等如空气、水、绳索等一一.机械波产生的条件机械波产生的条件 波源波源 作机械振动的物体,如声带、乐器的弦等作机械振动的物体,如声带、乐器的弦等不同强度的声波波源不同强度的声波波源声强声强/dB声强声强/dB 波动在弹性介质中传播时,介质中各点仅在平波动在弹
4、性介质中传播时,介质中各点仅在平衡位置附近作振动,并不随波流动前进。衡位置附近作振动,并不随波流动前进。t水面波传播方向水面波传播方向水面质点轨迹水面质点轨迹水面波的振动形式比较复杂,水表面质点沿椭圆轨道运动水面波的振动形式比较复杂,水表面质点沿椭圆轨道运动 由于形变引起的由于形变引起的弹性力,介质中一点弹性力,介质中一点的振动会引起邻近质的振动会引起邻近质点的振动,这振动又点的振动,这振动又会带动更远的质点振会带动更远的质点振动。振动就由近及远动。振动就由近及远地向各个方向传播形地向各个方向传播形成波动。成波动。介质具有介质具有弹性弹性是机械波能在介质中是机械波能在介质中传播的原因传播的原因
5、二二.横波和纵波横波和纵波横波横波 质点振动方向和波的传播方向相互垂直质点振动方向和波的传播方向相互垂直纵波纵波 质点振动方向和波的传播方向相同质点振动方向和波的传播方向相同手移动方向手移动方向手移动方向手移动方向波传播方向波传播方向波传播方向波传播方向介质介质绳绳介质介质弹簧弹簧 横波的传播过程横波的传播过程波传播方向波传播方向t=0t=T/4t=T/2t=3T/4t=Tt传波介质传波介质质点振动方向质点振动方向时刻时刻 t 各质点位各质点位置置波形曲线波形曲线t=0t=T/4t=T/2t=3T/4t=T 纵波的传播过程纵波的传播过程t波传播方向波传播方向传波介质传波介质质点位置随时间的变质
6、点位置随时间的变化化振动曲线振动曲线1 s 传播距离传播距离=v波传播方向波传播方向一完整波形长一完整波形长三三.波的传播速度、波长和周期以及它们之间的关系波的传播速度、波长和周期以及它们之间的关系 波长波长 沿传播方向两个相邻的相位(即位移和运沿传播方向两个相邻的相位(即位移和运动方向)相同质点之间的距离动方向)相同质点之间的距离 波速(相速)波速(相速)v 单位时间内振动状态(或相位)单位时间内振动状态(或相位)传播的距离。传播的距离。波波的传播过程就的传播过程就是相位的传播过程是相位的传播过程相邻两波相邻两波谷距离谷距离 频率频率 波的周期的倒数,等于波源和各质点波的周期的倒数,等于波源
7、和各质点的振动频率的振动频率 周期周期 T 波前进一个波长所需的时间,等于波波前进一个波长所需的时间,等于波源和各质点的振动周期源和各质点的振动周期vt=0t=Tt前进了一前进了一个波长个波长完成了一个振动周期完成了一个振动周期四四.波动的几个概念波动的几个概念 波线(波射线)波线(波射线)波传播的方向波传播的方向 波阵面(波前)波阵面(波前)某一时刻某一时刻 t ,波动到达的各波动到达的各点连成的曲面点连成的曲面 波面(同相面)波面(同相面)在波动介质中相位相同的点在波动介质中相位相同的点连成的曲面连成的曲面Tvv 波速、波长和周期(频率)之间的基本关系波速、波长和周期(频率)之间的基本关系
8、同相面同相面波阵面波阵面 波线波线波阵面波阵面同相面同相面 波线波线 球面波球面波 波阵面是球面波阵面是球面 平面波平面波 波阵面是平面波阵面是平面平面纵波平面纵波球面纵波球面纵波 凝聚区凝聚区凝聚区凝聚区稀疏区稀疏区稀疏区稀疏区以声波为例以声波为例 例题例题16-1 空气中的声速为空气中的声速为 320 m/s 时,振动时,振动频率为频率为400 Hz 的音叉产生的声波的波长是多少?的音叉产生的声波的波长是多少?当音叉完成当音叉完成 30 次振动时,声波传播了多远?次振动时,声波传播了多远?解解 波源的频率就是波的频率,由波长、频波源的频率就是波的频率,由波长、频率和波速之间的基本关系式得率
9、和波速之间的基本关系式得m8.0m400320 v音叉完成音叉完成 1 次振动所需的时间(周期)为次振动所需的时间(周期)为s40011T完成完成 30次振动所需的时间为次振动所需的时间为s 403s 4001303030 Tt在在30次振动时间内声波传播的距离为次振动时间内声波传播的距离为m 24m 403320 tSv一一.物质的弹性物质的弹性 弹性弹性 物体在外力作用下产生形变,外力撤除物体在外力作用下产生形变,外力撤除后物体会恢复原状的性质后物体会恢复原状的性质 应力应力 物体形变时,单位面积的恢复力物体形变时,单位面积的恢复力 F/S法向应力法向应力压应力压应力张应力张应力切向应力切
10、向应力SFSFFFS法向应力法向应力=F/S llSFE1.线应变线应变ASFFB l l杨氏弹性模量杨氏弹性模量线应变线应变=l/l形变量形变量VVSFK/2.体应变体应变SF体积弹性模量体积弹性模量体应变体应变=V/V法向应力法向应力=F/S 体积变化体积变化VtanADxSFG 3.切应变切应变切变弹性模量切变弹性模量切应变切应变切向应力切向应力=F/S ASFFBx l形变量形变量 物体弹性形变的势能物体弹性形变的势能计算伸长量计算伸长量 x 由由 0 到到 l过程中过程中,外力所作的功,外力所作的功FFS xDA200)(21d d llESxxlESxFWll当棒伸长为当棒伸长为
11、x 时时lxESF 则棒伸长量则棒伸长量 x 由由 0 到到 l过程中过程中,外力所作的功为外力所作的功为222121llEVllESl体积体积(线应变)(线应变)(杨氏模量)(杨氏模量)221W即弹性物体的即弹性物体的形变势能形变势能为为单位体积的形变势能单位体积的形变势能一般可表示为一般可表示为221(应变)(应变)(弹性模量)(弹性模量)pw二二.传播横波和纵波的介质传播横波和纵波的介质 波的传播速度波的传播速度 横波横波在介质中传播时,介质的形变是切变,只在介质中传播时,介质的形变是切变,只有固体中能产生切向应力,只有固体才能传播横波有固体中能产生切向应力,只有固体才能传播横波 纵波纵
12、波在介质中传播时,介质的形变是体应变,在介质中传播时,介质的形变是体应变,故固体、液体和气体内都能传播纵波故固体、液体和气体内都能传播纵波横波引起介质切变横波引起介质切变放大放大可以证明可以证明:横波在固体中的传播速度为横波在固体中的传播速度为固体的密度固体的密度 G v机械波的传播速度完全取决于介质的弹性机械波的传播速度完全取决于介质的弹性和惯性,即取决于介质的弹性模量和密度。和惯性,即取决于介质的弹性模量和密度。纵波的传播速度为纵波的传播速度为 K v介质的体积弹性模量介质的体积弹性模量介质的密度介质的密度固体的切变弹性模量固体的切变弹性模量若纵波沿一细棒状的介质传播,则体积弹若纵波沿一细
13、棒状的介质传播,则体积弹性模量可用杨氏弹性模量代替,即性模量可用杨氏弹性模量代替,即 在固体中在固体中 E G,所以在固体中纵波的传所以在固体中纵波的传播速度大于横波的传播速度播速度大于横波的传播速度机械波的传播速度完全取决于介质的各种机械波的传播速度完全取决于介质的各种弹性模量和波的性质(横波、纵波),以及介弹性模量和波的性质(横波、纵波),以及介质的密度,与频率无关。质的密度,与频率无关。E v杨氏弹性模量杨氏弹性模量介质的密度介质的密度三子波的合成波三子波的合成波方波可分解为无穷方波可分解为无穷多子波的叠加多子波的叠加 无论是什么形式的波,都可视为是由许多最无论是什么形式的波,都可视为是
14、由许多最简单、最基本的简谐波(余弦波)的合成简单、最基本的简谐波(余弦波)的合成简谐波简谐波 波源和各质点均作简谐振动的波波源和各质点均作简谐振动的波tTkkAk 31)12(2sin TtTkkAk 1)12(2sin tTA 2sintTA 32sin3 tTA 52sin5 A在均匀介质中沿在均匀介质中沿 x 轴正向传播的一平面简谐波轴正向传播的一平面简谐波一一.平面简谐波的波函数平面简谐波的波函数 平面简谐波的波函数平面简谐波的波函数 能描述能描述x 轴上各点振动轴上各点振动情况的函数情况的函数yxxOPv波线波线波传播方向波传播方向质点振动相对于质点振动相对于平衡位置的位移平衡位置的
15、位移已知已知原点原点O 的振动方程,的振动方程,需导出需导出 P 点的振动方程点的振动方程vx 波的传播就是振动相位的传播波的传播就是振动相位的传播,O 点相位传点相位传到到P 点所需时间为点所需时间为 ,则,则P 点点 t 时刻相位等于时刻相位等于O点点 时刻相位,即时刻相位,即 ,P 点位移为点位移为已知已知原点原点 O 点的振动方程为点的振动方程为 )cos(tAyvxt )(vxt )(cosvxtAy 给出了在波的传播过程中,任意时刻、任一给出了在波的传播过程中,任意时刻、任一点的振动状态。即点的振动状态。即沿沿 x 轴正向传播的平面简谐波轴正向传播的平面简谐波的波函数的波函数P 点
16、的振动方程点的振动方程原点原点O 的初相的初相T 22 T v沿沿 x 轴正向传播的波函数轴正向传播的波函数可写成如下几种形式:可写成如下几种形式:)(2cos xtAy)(cos vxtAy)(2cos xTtAy 即即 x=x0 处质点的处质点的振动方程振动方程,初相初相为为二二.波函数波函数 的物理意义的物理意义 当当 x 一定时一定时例如例如 x=x0,波函数变为,波函数变为yt0)(cos vxtAy)(cos0vxtAy )(0vx x=x0 处质点的振动曲线处质点的振动曲线)cos(0vxA 即即 t=t0 时刻的时刻的波形方程波形方程 当当 t 一定时一定时例如例如 t=t0,
17、波函数变为波函数变为yxOv波线波线波传播方向波传播方向)(cos0 vxtAyt=t0 时刻的波形时刻的波形该时刻该时刻各质点各质点的位移的位移曲线曲线 )cos(0 tAt 时间内波时间内波形移动距离形移动距离 波的传播过程就是波的传播过程就是波形的传播过程波形的传播过程,这种在,这种在空间传播的波称为空间传播的波称为行波行波 若若 t 与与 x 都变化都变化yxOv波传播方向波传播方向t 时刻的波形时刻的波形t+t 时刻的波形时刻的波形x=vt两波形上相位相同点两波形上相位相同点x)(vxt )(vxxtt xx t+t 时刻,位于时刻,位于 处质点的相位为处质点的相位为 t 时刻,位于
18、时刻,位于 x 处质点的相位为处质点的相位为因两质点的相位相同,则因两质点的相位相同,则)()(vvxxttxt 由波函数可得:由波函数可得:表明经过表明经过 t 时间,波形向前推进了时间,波形向前推进了 x=v t 的的距离,即距离,即波形以速度波形以速度 v 向前传播向前传播P 点相位传送到点相位传送到O点点所需时间为所需时间为x/v 波沿波沿x 轴负向传播轴负向传播在均匀介质中沿在均匀介质中沿 x 轴负向传播的一平面简谐波轴负向传播的一平面简谐波yxxOPv波传播方向波传播方向已知已知原点原点O 的振动方程,的振动方程,需导出需导出 P 点的振动方程点的振动方程vx 波的传播就是振动相位
19、的传播波的传播就是振动相位的传播,O 点相位落点相位落后后P 点的相位的时间为点的相位的时间为 ,则,则 t 时刻时刻P 点相位等点相位等于于O点点 时刻相位,时刻相位,t 时刻时刻P 点位移为点位移为已知已知原点原点 O 点的振动方程为点的振动方程为 )cos(tAyvxt )(cosvxtAy即即沿沿 x 轴负向传播的平面简谐波的波函数轴负向传播的平面简谐波的波函数P 点的振动方程点的振动方程原点原点O 的初相的初相)(2cos xtAy)(cos vxtAy)(2cos xTtAyT 22 T v沿沿 x 轴负向传播的波函数轴负向传播的波函数可写成如下几种形式:可写成如下几种形式:例题例
20、题16-2 沿沿 x 轴正向传播的平面余弦波,原轴正向传播的平面余弦波,原点的振动方程为点的振动方程为y=610-2cos(t/9+/3),其中其中y以以m为单位,为单位,t 以以s为单位,波长为为单位,波长为36m,求求:(:(1)波波函数;(函数;(2)x=9m处质点的振动方程;(处质点的振动方程;(3)t=3s时时的波形及该时刻波峰的位置坐标的波形及该时刻波峰的位置坐标。解解 (1)原点振动初相原点振动初相=/3,波的振幅频波的振幅频率率等于等于原点振动的振幅频率原点振动的振幅频率,波长波长=36m,代入沿代入沿 x 轴正向传播的波函数表示式,得轴正向传播的波函数表示式,得3)3618(
21、2cos1062 xty3)2(9cos1062 xty或或其中其中x、y以以m为单位,为单位,t 以以s为单位。为单位。(2)在上式中,令)在上式中,令 x=9m,即得所求振动方程即得所求振动方程)69cos(1062 ty(3)在波函数中,令)在波函数中,令 t=3s,即得该时刻的波形即得该时刻的波形)1832cos(1062xy 波峰处位移最大,即波峰处位移最大,即 y=610-2m,将之与将之与上式相比较得:上式相比较得:1)1832cos(x 由此得由此得 kx21832 x =(12 36 k)m,k=0,1,2,这就是各波峰的位置坐标这就是各波峰的位置坐标例题例题16-3 图中实
22、线为一平面余弦波在图中实线为一平面余弦波在t=0 时时刻的波形图,此波形以刻的波形图,此波形以v=0.08m/s 的速度沿的速度沿x 轴正轴正向传播,试求向传播,试求:(:(1)a、b的振动方向;的振动方向;(2)O 点点的振动方程;(的振动方程;(3)波函数。)波函数。解解(1)y/m-0.2x/mOv0.2ab0.20.4t 时间后的波形时间后的波形运动方向运动方向(2)由图看出波的振幅)由图看出波的振幅 A=0.2m,波长波长=0.4m,已知波速已知波速v=0.08 m/s,由基本关系式由基本关系式=vT 得:得:s5s08.04.0 v T故故 O 点的振动方程为点的振动方程为)52c
23、os(2.0)2cos(tTtAy初相初相 的计算:的计算:O点的振动速度为点的振动速度为)52sin(08.0dd tyut由第一式得由第一式得=/2或或3/2,由第二式,由第二式sin 0,应取应取=/2,得得O点的振动方程点的振动方程cos=0,sin 0,t=0 时,时,O点的位移点的位移 y=0,O点向下运动,点向下运动,即即u 为负,代入以上二式得为负,代入以上二式得)252cos(2.0 ty其中其中y以以m为单位,为单位,t 以以s为单位。为单位。(3)该平面余弦波的波函数为)该平面余弦波的波函数为 )(cosvxtAy 2)0.08(52cos2.0 xt其中其中t 以以s为
24、单位,为单位,x、y以以m为单位。为单位。波的传播过程波的传播过程既是振动的传播过程,也是既是振动的传播过程,也是能量能量的传播过程的传播过程)(cosvxtAy 一一.波的能量波的能量波函数为波函数为 的简谐纵波在棒中传播的简谐纵波在棒中传播xxBCOBCyy+y波线波线截面积截面积 S取体积元取体积元 Sx平衡位置平衡位置形变后形变后 t时刻位置时刻位置介质密度为介质密度为,体积元,体积元BC质量为质量为xSm 2k21muW 因因 x 很小,很小,t 时刻体积元运动速度即时刻体积元运动速度即x 处介质处介质的的振动速度振动速度)(sin21222vxtAV 体积元的振动动能体积元的振动动
25、能为为)(sinvxtAtyu 该时刻体积元的伸长为该时刻体积元的伸长为y,则则)(sinlim0vvxtAxyxyx 线线应应变变 体积元的弹性势能体积元的弹性势能为为VxyEW212p VxtAE)(sin21222vv2 E v 2v E)(sin21222pvxtAVW 结果表明,结果表明,任一时刻任一时刻体积元的体积元的动能和势能完全相动能和势能完全相等,相位相同等,相位相同,同时达到最大,同时为零,同时达到最大,同时为零由振动速度与弹性模量关系由振动速度与弹性模量关系 ,体积元的总能量体积元的总能量为为)(sin222pkvxtVAWWW 结果表明,体积元的总能量随时间作周期性结果
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