均匀线的复频域通解课件.ppt

1、第第15章章 均匀传输线均匀传输线集中参数元件集中参数元件：元件特性集中于元件自身，元件的电磁场：元件特性集中于元件自身，元件的电磁场集中在原件内部，其特性不受周围环境影响集中在原件内部，其特性不受周围环境影响其电磁特性可用端口的电磁量确切表达，其电磁特性可用端口的电磁量确切表达，与空间坐标无关与空间坐标无关。（元件尺寸（元件尺寸 工作频率对应的电磁波长）工作频率对应的电磁波长）例如例如：电网中的电网中的电气设备电气设备电网工作频率为：电网工作频率为：f =50Hz,电磁波传播速度近似为光速：电磁波传播速度近似为光速：v=3108m/s,对应的波长：对应的波长：=v/f =6000km,电能经

2、过设备近似瞬间完成电能经过设备近似瞬间完成第第15章章 均匀传输线均匀传输线分布参数元件分布参数元件：元件特性不局限于元件自身，元件电磁场：元件特性不局限于元件自身，元件电磁场分布在附近空间，其特性受周围环境影响分布在附近空间，其特性受周围环境影响元件的电磁特性不能用端口的电磁量确切表达，元件的电磁特性不能用端口的电磁量确切表达，既是时间既是时间的函数，的函数，还与还与空间坐标有关空间坐标有关。举例举例：远距离输电线：远距离输电线 l=2000km,f =50Hz=50Hz,v=3=3108m/s,=v/f =6000km6000km,再如再如：无线电接收机的天线，：无线电接收机的天线，l=0

3、.1m,f =1000MHz,v=3108m/s,=v/f =0.3m,再如再如：电话线、有线电视信号传输线电话线、有线电视信号传输线 15.1 均匀传输线均匀传输线传输线传输线：用以引导电磁波，将电磁能或电磁信号从一点：用以引导电磁波，将电磁能或电磁信号从一点定向地传输到另一点的电磁器件称为传输线。定向地传输到另一点的电磁器件称为传输线。均匀传输线：均匀传输线：沿线的电介质性质、导体截面、导体间几何沿线的电介质性质、导体截面、导体间几何距离处处相同（简称距离处处相同（简称均匀线均匀线）15.1 均匀传输线均匀传输线沿线：导体处处有电阻沿线：导体处处有电阻 导体电流处处形成磁场导体电流处处形成

4、磁场 电感电感线间：处处有漏电导线间：处处有漏电导 线间电压处处形成电场线间电压处处形成电场 电容电容沿线的电压和电流既是时间的函数，又是空间位置的函数沿线的电压和电流既是时间的函数，又是空间位置的函数15.1 均匀传输线均匀传输线),(txu),(txiOlx1i单位长度单位长度(往返往返)电阻电阻R0单位长度单位长度(往返往返)电感电感L0单位长度两导体间电导单位长度两导体间电导G0单位长度两导体间电容单位长度两导体间电容C0均匀线的分布参数：均匀线的分布参数：均匀线符号：均匀线符号：15.1 均匀传输线均匀传输线1u),(txu),(txiOxlx1i2i2u含均匀线电路含均匀线电路起端

5、起端终端终端距起端距起端x处处本章研究内容本章研究内容：已知电源、负载、均匀线参数，：已知电源、负载、均匀线参数，分析沿线电压、电流的分布规律分析沿线电压、电流的分布规律若线间绝缘良好，若线间绝缘良好，G0可略去；若频率很低可略去；若频率很低，C0可略去可略去传输线越长、频率越高、电压越高，越要考虑分布性传输线越长、频率越高、电压越高，越要考虑分布性15.2 均匀线方程及其通解均匀线方程及其通解一、均匀线的时域方程：一、均匀线的时域方程：将均匀线分成无穷个微段将均匀线分成无穷个微段,tixLixRxxuuu)d()d()d(00)d(d)d(d)d(00 xxuutxCxxuuxGxxiiit

6、iLiRxu00tuCuGxi00略去略去d2xtixLixRxxuuu)d()d()d(00)d(d)d(d)d(00 xxuutxCxxuuxGxxiii每个微段按集中参数电路分析。每个微段按集中参数电路分析。15.2 均匀传输线方程及其通解均匀传输线方程及其通解二、均匀线的复频域方程：二、均匀线的复频域方程：将时域方程进行拉氏变换：将时域方程进行拉氏变换：),(),(LsxUtxu),(),(LsxItxi tiLiRxu00tuCuGxi00设传输线处于零状态，传输线处于零状态，：u(x,0-)=0,i(x,0-)=0),()(d),(d00sxIsLRxsxU),()(d),(d00

7、sxUsCGxsxI时域方程时域方程复频域方程复频域方程将将x视为参变量，视为参变量，难于求解难于求解偏微分方程偏微分方程)0()(fssFdtdfL15.2 均匀传输线方程及其通解均匀传输线方程及其通解二、均匀线的复频域通解：二、均匀线的复频域通解：求解复频域方程：求解复频域方程：),()(d),(d00sxIsLRxsxU),()(d),(d00sxUsCGxsxI两边求导两边求导),()(d),(d222sxUsxsxU),()(d),(d222sxIsxsxI)()(0000sCGsLRs复频域通解：复频域通解：xssZsUsZsUsxIcxsc)(e)()(e)()(),()(xss

8、UsUsxUxs)(e)(e)(),()(0000csCGsLRsZ)(传播系数传播系数m-1波阻抗波阻抗特征根特征根p=(s)15.2 均匀传输线方程及其通解均匀传输线方程及其通解 均匀线的复频域通解：均匀线的复频域通解：xssZsUsZsUsxIcxsc)(e)()(e)()(),()(xssUsUsxUxs)(e)(e)(),()(给定起端或终端的边界条件可确定积分常数给定起端或终端的边界条件可确定积分常数U(s)、U(s)，进而求得均匀线的复频域定解、时域定解。但是由于分布进而求得均匀线的复频域定解、时域定解。但是由于分布参数电路的电压和电流象函数不是参数电路的电压和电流象函数不是s的

9、有理分式，一般难于的有理分式，一般难于通过拉氏反变换得时域解析解（通过拉氏反变换得时域解析解（特殊：无损均匀线除外特殊：无损均匀线除外）均匀线的一次参数：均匀线的一次参数：R0，L0，G0，C0，均匀线的二次参数：均匀线的二次参数：ZC,15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出无损均匀线：无损均匀线：无功率损耗的均匀线，即：无功率损耗的均匀线，即：R0=0，G0=0对于无损均匀线，通过拉氏反变换，可求暂态时域解析解对于无损均匀线，通过拉氏反变换，可求暂态时域解析解本节研究问题本节研究问题：无损均匀线的暂态过程：无损均匀线的暂态过程一、无损线方程的通解一、无损线方程的通解0000cCL

10、sCsLsZ)(vsCLssCsLs0000)(001CLv xssZsUsZsUsxIcxsc)(e)()(e)()(),()(xssUsUsxUxs)(e)(e)(),()(vxsxs)(（1）无损线复频域通无损线复频域通解解vxsvxssUsUsxUe)(e)(),(vxscvxscZsUZsUsxIe)(e)(),(15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出vxsvxssUsUsxUe)(e)(),(vxscvxscZsUZsUsxIe)(e)(),(无损线复频域通解：无损线复频域通解：（2）无损线时域通解：无损线时域通解：0)()()()()(00stesFttttfsFtf

11、拉氏变换的延迟性质：)()(LsUtu)()(LsUtu )/()/()/()/(),(vxtvxtuvxtvxtutxu)/()/(1)/()/(1),(ccvxtvxtuZvxtvxtuZtxi vxsvxssUsUsxUe)(e)(),(vxscvxscZsUZsUsxIe)(e)(),()/()/()/()/(),(vxtvxtuvxtvxtutxu 15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出分析无损线的时域通解：分析无损线的时域通解：)/()/()/()/(),(vxtvxtuvxtvxtutxu),(),(txutxu)()(),()1(vxtvxtutxu)/()/(vx

12、tvxtu)/(vxtu0/vxt 当当时，即在时，即在 xvt处，等于处，等于0电压电压波波将向将向x增加的方向移动，称增加的方向移动，称 u(x,t)为正向行波电压为正向行波电压xuO vtv波前波前001CLv 波速波速15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出分析无损线的时域通解：分析无损线的时域通解：)/()/()/()/(),(vxtvxtuvxtvxtutxu),(),(txutxu)()(),()2(vxtvxtutxu )/()/(vxtvxtu)/(vxtu 0/vxt 当当时，即在时，即在 x-vt 处，等于处，等于0/vxt当当时，即在时，即在x-vt处，等于处

13、，等于0电压电压波波将向将向x减小的方向移动，称减小的方向移动，称 u(x,t)为反向行波电压为反向行波电压xuO vt v15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出分析无损线的时域通解：分析无损线的时域通解：)/()/()/()/(),(vxtvxtuvxtvxtutxu),(),(txutxu)/()/(1)/()/(1),(ccvxtvxtuZvxtvxtuZtxi),(1),(1txuZtxuZcc),(),(txitxi 正向行波电压正向行波电压反向行波电压反向行波电压正向行波电流正向行波电流反向行波电流反向行波电流参考方向一致、uu 参考方向相反、ii u、u”根据边界条件

14、确定根据边界条件确定Zc称为波阻抗称为波阻抗15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出 取雷击瞬间取雷击瞬间 t=0=0,雷击点坐标雷击点坐标 x=0,=0,则雷击后产生则雷击后产生的充电电荷便沿线向两侧传播，形成正向和反向行波的充电电荷便沿线向两侧传播，形成正向和反向行波例如例如:无损线受雷击而充电。无损线受雷击而充电。+u(x,t)-i(x,t)i(x,t)i(x,t)ixx=015.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出当波从电源发出未到达终端时，线路上只有正向行波当波从电源发出未到达终端时，线路上只有正向行波二、无损线起端波的发出二、无损线起端波的发出1u),(txu),

15、(txi1i2i2u复频域通解：复频域通解：vxssUsxUe)(),()()(LsUtu设：设：时域通解：时域通解：)()(),(vxtvxtutxu代入边界条件：代入边界条件：)()(1tutu)()(),(1vxtvxtutxu时域定解：时域定解：起端波起端波u1(t)延迟延迟x/v时间时间)()(),0(1sUsUsU即：即：15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出1u),(txu),(txi1i2i2u1、阶跃电源激励、阶跃电源激励：VtUuS)(1)(),(vxtUtxuS时域定解：时域定解：)()(),(vxtIvxtZUtxicSiuvvtx矩形正向行波矩形正向行波d

16、t时间内电源提供的能量：时间内电源提供的能量：dtIUdwSdt时间线路的储能：时间线路的储能：vdtILUCdwS)2121(2020dtIUIUSS)2121(SUCSZU15.3 无损均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出1u),(txu),(txi1i2i2u2、正弦电源激励、正弦电源激励：VttUuS)()cos(1)()(cos),(vxtvxtUtxuS时域定解：时域定解：xcZtxutxi),(),(vlt 0时：无损线上只有正向行波，时：无损线上只有正向行波，无损线对起端来说，相当于纯电阻负载，阻值为波阻抗无损线对起端来说，相当于纯电阻负载，阻值为波阻抗总结总结：15.3 无损

17、均匀线上波的发出无损均匀线上波的发出300cZV)(e105tutS1001R例题例题15.1：设有一无限长的无损均匀线，波阻抗：设有一无限长的无损均匀线，波阻抗 ，波速按光速计算，波速按光速计算，。求线路电压、。求线路电压、电流分布及距起端电流分布及距起端300km处电压的变化规律。处电压的变化规律。Su1R1u1i解：解：无限长无损线上只有正向行波，无损线对起端等效为波阻抗无限长无损线上只有正向行波，无损线对起端等效为波阻抗A)(e025.0511tZuitcV)(e5.7511tuRZZutsccV)(e5.7),()(5vxttxuvxtA)(e025.0),()(5vxttxivxt

18、V)s001.0(e5.7),km300()s001.0(5ttuts001.0)103/(10300/83vxTdV)(e5.7511tuRZZutsccV)(e5.7511tuRZZutsccV)(e5.7),()(5vxttxuvxtA)(e025.0),()(5vxttxivxtA)(e025.0511tZuitcA)(e025.0511tZuitc15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射当正向行波从起端出发，到达终端时，若当正向行波从起端出发，到达终端时，若 则产生反射，引起反向行波则产生反射，引起反向行波)()(2sZsZC1u),(txu),(txi1i2i2u)()(

19、e)(e)(),()(222sUsUsUsUslUsUvlsvls)()()()(),()(22c2c22sIsIZsUZsUslIsI)()()(222sIsZsU解得解得终端反射系数终端反射系数：ccZsZZsZsIsIsUsUsN)()()()()()()(2222222正向行波终端入射波反向行波终端反射波)()(e)(e)(),()(222sUsUsUsUslUsUvlsvls 15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射下面分析终端下面分析终端开路开路、短路短路、匹配匹配时，波的反射情时，波的反射情况况假设起端为阶跃电压源激励假设起端为阶跃电压源激励l0USvul0I0vi0

20、t l/v)(vxtZUiiCS)(SvxtUuu只有正向行波只有正向行波t=l/v产生反向行波产生反向行波VtUuS)(1开路开路短路短路匹配匹配15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射|Z2(s)|，1)(2sN反射波反射波=入射波，为入射波，为全反射全反射1、终端开路、终端开路t=l/v N2=1Iii00iiiSUuuS2Uuuul/v t 2l/vSUSUSU20I0I0Ivvvv15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射2、终端短路、终端短路|Z2(s)|=0，1)(2sNt=l/v N2=-1Iii002IiiiSUuu0uuu反射波反射波=-入射波，为入射波，

21、为负全反射负全反射l/v t 2l/vluuuvlvSUSUSUiiivv0I0I02I15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射3、终端匹配、终端匹配 Z2(s)=ZC(s)，0)(2sN uu反射波反射波=0 0，为，为无反射无反射相当于无限长的均匀线，永远没有反射波。相当于无限长的均匀线，永远没有反射波。在在0tl/v时段，沿线逐步建立起时段，沿线逐步建立起u、i。此后达到稳态。此后达到稳态。终端完全重复起端的电压电流情况。但延迟于起端的电终端完全重复起端的电压电流情况。但延迟于起端的电压和电流，此延迟时间等于行波经过此线路所需的时间压和电流，此延迟时间等于行波经过此线路所需的时

22、间 00CLlvltd终端匹配时，入射波输出的功率等于负载吸收的，故无能量反射终端匹配时，入射波输出的功率等于负载吸收的，故无能量反射终端不匹配时，入射波输出功率大于负载吸收的，故产生能量反射终端不匹配时，入射波输出功率大于负载吸收的，故产生能量反射（匹配的无损均匀线又称延迟线）（匹配的无损均匀线又称延迟线）15.4 无损均匀线上波的反射无损均匀线上波的反射例题例题15.2：用用0.5m长的螺旋形延迟电缆获得长的螺旋形延迟电缆获得0.5s的延迟的延迟时间，且要求能与电阻为时间，且要求能与电阻为300的负载匹配，求电缆每单的负载匹配，求电缆每单位长度的电感和电容位长度的电感和电容)2(300/0

23、0CLZc根据匹配条件根据匹配条件解得：解得：H/m10340LF/m103.33F/m10313-80C解：解：根据延迟时间根据延迟时间(1)-s105.05.060000CLCLltd00CLlvltd00CLlvltd15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射当无损线起端和终端都不匹配时，两端的入射波均产生当无损线起端和终端都不匹配时，两端的入射波均产生反射波，并形成多次反射反射波，并形成多次反射Su1R1u1i),(txu),(txi2i2u2RCZR 1)(StUuSCZR 2vltd/dtt 0时，只有正向行波时，只有正向行波)/(),(),(vxtUtxutxuS

24、CCUZRZU1)/(),(),(vxtUtxutxu15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射Su1R1u1i),(txu),(txi2i2u2RCZR 1)(StUuSCZR 2vltd/dtt 时，终端发生波反射时，终端发生波反射)/2(),(2vxttUNtxudUNU2),(),(),(txutxutxuddttt2时，为正向、反向行波叠加时，为正向、反向行波叠加)/(),(vxtUtxudtt2时，反向行波到达起端，引起反射，产生时，反向行波到达起端，引起反射，产生第二个正向行波第二个正向行波15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射无损线上行波的多

25、次反射：无损线上行波的多次反射：某一时刻的线间电压，等于该时刻之前所有正向、反向行某一时刻的线间电压，等于该时刻之前所有正向、反向行波电压之和；若已知第一次入射波电压、起端反射系数、波电压之和；若已知第一次入射波电压、起端反射系数、终端反射系数，可求沿线电压终端反射系数，可求沿线电压dtdt 2dt 3dt 4dt 5dt 6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOx123456dtdt 2dt 3dt 4dt 5dt 6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOx15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射VUS10dtvl/200

26、cZ 501R 8002R)(2tu)0(tSU1R1u(a)2u)0(t2R例题例题15.3：求：求：6.0222ccZRZRN6.0111ccZRZRN解：解：起端发出波（首次正向行波）：起端发出波（首次正向行波）：8V1SccUZRZU反射系数：反射系数：15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射02udtt 0入射波尚未到达终端入射波尚未到达终端V8.1222UNUuddttt3dtdt 2dt 3dt 4dt 5dt 6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOx123456dtdt 2dt 3dt 4dt 5dt 6UN2UNN21UNN221

27、UNN2221UUNN3221tlOx1 1个入射波个入射波 +1 1个反射波个反射波ddttt532 2个入射波个入射波 +2 2个反射波个反射波V19.88.12221212UNNUNNuV8.1222UNUuV19.88.12221212UNNUNNuddttt315.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射dtdt2dt 3dt4dt5dt6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOx123456dtdt2dt 3dt4dt5dt6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOxddttt753 3个入射波个入射波 +3 3个反射波个

28、反射波V85.9192.8322122212UNNUNNuddtkttk)32()12(UNNNNNNNUNNNNNNuuukkkkkkk)()1(1213221221221222121)(2)(2)(2UNNNNNNNUNNNNNNuuukkkk)()1(1213221221221222121222V85.9192.8322122212UNNUNNuUNNNNNNNUNNNNNNuuukkkk)()1()(121322122122122212122215.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射V8.12V19.8V85.9V41.9tdtdt 3dt 5dt 72uO经多次反射

29、，终端出现振荡的暂态过程，最后达到稳态经多次反射，终端出现振荡的暂态过程，最后达到稳态ddtkttk)32()12(UNNNNNNNUNNNNNNuuukkkkkkk)()1(1213221221221222121)(2)(2)(2121NN若：若：UNNNNNUNNNUukk2122122121111limUNNNU212211dtdt2dt 3dt4dt5dt6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOx123456dtdt2dt 3dt4dt5dt6UN2UNN21UNN221UNN2221UUNN3221tlOxUNNNNNUNNNUuUkk21221221221

30、111lim15.5 无损均匀线上波的多次反射无损均匀线上波的多次反射UNNNU212211将将N1、N2、U+代入：代入：S2122URRRU无损均匀线的直流稳态无损均匀线的直流稳态电压是由无穷多个正向行波和反电压是由无穷多个正向行波和反向行波电压叠加形成的，传输线对外相当于两条短路线向行波电压叠加形成的，传输线对外相当于两条短路线当当 时，由于反射波不衰减，终端时，由于反射波不衰减，终端 无稳态无稳态121 NN)(2tuSU1R1u(a)2u)0(t2R15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线1U2ULR1I2I)(xUx xl)(xI均匀线的复频域通解：均匀线的复频域通解：xss

31、UsUsxUxs)(e)(e)(),()(均匀线的直流通解：均匀线的直流通解：xUUxUxee)(0000000GRsCGsLRs)(0000000)()(GRsCGsLRZsc传播系数：传播系数：波阻抗：波阻抗：15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线一、直流均匀线的定解一、直流均匀线的定解直流均匀线的通解：直流均匀线的通解：代入起端条件代入起端条件U1和和I1，确定积分常数，确定积分常数U和和UxUUxUxee)(xCxCZUZUxIee)(UUUU)0(1cc1)0(ZUZUII)(211c1IZUU)(1c121IZUU 直流均匀线的定解：直流均匀线的定解：(x为距起端距离为距起

32、端距离)11cchshshch)()(IUxZxxZxxIxUc15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线直流均匀线的定解：直流均匀线的定解：11cchshshch)()(IUxZxxZxxIxUc11cc22chshshchIUlZllZlIUx=l22cc11chshshchIUlZllZlIU求逆求逆(x为距起端距离为距起端距离)22ccshshchIUxZxxZxxIxUch)()(x=l(x为距终端距离为距终端距离)15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线22cc11chshshchIUlZllZlIU均匀线可以看成一个对称二端口：均匀线可以看成一个对称二端口：122lsh

33、lchA2211AA将均匀线的特性方程、起端条件、终端条件联立求解，将均匀线的特性方程、起端条件、终端条件联立求解，可求得端口响应：可求得端口响应：U1、I1、U2、I2，进而可求沿线的电压，进而可求沿线的电压和电流响应和电流响应U、I。11cchshshch)()(IUxZxxZxxIxUc22ccshshchIUxZxxZxxIxUch)()(15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线二、直流均匀线上电压、电流的分布：二、直流均匀线上电压、电流的分布：(一般掌握）一般掌握）有损均匀线沿线不同位置有损均匀线沿线不同位置 x 处的电压（或电流）是不同的处的电压（或电流）是不同的)()(ee

34、)(xUxUUUxUxx CCZxUZxUxI)()()(若已知终端条件，以终端为坐标原点：若已知终端条件，以终端为坐标原点：x=l-x正向行波：正向行波：xrrlxlrUUxUe)e(e)()(xrrlxlrUUxU e)e(e)()(反向行波：反向行波：随随x增大而增大增大而增大随随x增大而减小增大而减小下面分析均匀线终端开路、短路、匹配时的下面分析均匀线终端开路、短路、匹配时的)(xU)(xI)()(ee)(xUxUUUxUxx 均匀线直流通解：均匀线直流通解：终端反射系数：终端反射系数：CLCLZRZRlUlUN)()(2xrrlxlrUUxUe)e(e)()(xrrlxlrUUxU

35、e)e(e)()(15.6 直流工作下的均匀线直流工作下的均匀线（1）终端开路）终端开路即即RL，N2=1，I2=022ccchshshch)()(IUxZxxZxxIxUccc2c2c2)()(e2e2sh)(ZxUZxUZUZUZxUxIxrxr)()()(xUxUUUxUxUxrxre2e2ch222)()()(xUxUUUxUxUxrxre2e2ch222)()()(xUxUUUxUxUxrxre2e2ch222ccc2c2c2)()(e2e2sh)(ZxUZxUZUZUZxUxIxrxrccc2c2c2)()(e2e2sh)(ZxUZxUZUZUZxUxIxrxr2/2U2/2U2U

36、1UOl)(xU)(xU)(xU)(xU x(a)UU)2/(2cZU1IOl)(xI)(xI)(xI)(xI x(b)()()(xUxUUUxUxUxrxre2e2ch222ccc2c2c2)()(e2e2sh)(ZxUZxUZUZUZxUxIxrxr本章小结本章小结5、波的发出和反射、波的发出和反射：反射系数：反射系数：Z2(s)=ZC(s)，0)(2sN反射波反射波=0 0，为，为无反射无反射|Z2(s)|=0，1)(2sN反射波反射波=-入射波，为入射波，为负全反射负全反射|Z2(s)|，1)(2sN反射波反射波=入射波，为入射波，为全反射全反射ccZsZZsZsN)()()(222开路：开路：短路：短路：匹配：匹配：6、幅值、频率、传播速度相同、方向相反的、幅值、频率、传播速度相同、方向相反的2个正弦波个正弦波 叠加形成叠加形成驻波驻波如：无损线终端开路、短路、接纯电抗负载时产生驻波如：无损线终端开路、短路、接纯电抗负载时产生驻波 （条件：无损线、（条件：无损线、|N2|=1）