全微分的定义课件.ppt

1、 第八章*二、全微分在数值计算中的应用二、全微分在数值计算中的应用 应用 第三节一元函数 y=f(x)的微分)(xoxAyxxfy)(d近似计算估计误差机动 目录 上页 下页 返回 结束 本节内容本节内容:一、全微分的定义、全微分的定义 全微分1感谢你的观看2019年5月19日一、全微分的定义、全微分的定义 定义定义:如果函数 z=f (x,y)在定义域 D 的内点(x,y),(),(yxfyyxxfz可表示成,)(oyBxAz其中 A,B 不依赖于 x,y,仅与 x,y 有关，yBxA称为函数),(yxf在点(x,y)的全微分全微分,记作yBxAfz dd若函数在域 D 内各点都可微,22)

2、()(yx则称函数 f(x,y)在点(x,y)可微可微，机动 目录 上页 下页 返回 结束 处全增量则称此函数在在D 内可微内可微.2感谢你的观看2019年5月19日(2)偏导数连续),(),(yxfyyxxfz)()(lim0oyBxA下面两个定理给出了可微与偏导数的关系:(1)函数可微函数 z=f(x,y)在点(x,y)可微),(lim00yyxxfyx由微分定义:得zyx00lim0),(yxf函数在该点连续机动 目录 上页 下页 返回 结束 偏导数存在 函数可微 即3感谢你的观看2019年5月19日定理定理1 1(必要条件)若函数 z=f(x,y)在点(x,y)可微可微,则该函数在该点

3、偏导数yzxz,yyzxxzzd),(),(yfyfzxxz同样可证,Byzyyzxxzzd证证:由全增量公式,)(oyBxAz,0y令)(xoxA必存在,且有得到对 x 的偏增量xxx因此有 xzxx0limA机动 目录 上页 下页 返回 结束 4感谢你的观看2019年5月19日反例反例:函数),(yxf易知,0)0,0()0,0(yxff 但)0,0()0,0(yfxfzyx因此,函数在点(0,0)不可微.)(o注意注意:定理1 的逆定理不成立.22)()(yxyx22)()(yxyx22)()(yxyx0偏导数存在函数 不一定可微 !即:0,2222yxyxyx0,022 yx机动 目录

4、 上页 下页 返回 结束 5感谢你的观看2019年5月19日 ),(yyxxf定理定理2(充分条件)yzxz,证证：),(),(yxfyyxxfz)1,0(21xyxfx),(yyyxfy),(2xyyxxfx),(1),(yyxf),(yxf),(yyxfyyxfy),(若函数),(yxfz 的偏导数,),(连续在点yx则函数在该点可微分.机动 目录 上页 下页 返回 结束 0lim00yx,0lim00yx6感谢你的观看2019年5月19日zyyxfxyxfyx),(),(yyxfxyxfzyx),(),(yx所以函数),(yxfz),(yxyx在点可微.机动 目录 上页 下页 返回 结束

5、 0lim00yx,0lim00yx注意到,故有)(o7感谢你的观看2019年5月19日xxu推广推广:类似可讨论三元及三元以上函数的可微性问题.例如,三元函数),(zyxfu ud习惯上把自变量的增量用微分表示,ud记作uxd故有下述叠加原理uuuuzyxdddd称为偏微分偏微分.yyudzzudxxuduyduzd的全微分为yyuzzu于是机动 目录 上页 下页 返回 结束 uuuzyxd,d,d8感谢你的观看2019年5月19日例例1.计算函数在点(2,1)处的全微分.yxez 解解:xz222)1,2(,)1,2(eyzexzyexezd2dd22)1,2(例例2.计算函数的全微分.z

6、yeyxu2sin解解:udxd1yyd)cos(221zeyzydyz,yxeyyxex)d2d(2yxezyez机动 目录 上页 下页 返回 结束 9感谢你的观看2019年5月19日可知当*二、全微分在数值计算中的应用二、全微分在数值计算中的应用1.近似计算近似计算由全微分定义xy)(),(),(oyyxfxyxfzyx),(yyxxfyyxfxyxfyx),(),(较小时,yyxfxyxfzzyx),(),(dzd及有近似等式:),(yxf机动 目录 上页 下页 返回 结束(可用于近似计算;误差分析)(可用于近似计算)10感谢你的观看2019年5月19日半径由 20cm 增大解解:已知,

7、2hrVV,100,20hr)1(2005.01002022V即受压后圆柱体体积减少了.cm2003例例3.有一圆柱体受压后发生形变,到 20.05cm,则 rrh2hr 21,05.0hr)cm(2003高度由100cm 减少到 99cm,体积的近似改变量.机动 目录 上页 下页 返回 结束 求此圆柱体11感谢你的观看2019年5月19日例例4.4.计算的近似值.02.204.1解解:设yxyxf),(,则),(yxfx取,2,1yx则)02.2,04.1(04.102.2fyfxffyx)2,1()2,1()2,1(08.102.0004.021),(yxfy,1yxyxxyln02.0,

8、04.0yx机动 目录 上页 下页 返回 结束 12感谢你的观看2019年5月19日分别表示 x,y,z 的绝对误差界,2.误差估计误差估计利用yyxfxyxfzyx),(),(zyx,令z 的绝对误差界约为yyxxzyxfyxf),(),(z 的相对误差界约为yyxxzyxfyxfyxfyxfz),(),(),(),(机动 目录 上页 下页 返回 结束 则13感谢你的观看2019年5月19日特别注意特别注意时，yxz)1(yxzyxz,)2(时xyz yxyx类似可以推广到三元及三元以上的情形.xzz )(2xyyxy x1yx乘除后的结果相对误差变大很小的数不能做除数机动 目录 上页 下页

9、 返回 结束 14感谢你的观看2019年5月19日例例5.利用公式CbaSsin211.030,01.03.8,01.05.12Cba求计算面积时的绝对误差与相对误差.解：解：aSaSaCbsin211800,01.0,30,3.8,5.12CbaCba13.0S故绝对误差约为又CbaSsin21所以 S 的相对误差约为SS30sin3.85.1221bCasin21CCabcos2194.2594.2513.0%5.0计算三角形面积.现测得机动 目录 上页 下页 返回 结束 bbSccS15感谢你的观看2019年5月19日例例6 6.在直流电路中,测得电压 U=24 伏,解解:由欧姆定律可知

10、4624IUR(欧)所以 R 的相对误差约为IURIUR0.3 +0.5 R 的绝对误差约为 RR0.8 0.3;定律计算电阻 R 时产生的相对误差和绝对误差.相对误差为 测得电流 I=6安,相对误差为 0.5 ,=0.032(欧)=0.8 机动 目录 上页 下页 返回 结束 求用欧姆16感谢你的观看2019年5月19日内容小结内容小结1.微分定义:),(yxfz zyyxfxyxfyx),(),(zdyyxfxyxfyxd),(d),(22)()(yx2.重要关系:)(o函数可导函数可导函数可微函数可微偏导数连续偏导数连续函数连续函数连续机动 目录 上页 下页 返回 结束 17感谢你的观看2

11、019年5月19日3.微分应用 近似计算 估计误差zyyxfxyxfyx),(),(),(yyxxfyyxfxyxfyx),(),(绝对误差相对误差),(yxfyyxxzyxfyxf),(),(yyxxzyxfyxfyxfyxfz),(),(),(),(机动 目录 上页 下页 返回 结束 18感谢你的观看2019年5月19日思考与练习思考与练习1.P72 题 1(总习题八)函数),(yxfz 在),(00yx可微的充分条件是();),(),()(00连续在yxyxfA),(),(,),()(00yxyxfyxfByx在的某邻域内存在;yyxfxyxfzCyx),(),()(0)()(22yx当

12、时是无穷小量;22)()(),(),()(yxyyxfxyxfzDyx0)()(22yx当时是无穷小量.2.选择题D机动 目录 上页 下页 返回 结束 19感谢你的观看2019年5月19日 答案答案:z03.0,101.0,2yyxx02.0zd03.0,101.0,2yyxx03.0也可写作:当 x=2,y=1,x=0.01,y=0.03 时 z=0.02,d z=0.03 3.P73 题 7机动 目录 上页 下页 返回 结束 20感谢你的观看2019年5月19日zfyfxffzyyd)0,0,0(d)0,0,0(d)0,0,0(d)0,0,0(4.设,coscoscos1coscoscos

13、),(zyxxzzyyxzyxf.d)0,0,0(f求解解:xxxfcos3)0,0,(0cos3)0,0,0(xxxfx41利用轮换对称性,可得41)0,0,0()0,0,0(zyff)dd(d41zyx机动 目录 上页 下页 返回 结束(L.P245 例2)注意注意:x,y,z 具有 轮换对称性轮换对称性 21感谢你的观看2019年5月19日.d,arctanzyxyxz求答案答案:22dddyxyxxyz作业作业 P24 1(3),(4);3;5;8;10 5.已知第四节 目录 上页 下页 返回 结束 22感谢你的观看2019年5月19日在点(0,0)可微.备用题备用题在点(0,0)连续

14、且偏导数存在,续,),(yxf而),(yxf)0,0(),(,1sin22yxyxyx)0,0(),(,0yx证证:1)因221sinyxxy0),(lim00yxfyx)0,0(f故函数在点(0,0)连续;但偏导数在点(0,0)不连 机动 目录 上页 下页 返回 结束 证明函数xy222yx 所以23感谢你的观看2019年5月19日),(yxf)0,0(),(,1sin22yxyxxy)0,0(),(,0yx),(yxfx,)0,0(),(时当yx,)0,0(),(时趋于沿射线当点xyyxP,0)0,(xf;0)0,0(xf.0)0,0(yf同理y221sinyx 3222)(yxyx221

15、cosyx),(lim)0,0(),(yxfxxx极限不存在,),(yxfx在点(0,0)不连续;同理,),(yxfy在点(0,0)也不连续.xx(lim0|21sinx33|22xx)|21cosx2)3)题目 目录 上页 下页 返回 结束 24感谢你的观看2019年5月19日),(yxf)0,0(),(,1sin22yxyxxy)0,0(),(,0yx,)()(22yx4)下面证明)0,0(),(在点yxf可微:yfxffyx)0,0()0,0(1sinyx x 00.)0,0(),(可微在点yxf说明说明:此题表明,偏导数连续只是可微的充分条件.令则题目 目录 上页 下页 返回 结束 25感谢你的观看2019年5月19日