第五章激光振荡特性课件.ppt
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- 第五 激光 振荡 特性 课件
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1、第五章 激光器的工作特性引 言 激光器分类(工作方式按泵浦方式分类)连续激光器 脉冲激光器 短脉冲激光器 长脉冲激光器三能级系统(红宝石)的泵浦激励W13(t)w130t0t矩形脉冲激励 0130131300tttWttWtW(习题 4-8)w13A31S31S32A21S21w21w12E1E2E332313231SASS2121AS,1332WS332113332311n SnWnSA03n3232121202111222313231313,SnASnNnffndtdnASnWndtdnlv123nnnn3132321ASS泵浦效率荧光效率2121212SAAW13(t)w130t0t从泵
2、浦阈值附近(尚未形成自激振荡),可忽略受激辐射跃迁过程可 解 得当 时,00tt tWAeWAnWtn13122111312211312讨论:1.n2 经历的两种变化过程 0tt0 泵浦脉冲撤除 n2 2121222122130SAnAndtdnW22121132221211312AnWnnAnWndtdnn2(t0)t0tn2W13(t)w13t0t4.t0 t2 (长脉冲泵浦)激励时间足够长 1312211312WAnWtn 1321212121WAnAtnntn3.t0 t2 短脉冲泵浦,时间极短,忽略SP21321dnWnndt tWntn1312exp1光泵作用过程中,n2(t)处于
3、不断增长的非稳态(为什么?)2.t=t0 时 n2 最大 11320211132W nntAW 连续激光器稳定工作状态(稳态)各能级粒子数及腔内光子数密度达到稳定状态。速率方程 代数方程 脉冲激光器非稳定工作状态(非稳态)泵浦持续时间短,各能级粒子数及腔内光子数密度处于剧烈的变化之中。根据泵浦持续时间t0 及激光上能级寿命t2 对脉冲激光器细分0;0dtdNdtdnln2 完成增长过程达到稳定值,可按稳态处理;n1也达到稳定值 W13(t)w130t0ttn2 短脉冲激光器(t0t2)泵浦作用时间较长,趋近稳态 连续激光器 可按稳态处理 理论上说,脉冲激光器和连续激光器没有严格界限5.1 激光
4、器的振荡阈值激光器的振荡阈值(Oscillation Threshold)阈值反转粒子数密度 阈值增益系数阈值泵浦功率(阈值泵浦能量)一.阈值反转粒子数密度 Dnth 自激振荡条件:(1)Dn 0;(2)g a推导Dnth的两种方法:(1)光强变化 *(2)速率方程;(1)往返一周的光强变化 0)(20211)(2)(01000IeIrrrereIIlglglgaaa21ln21rrlgtha021,ththgnDissdTaaaaaa21a10221lgerrala0)(2010IeIIlgthgl增益介质充满腔内增益介质充满腔内I0,I1r1r2thgalnth021,D(2)速率方程方法
5、 阈值小信号情况 0ldNdtRllllNvNnffndtdNt0211122,LlVaVRRlllllllLANAlNAlNcnffndtlLANAlNdt0211122,lLAVAlVRa设腔内A处处相等修正cNcNlllLlLcLRltLcNLlcNnffndtdNlll0211122,0dtdNllnnt0210,DD0nDdtdNALl=lN AL 不同模式(频率)具有不同的受激辐射截面,Dnt值也不同020221021,8,gvA021,ngDlnggttD210 阈值反转粒子数密度 0时的阈值反转粒子数密度lnt2100D 中心频率处阈值反转粒子数最低阈值增益系数阈值增益系数唯一
6、地由单程损耗决定,当腔内损耗一定时,阈值增益系数为一常数lnnt021000,DDlnntt210DD二、阈值增益系数二、阈值增益系数 gt 即0时的阈值增益系数210ttnlggDHtAvlnDD202212214DtAvlnDD20232122142ln均匀加宽非均匀加宽*讨论讨论 不同模式()21(,0)不同 Dnt不同,即 Dnt()不同纵模具有相同的阈值增益gt 不同横模的衍射损耗不同,gt 不同高阶横模的阈值增益大于基模,即0001ttgg三、连续激光器或长脉冲激光器的阈值泵浦功率三、连续激光器或长脉冲激光器的阈值泵浦功率 (Ppt,t0t2)1.四能级系统(假定泵浦均匀)2110
7、00nnnSDlnntt212Dw03A30S32S21A21W21E3E2E1E0W12S10 单位时间单位体积内,E2E1 跃迁的粒子数 或22ttn22tstn要维持tnn22 需要 E3E2 粒子的跃迁补充22tsn同样多的粒子数 通过泵浦(吸收)E0E3 122ttn212tstn或22121212sAAStt3132321ASS21221ptptpPtsFsFshn VhnVhVPl t t tDph泵浦光子能量21F总量子效率2.三能级系统分析方法与四能级系统类似,不同之处三能级系统中,激光下能级为基态(E1)22ttnnnDnntD22nntsFpptnVhPt22112nnn
8、nnn D 若要使 Dn=1 需吸收(泵浦)光子数(1/1)要使 n2=n2t 需吸收(泵浦)光子数 (n2t/1)当单位体积吸收的泵浦光子数 (n2t/1)就能产生激光12VnhEtppt12nVhEppt短脉冲激光器短脉冲激光器长脉冲或连续激光器长脉冲或连续激光器stpptVnhPt21DspptnVhPt212四能级三能级四、短脉冲(t0a 形成振荡 三能级 n1为基态,至少要抽运 n/2 粒子,且 n/2 Dnt 2.泵浦效率 的提高13.Ppt,Ept 与工作物质特性有关FsFtD,21lVhPsFpptt21ptptsFEP,21tHAvD202212214DAvD20232122
9、142ln均匀加宽均匀加宽非均匀加宽非均匀加宽DptptFEP,214.Dtn应保证腔内各光学元件质量,减小各种损耗ptptEP,激激光光器器种种类类红红宝宝石石钕钕玻玻璃璃N N d d:Y Y A A G GH H e e-N N e eD D F(H z)3.3 1 01 17 1 01 21.9 5 1 01 11.5 1 09t ts (S)3 1 037 1 042.3 1 047 1 09D D nt(c m-3)8.7 1 01 71.4 1 01 81.8 1 01 61 09n2 t(c m-3)9.5 1 01 81.4 1 01 81.8 1 01 6 F0.70.41
10、Ep t/V (J/c m3)50.9 54.9 1 03Pp t/V (W/c m3)1 6 0 01 4 0 02 1优良激光工作物质荧光线宽较小(钕玻璃&YAG比较)四、短脉冲(t0t2 (长脉冲泵浦)激励时间足够长4 脉冲激光器中的弛豫振荡(Relaxing Oscillation)横模选择原则均匀加宽激光器(n=n0)T gt h gt h gt h 蓝蓝 gt h gt h =gt h 绿绿=gt h gt h gt h 0 棕棕 gt h 0=gt h gt饱和(稳态光强)不变121lgTAIPms1.均匀加宽激光器(=0)IIIIIIT2,1假设tsmHglIIgIg21,12
11、1lgIIms 如何求腔内 I II,同时参与饱和I+I-T1=0T1=T12lPI TAN h vAT Hthgga时腔内的光强1221TalgTAIPms 气体激光器1aT1 2 T+a(5.3.3)a往返指数净损耗指数净损耗因子A光束有效截面积TTa激光耦合输出(5.3.4)讨论 1.输出功率激励功率 (Pp P)固体激光器(光泵)lgPPggmPtPtmsFtpptttsFppmVnhPngVnhPngttDDDD210210lShPVhPnpptppttt112D当 ,P随Pp线性增加,光泵浦激光器输出功率由超出Ppt的泵浦功率转换得到PtpPPppptPPstt2221F1100p
12、tpptpPPPSAD12112120ptptmsPPTAlnhlgTAIPt212210ttsnl,hID(5.3.5)其中 气体激光器(放电激励,最佳放电电流)上能级下能级jnjmPjHe-Ne 最佳放电条件下gm经验公式dlgm2104.1 半导体激光器(Semiconductor laser or laser diode)i-载流子复合辐射几率;D-LD效率rLreVJJJPPPrLrPeJJPithinoutDoutith1ln1ln1ln1lnaa(10-5-10)(10-5-12)JVPinPIIthP.320Fig.5.3.3Fig.5.3.2讨论2 最佳透过率的实验测定及计算
13、IgPTtoutmT1221TalgTAIPmssmsAITaalgAIdTdP212取微分0dTdPlagTam22alagTmm22221algAIPmsmTm确定:实验 Pp一定,改变T 测 Pout 计算0dPdTIhWstt02121321212132131/1ttWWngm三能级三能级Dnn WW013213211ttt221211AS221221130112141ttlnnlWAThP2131tw00Dn才能使2210thIs21203tnWgm221030121tlnWTAhP(W03,n,l,21,t2)P四能级四能级121lgTAIPms三能级系统对三能级系统对W13有要求
14、有要求结论:结论:激光输出功率与工作物质性质和长度有关 若纵模频率n1,n2 对称分布在中心频率 n0 两侧,消耗相同速度 vz的反转粒子数在实际激光器中,由于增益介质的色散,使纵模频率比无源腔纵模频率更向中心频率靠拢频率牵引连续激光器稳定工作状态(稳态)四、短脉冲(t0t2)分析方法与四能级系统类似,不同之处三能级系统中,激光下能级为基态(E1)输出能量(E)脉冲峰值功率较低几十kw量级,影响测距距离腔,束腰在M1处,透镜变换后,束腰近似位于焦点处,要在P与关于输出能量公式的讨论Pout占更大比例应能利用速率方程自行导出介质有关参数的表达式。在定性解释方面可以相符;高损耗腔,相邻横模间衍射损
15、耗差异大,模体积大应能利用速率方程自行导出介质有关参数的表达式。2.非均匀加宽单模激光器 q q 0 0 时,和 分别在增益曲线烧孔,不是共同作用II 1200lgTAITAIPqisq q q=0 00002IIII121200lgTAITAIPmsq lIIgIgsqiqiq1,0 120lgIIqisIIczv10czv102202ln40DqeggmqiD12120lgIIms其中 兰姆凹陷兰姆凹陷(Lamb Dip)单模输出功率P与频率的关系 P 烧孔面积(表征对激光有贡献的反转粒子数)烧孔重叠条件 兰姆凹陷宽度(烧孔宽度 兰姆凹陷宽度(DL sqIIqD12-0sHIIqD1气压
16、碰撞加宽DL 烧孔宽度,深度变浅3.多模激光器 非均匀加宽非均匀加宽:Dq足够大,不发生烧孔相连时,用(5-3-10)及(5-3-12)计算每个纵模的输出功率,总功率即为各模输出之和 均匀加宽均匀加宽:(固态激光器)必须由多模速率方程求Pout,并作简化假设(各模损耗相等,线型函数为矩形)后可得与(5-3-5)相同的表达式1100ptpptpPPPSAP说明:上述物理模型的适用范围:高Q、低损耗激光器 1TII补充题补充题:今有频率 光强 的光及频率为 的弱光在均匀加宽及非均匀加宽工作物质中传播,请作下列三种情况下 ,1100ggnD11IsII 1sII 1sII 1曲线示意图并标出其宽度。
17、(1)(2)(3)11I11I行波腔驻波腔gH()gH(1)1两种加宽机制介质:均匀加宽&非均匀加宽两束光:强光 1,I1(I1为稳定光强;弱光 三种情况:小信号(蓝)大信号,行波腔(红)大信号,驻波腔(棕)均匀加宽均匀加宽DH2 DHg0(1)强光增益曲线变化强光增益曲线变化弱光增益曲线变化弱光增益曲线变化弱光增益系数均按同一比例下降,线宽保持不变 DDsHHHHIIgIg11122,220122010g0()g(,I1)g(,I1)HD2驻波腔中正、反方向传输光造 成的饱和效应迭加,饱和加深强光增益曲线下降线宽加宽非均匀加宽介质强光增益曲线强光增益曲线弱光增益曲线弱光增益曲线 siiIIg
18、Ig111,101001 czv001czv 小信号小信号(蓝蓝)大信号大信号,行波腔行波腔(红红)大信号大信号,驻波腔驻波腔(棕棕)2111HsIID 1ig 10g1,1Igi1 ig110,I20,I10,I20,I4-22 设有两束频率分别为设有两束频率分别为 光强为光强为I1及及I2的强光沿相同方向或不同方向通过中心频率为的强光沿相同方向或不同方向通过中心频率为 0的的非均匀加宽增益介质,非均匀加宽增益介质,I1I2。试分别画出两种情况。试分别画出两种情况下反转粒子数按速度分布曲线,并标出烧孔位置。下反转粒子数按速度分布曲线,并标出烧孔位置。,00和练习(4/21)短脉冲激光器输出能
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