第9章-声传播起伏讲解课件.ppt

1、 前面章节确定的海洋模型只是实际海洋的近似实际海洋的近似。实际海洋是随机介质。（1）随机不平整海面对入射声波产生镜反射的同时，还会把入射声散射到其它方向；（2）海水声速不仅是深度的函数，而且是随机变化的，声波发生折射同时，将不断散射，声能在空间上再分配。（3）海洋许多其它因素引起的信号散射和起伏，例如内波、湍流等。声信号散射、起伏振幅、相位畸变水声设备信号监测、识别测向、测距误差增大。引起声传播起伏的因素：（1）海水介质随机不均匀性；（2）海面随机不平整性；（3）内波。p 海水的随机不均匀性所引起的声散射和传播起伏是远距离传播引起声信号起伏的原因。p 随机海面的声散射经常是近距离声传播起伏的原

2、因。p 随机界面的声散射是表面声道传播起伏的主要原因。一般认为折射率起伏主要由于海中湍流或水团的温度起伏引起。折射率均方偏差：折射率均方偏差：早在1948年，Urick和Searfoss利用潜艇在两个不同深度上测量了海中温度微结构。测量结果：测量结果：在约5米深度上，不均匀性的平均尺寸 ；在约50米深度上，不均匀性的平均尺寸 。102108cma50092105cma6022cc声速均方偏差声速均方偏差声速平均值声速平均值 20022002年南海实验测量水温年南海实验测量水温20012001年东海实验测量水温年东海实验测量水温不均匀性的平均尺寸（不均匀相关半径）不均匀性的平均尺寸（不均匀相关半

3、径）a a：定义：定义：空间两点间温度起伏的相关函数下降到起始值1/e空间距离为不均匀性平均尺寸。p指数型空间相关函数：p高斯型空间相关函数：高斯型克服了指数型相关函数在零点处的温度跳跃的不合理现象，但当空间距离较大时与实验测量结果不太吻合。aeR/)(22/)(aeR 在海水介质中，除了声速是随机变量外，海水介质密度也是位置的随机函数。根据Beranek提供数据，在水中声速起伏比密度起伏大许多，因此，通常可忽略密度起伏引起声散射。一般求解不均匀介质的波动方程较困难，如果海水是弱不均匀介质，则可用Born微扰法求解，总声场由原波和散射波迭加而成，而Rytov微扰法讨论介质起伏与声传播起伏的关系

4、。p Born微扰法 当声压p和声速c都是随机函数时，波动方程求解较困难。倘若海水是弱不均匀性介质，则可用微扰法求解。当声速的随机变化部分远小于平均声速时，可令则波动方程可化为：当声压的随机变化部分远小于确定性部分时，亦有ccc00211220202tpcccp10ppp波动方程可化为：确定性部分声压满足：随机变化部分声压满足：02112122020201202tptpcccpp012022002tpcp2102302122012)(21tppcctpcp上式为有源波动方程。把 看作原波，在其作用下，不均匀介质的每个体源均为散射波 的源头，源强度Q为：在均匀介质中，不产生散射波。0p1p0c2

5、023042tpccQ20230212201221tpcctpcp10pp Q412122012tpcp 令入射波沿x轴传播，若原波用入射平面波代替，即代入散射波满足的波动方程得：由于介质不均匀性的散射，上述方法只有在微扰条件微扰条件下才近似正确。ckepkxtj/)(0)(0212122kxtjecckpkp 实际海洋是有界的，认为海面和海底为随机界面的有界空间。随机海面的声散射通常是近距离声传播起伏的原因，因此它是表面声道传播起伏的主要原因。根据不平整界面的散射理论，通常用瑞利参数来描述界面的垂直不平整性程度。如右图所示，为海面波浪偏离其平均面的垂直位移。设平面声波以入射角 或掠射角 入射

6、到不平整海面上时，经海面平均平面反射的路程与经垂直位移 的海面反射路程的程差为：。则瑞利参数为：2cos2sin1222sinKk2sink122判断海面不平整程度的依据判断海面不平整程度的依据 反射信号间相位差反射信号间相位差不平整表面偏离高度均方根位移不平整表面偏离高度均方根位移 规律：规律：瑞利参数瑞利参数K随随比值比值 增加而增加，增加而增加，也随掠射角也随掠射角 增加而增加而增加。增加。海面散射波声场：镜反射波：镜反射波：是散射波场中的相干分量，其振幅与入射波振幅之比定义为平均反射系数。平坦绝对软海面的平均反射系数-1；不平整海面的平均反射系数绝对值是小于1的，且随瑞利参数K的增加而

7、减小。弥散散射波：弥散散射波：其中反向散射信号组成表面混响，它是主动声纳的一种干扰信号。p 相干参数与瑞利参数的关系：不同均方根波高下声强的相干分量与总声强之比随瑞利参数的变化关系。总声强=相干分量声强+非相干分量声强图中虚线为函数 ，与实验值吻合较好。图中结果表明：海面不平整性宽角声散射减弱镜反射信号。)exp(2K随机不平整界面的声波散射求解的近似处理方法：小波高、小斜率界面条件下的微扰近似方法；大不平整界面、界面变化平缓条件下的克希荷夫近似方法。海洋内波是在海洋介质内部传播的重力波重力波。两层液体介质在受外界压力驱动时，液体元运动偏离原来分界面，但受到重力的恢复力作用，发生上下振动引起的

8、波动沿两层液体界面传播，即是海洋内波。内波相速是表面波相速的百分之几，内波是沿海洋内部截面缓慢运动重力波。内波一般发生在密度变化大海水层中。按照两层液体模型（Lamb模型）求得内波相速度等于其中 ，g为重力加速度。当 时，类似于空气与水组成的两层介质，得小波高表面波浪的相速度。/2KhKKgc tanh2hKhKKgc cothcoth/)(2 （2）内波频率）内波频率内波频率介于惯性频率和Brunt-Vaisala频率之间。运动物体的惯性频率：其中 为地球自转角速度，为纬度。Brunt-Vaisala频率：是指海洋中液体微元的自由振动频率，它表示海洋介质的分层性质。sin2i（3）声传播起伏

9、简介）声传播起伏简介 高频、近程声传播：振幅和相位起伏具有相同的时间尺度，起伏原因主要是温度结构（湍流）和界面的随机不均匀性；低频/远程声传播：振幅和相位起伏具有不同的时间尺度（相位稳定，振幅起伏很快），起伏原因主要是内波。（3）声传播起伏简介）声传播起伏简介国外学者根据射线近似方法，计算相位起伏谱结果与实验结果符合好，振幅强度起伏计算结果与实测结果不符。国内开展了黄海海区尖锐负跃层的浅海内波和声起伏实验测量，说明内波与声振幅起伏明显有关。上面计算的是单一路径的起伏，对于远距离，需考虑多路径信号迭加（统计）。内波声场海洋内波动力过程 双基元相位测向法原理：21sinkd 信号相位起伏引起基元接

10、收信号的相位差：2121sinsinkdkd 22212122 当距离d远小于声传播距离R，则可得：2221200202121R 由相位差 引入的方向角 的偏差 是随机变量，有：测向的偏差：sinsincoskdkdkd coskd 22022221coscosRkdkd 由上式可知：（1）当信号 入射时，由信号相位起伏引入的测向误差最小；（2）当信号 入射时，由信号相位起伏引入的测向误差很大；（3）增大基元间距d，可以使测向误差减小，但相关系数 随d增大而下降，应选择合适d值；（4）测向误差与介质不均匀性引起的相位起伏成正比，即测向误差与传播距离的平方根成正比。02R 由余弦定理可得：cos

11、222221dRRdR当测量距离 时，近似可得：dR 2)cos(222223dRRdR22212sin2cosRddRR22223sin2cosRddRR 2223221sin-dRc2号基元和号基元和1号基元号基元接收信号时间差接收信号时间差3号基元和号基元和2号基元号基元接收信号时间差接收信号时间差上述两式相减得到：2232212sindRRRRR令 ，则得三基元被动测距公式：32322121RRcRRc，由测距公式可得：则可得：323221RR 213221RR32213221RR 测距误差为：32213221RRR 测距的相对误差等于：322122sinRRcRd 由此可见，与距离R

12、成正比，与基元间距的平方成正比；与角 有关，在基元连线的垂直方向上相对误差最小，还与时间差的测量偏差 有关。下面讨论海面随机起伏引入的时差偏差及其测距相对误差。R RR R 考虑单频信号，时间偏差是由信号相位差的起伏偏差所引起的，即：323232 212121 第i号基元接收信号相位起伏量322131222222sinsinRRcRcRdd 根据海面散射场的相关特性，可求得接收信号的相位起伏的空间相关系数。若阵元间距大于海面起伏的空间相关半径，可求得平面三基元直线阵的测距相对误差：1220226sinRRcRd接收信号的相位起伏方差接收信号的相位起伏方差当 时，误差的最小值：212202min

13、6RRcRd 根据随机界面声散射理论可知，与随机界面的瑞利参数有关，即：122012202KK 讨论：讨论：减小阵元间距或降低频率，将会增大测距误差；与d平方成反比，在信号场空间相关半径的范围内，可以用加宽基元之间的距离d来提高测距精度。R R2sinKk1.1.请简述引起海水中声传播起伏的主要因素请简述引起海水中声传播起伏的主要因素有哪些？有哪些？2.2.通常我们采用什么参数来描述海水界面的通常我们采用什么参数来描述海水界面的垂直不平整度？并写出该参数的表达式？垂直不平整度？并写出该参数的表达式？3.3.声传播起伏对声纳测量精度的影响主要表声传播起伏对声纳测量精度的影响主要表现哪些方面？现哪些方面？