哈工大—大学物理课件—第8章-电磁感应和电磁场理论的基本概念.ppt

1、第第8 8章章 电磁感应和电磁场理论的基本概念电磁感应和电磁场理论的基本概念8.1 电磁感应定律电磁感应定律一一 电磁感应现象电磁感应现象dmBS 磁通量总之总之发生变化发生变化(导体回路中一部分切割磁力钱导体回路中一部分切割磁力钱)SB1）不变不变变化变化3）B不变S之间夹角变化和SB（线圈在磁场中转动）不变不变2）SB不变不变变化变化（各种原因）（各种原因）N 用愣次定律判断感应电流用愣次定律判断感应电流 I 方向方向（b）（a）来来者者拒拒之之去去者者留留之之N II 楞次定律是能量楞次定律是能量守恒定律的一种表现守恒定律的一种表现机械能机械能焦耳热焦耳热二、楞次定律二、楞次定律 闭合回

2、路中，感应电流的闭合回路中，感应电流的流动方向，总是使该电流激流动方向，总是使该电流激发的磁场去阻碍引起感应电发的磁场去阻碍引起感应电流的磁通量的变化流的磁通量的变化三、法拉第电磁感应定律三、法拉第电磁感应定律导体回路中感应电动势导体回路中感应电动势ddmtddmt 成正比，在国际单位制中，成正比，在国际单位制中，小与穿过该回路的磁通量的时间小与穿过该回路的磁通量的时间变化率变化率其数学表达式为：其数学表达式为：的大的大3式中式中“”d0,dmt则 如图如图(a)如图如图(b)(a)(b)若线圈是若线圈是 匝串联而成匝串联而成,则则:ddddmmNtt mmN式中，伏特的单位:ddmt:m穿过

3、整个线圈的磁通匝穿过整个线圈的磁通匝链数链数-磁链磁链,(Wb 韦伯韦伯)1 V=1 Wb/sd0,dmt则例：直导线通交流电例：直导线通交流电 置于磁导率为置于磁导率为 的的介质中。介质中。求与其共面的求与其共面的N匝矩形回路中的感应电动势。匝矩形回路中的感应电动势。解：设当解：设当I I 0 0时，电流方向如图时，电流方向如图LImN ladtIIsin0（常数常数I0 和和 0)设回路设回路L方向如图方向如图 ox在任意坐标处取一面元在任意坐标处取一面元dSdSdSN BS d2d adINl xx dSN B S ln2NIldad 0sinln2NI ldatd 00cosln2rN

4、I ldatd ddit 交变的交变的电动势电动势500cosln2riNI ldatd t 2t 0i i0i iddmt d(cos)dBSt LIladxodS6+vBabmF-+eF如图，直导线如图，直导线ab在运动时，导线内每个自由电子受洛在运动时，导线内每个自由电子受洛伦兹力伦兹力BeFv)(m平衡时平衡时(2)meFFeE 使电子向下运动到使电子向下运动到a端，端，b “+”a “”结果结果ab 具有一定电势差具有一定电势差Uab ab相当电源相当电源ab 电源，反抗电源，反抗 做功，将做功，将+q由负极由负极正极，正极，维持维持Uab的非静电力的非静电力 洛仑兹力洛仑兹力mFe

5、FEiab8.2 动生电动势动生电动势一、一、动生电动势的由来动生电动势的由来7产生动生电动势产生动生电动势的非静电力的非静电力-FmIi根据电动势的定义：根据电动势的定义：(2)idlElE(2)mFEBe v(2)meFFeE产生动生电动势产生动生电动势的非静电场的非静电场动生电动势：动生电动势：i()dlBlEv如图，设长为如图，设长为l的直杆的直杆ab，在均匀磁场，在均匀磁场B中匀速运动，则杆的动生中匀速运动，则杆的动生电动势：电动势：i0()ddlbaBlBlBlEvvv二、二、动生电动势的表达式动生电动势的表达式2023-1-7：LOA，O ，动动。BB解一：解一：取线元取线元ld

6、lv)(Bv与与 同向同向ldd()dBlvddLoB l l)(,)(OALAoBldlvBvdB l vdB l l212B L解二：解二：构成扇形闭合回路构成扇形闭合回路AOCAmAOCABSLABoC212BL22m21dd21ddBLtBLt由楞次定律由楞次定律)()(OA9求：求：?iIabcvaIB201)(202baIB11()diBlv1Bc v02Icav22()diBlv2Bcv02()I cab v21iii011()2Icaabv02()Ibca abv例：例：kEBt8.3 感生电动势感生电动势 涡旋电场及其应用涡旋电场及其应用 不论回路的形状及导体性质和温度如何，

7、只不论回路的形状及导体性质和温度如何，只要磁场变化导致穿过回路磁通量发生了变化，要磁场变化导致穿过回路磁通量发生了变化，就会在回路中产生就会在回路中产生感生电动势感生电动势：ddmt 麦克斯韦提出：麦克斯韦提出：变化的磁场在其周围空间激发变化的磁场在其周围空间激发一种新的电场，称为一种新的电场，称为感生电场或涡旋电场感生电场或涡旋电场，用，用 表示表示(2)E(2)dlEl 产生感生电动势的非静电力产生感生电动势的非静电力K,正是这一涡旋电场正是这一涡旋电场:ddmtdddBStdBSt(2)ddlBElSt 一、感生电动势和涡旋电场一、感生电动势和涡旋电场11rEB静电场与感生电场比较：静电

8、场与感生电场比较：共同点：共同点：都对电荷有作用力。都对电荷有作用力。不同点不同点：感生电场电力线是闭合的，感生电场电力线是闭合的，是有旋场，而静电场是无旋场。是有旋场，而静电场是无旋场。静电场由静止电荷激发，静电场由静止电荷激发，而感生电场由变化的磁场激发；而感生电场由变化的磁场激发；12二、二、电子感应加速器电子感应加速器 原理原理：在电磁铁的两极之：在电磁铁的两极之间安置一个环形真空室，当间安置一个环形真空室，当用交变电流励磁电磁铁时，用交变电流励磁电磁铁时，在环形室内除了有磁场外，在环形室内除了有磁场外，还会感生出很强的、同心环还会感生出很强的、同心环状的涡旋电场。用电子枪将状的涡旋电

9、场。用电子枪将电子注入环形室，电子在洛电子注入环形室，电子在洛伦兹力的作用下，沿圆形轨伦兹力的作用下，沿圆形轨道运动，在涡旋电场的作用道运动，在涡旋电场的作用下被加速。下被加速。电子感应加速器是利用涡旋电场加速电子以获得高能粒子的一电子感应加速器是利用涡旋电场加速电子以获得高能粒子的一种装置。种装置。13三、涡旋电流及其在工业上的应用三、涡旋电流及其在工业上的应用 感应电流不仅感应电流不仅能在导电回能在导电回 路内出路内出现，现，而且当而且当大块导大块导体体与磁场有相对运与磁场有相对运动或处在变化的磁动或处在变化的磁场中时，在这块导场中时，在这块导体中也会激起感应体中也会激起感应电流电流.这种

10、在大块导这种在大块导体内流动的感应电体内流动的感应电流流,叫做涡电流叫做涡电流,简简称称涡流涡流.应用应用 热效应、电磁阻尼效应热效应、电磁阻尼效应.电磁感应的应用电磁感应的应用14变化的均匀磁场变化的均匀磁场)(tBB ddkLBElSt abkEkEc2d()2dkB tErRt外21d()12 dkB tERtr外涡旋电场是非保守场涡旋电场是非保守场不能引入电势概念！不能引入电势概念！例：同一时刻例：同一时刻 b、c 两点间两点间电势差可有很多值。电势差可有很多值。外kE外kE弧弧bcbcbcbcVV2 d()2dkB tErrt内 1d()2 dkB tErt内15在上题的磁场中，在上

11、题的磁场中，当当d0dBCt时，时，在螺线管内横截面上，在螺线管内横截面上，有一长为有一长为L、距圆心的垂直距离为、距圆心的垂直距离为h的直线的直线MN，如图，试求，如图，试求MN上的感应电动势。上的感应电动势。MNhO解：解：方法一：方法一：dikLElEkrdl上的感应电动势为上的感应电动势为dlddikEldcos d2 drB lt dd2 dhBlt dikLEld2 dhBLt CLh20 i 的真实方向为由的真实方向为由N至至M,16方法二：方法二：ddit 作辅助线作辅助线NO和和OM，因，因Ek沿切向，故它沿沿切向，故它沿NO和和OM段的线积分为零，所以闭合曲线段的线积分为零

12、，所以闭合曲线NOMN上的感上的感应电动势即为应电动势即为MN段上的感应电动势。段上的感应电动势。设绕行方向为设绕行方向为NOMN，则则hLS21面积面积LBhBS2dditd2dhBLt LCh20MNhO17一一.自感自感 当一个线圈中电流发生变化时，它所激发当一个线圈中电流发生变化时，它所激发的磁场使得该线圈自身的磁通量也随之发生变的磁场使得该线圈自身的磁通量也随之发生变化，而在自身产生感应电动势，称为化，而在自身产生感应电动势，称为自感自感现象现象。由此产生的感应电动势称为。由此产生的感应电动势称为自感电动势自感电动势1.自感现象与自感电动势自感现象与自感电动势8.4 8.4 互感和自

13、感互感和自感miRABLL1I2I自感现象实验示意图自感现象实验示意图18设闭合回路中的电流强度为设闭合回路中的电流强度为imimLimLi回路中的磁通为回路中的磁通为写成等式写成等式则比例系数则比例系数定义为该回路定义为该回路的自感系数（或自感）的自感系数（或自感）单位：单位：亨利亨利(H)根据法拉第电磁感应定律：根据法拉第电磁感应定律：mddLt如果回路自身性质不随时间变化，则：如果回路自身性质不随时间变化，则：ddLiLt d()dLit dd()ddiLLitt d/dLLit则则自感系数还可定义为自感系数还可定义为2.自感系数自感系数 L19ddLiLt 自感电动势自感电动势L:描述

14、线圈电磁惯性的物理量。描述线圈电磁惯性的物理量。线圈阻碍线圈阻碍 i 变化能力增强。变化能力增强。LL ddit自感系数自感系数L取决于回路线圈自身的性质取决于回路线圈自身的性质(回路大小、形状、周围介质等回路大小、形状、周围介质等)若回路是一个绕有若回路是一个绕有N匝的长直螺线管，管内充满磁导率为匝的长直螺线管，管内充满磁导率为 的的磁介质，磁介质，且管长为且管长为l，通有电流，通有电流 i，设管的横截面积为，设管的横截面积为S，则，则22md()dddddLNN Siintltt E自感电动势：自感电动势：BniNi lmNNBS2LnSl体积体积则则一定一定,20二二.互感互感 两个载流

15、回路相互的激起两个载流回路相互的激起感生电动势的现象称为感生电动势的现象称为互感互感现象现象，所产生的电动势称为，所产生的电动势称为互感电动势互感电动势。m2121 1M im1212 2M iMMM2112M称为称为互感系数互感系数（简称（简称互感互感）m211 2m121 i2im211Mim122Mi回路回路1中电流中电流i1 激发的磁场通过激发的磁场通过回路回路 2 的磁通量为的磁通量为回路回路2中电流中电流i2 激发的磁场通过回激发的磁场通过回路路 1 的磁通量为的磁通量为211212mmMII定义定义:相互提供磁通量的强弱。相互提供磁通量的强弱。212121ddmt 122212d

16、d()ddddmMiiMttt 由法拉第电磁感应定律，两线圈的互感电动势分别为由法拉第电磁感应定律，两线圈的互感电动势分别为（M 恒定）恒定）（M 恒定）恒定）121d,diMt211d/dMit互感系数还可定义为互感系数还可定义为212ddiMt1d()dMit 1ddiMt 122d/dit互感互感 M 与与 下列因素有关：下列因素有关：线圈的线圈的 相对位置；相对位置；周围磁介质的磁导率。周围磁介质的磁导率。互感系数互感系数 M 单位单位:亨利亨利()线圈线圈 形状，大小，匝数；形状，大小，匝数；当线圈周围有铁磁质时，还依赖于线圈中的电流。当线圈周围有铁磁质时，还依赖于线圈中的电流。22

17、ML1L2电路符号：电路符号：这种由磁链交连的电路称为这种由磁链交连的电路称为互感耦合电路互感耦合电路或或互感电路互感电路L1L2磁棒磁棒放放大大器器23解：看作两个回路，设导线路通以电流解：看作两个回路，设导线路通以电流IddSl x21ddBS21dbaB S abIlln202121N例例1 1）在一通电长直导线旁边放有一截面积为矩形的线圈框，已）在一通电长直导线旁边放有一截面积为矩形的线圈框，已知匝数知匝数N=5=5，线框是闭合的，求直导线与线框间的互感量，线框是闭合的，求直导线与线框间的互感量M。图。图中中 a=10cm，b=20cm，l=20cm。labxdxXo 21I0d2ba

18、Il xxabNIlln20IM2160.156 10()HabNlln20可以看出：可以看出：M仅决定于线圈的形状、相对位置仅决定于线圈的形状、相对位置 及周围介质及周围介质 情况。情况。dBl x24求：求：?iddiIMt 0d(ln)2dNlbIat在例在例1中，若中，若0sinIIt00(ln)cos2NlbIta21MIabNlln20labxdxXo 21I258.5 磁场的能量磁场的能量磁场能量磁场能量EEL合上合上K，线圈中电流由，线圈中电流由 0ddLiLt EI自感电动势与电流方向相反，自感电动势与电流方向相反，自感电动势阻碍电流增大，自感电动势阻碍电流增大，dt 时间内

19、电源克服自感电动势作功时间内电源克服自感电动势作功：dddLAi tLi i 自感电动势作负功，自感电动势作负功，201d2IALi iLI在在 0 I 过程中过程中电源电源所做的功所做的功 A为电源抵抗自感电动势为电源抵抗自感电动势 EL 所做的所做的功，转化为储存在线圈中的能量，称为功，转化为储存在线圈中的能量，称为自感磁能，用自感磁能，用m 表示表示2m12WLI26对长直螺线管：对长直螺线管：可以推广到一般情况可以推广到一般情况212mWLI自感磁能：自感磁能：磁能密度：磁能密度：磁场单位体积内的能量磁场单位体积内的能量221222mmWBwBHH1ddd2mmmWWwBH磁场能量：磁

20、场能量：LI2,LnBnI 222m11()22BWLInn212B 为为长直螺线长直螺线管的体积管的体积27 例例 如图同轴电缆如图同轴电缆,中间充以磁介质中间充以磁介质,芯线与圆筒上的芯线与圆筒上的电流大小相等、方向相反电流大小相等、方向相反.已知已知 ,计算单计算单位位长度电缆内的长度电缆内的磁场所储存的能量和自感磁场所储存的能量和自感.,21IRR解解 由安培环路定律可求由安培环路定律可求 H rIHRrR2,212m21Hw22221()228IIrr则则2R1R12RIIrdr212mmdd4RRIWwrr 单位长度壳层体积单位长度壳层体积d2 d 1r r122ln4RRI2m1

21、2WLI12ln2RRL磁能：磁能：自感：自感：288.6 位移电流位移电流 在在12.1节中，我们提到在无分支的电路中，通过任何截面节中，我们提到在无分支的电路中，通过任何截面的电流强度恒相等，即电流连续。但在接有电容器的电路中，的电流强度恒相等，即电流连续。但在接有电容器的电路中，电流是不连续的。电流是不连续的。+-cjcjABKEIc充电时充电时D+-ABKE放电时放电时DcjcjIctDddtDddtDdd?29+-cjcjABKEIc充电时充电时DtDddtStStqIddd)(dddcDtDtddddecddddDIStteSD 麦克斯韦假设麦克斯韦假设 通过通过电场中某一截面的位

22、移电流电场中某一截面的位移电流Id 等于等于通过该截面电位移通量对时间的变化率通过该截面电位移通量对时间的变化率.edddIt位移电流位移电流dddjtD位移电流密度位移电流密度解决了有电容器的电路电流不连续的问题解决了有电容器的电路电流不连续的问题30Ddddjtd0ddDDjDt与同向d0ddDDjDt与反向+-Ddjdj传导电流传导电流Ic c在极板上中断，可由在极板上中断，可由 接替。接替。tDdd传导电流密度传导电流密度 在极板上中断，可由在极板上中断，可由 接替。接替。tDddj充电时，充电时，放电时，放电时，解决了非稳恒情况电流的连续性问题解决了非稳恒情况电流的连续性问题31麦克

23、斯韦认为：麦克斯韦认为：位移电流位移电流Id和传导电流和传导电流Ic一样，也能激一样，也能激发磁场，这就是说，发磁场，这就是说，变化着的电场和传导电流一样，变化着的电场和传导电流一样，也是建立磁场的原因，而且变化电场所建立的磁场，也是建立磁场的原因，而且变化电场所建立的磁场，其磁感应线也是闭合曲线其磁感应线也是闭合曲线，即为涡旋场。，即为涡旋场。(2)eddddlHlIt位移电流所激发的磁场位移电流所激发的磁场H（2）也适合也适合安培环路定理安培环路定理eddddddSSDDSSttt而而edSD S有有(2)ddlSDHlSt(2)HDt(2)HDt 与与 形成形成右手螺旋关系右手螺旋关系3

24、21）传导电流传导电流Ic为电荷的定向运动，存在于导体之中；为电荷的定向运动，存在于导体之中；位移电流位移电流Id由变化电场所激发，存在于变化电场的由变化电场所激发，存在于变化电场的空间。空间。2）传导电流传导电流Ic具有热效应具有热效应(通过导体发热通过导体发热)；位移电流位移电流Id不具有热效应。不具有热效应。位移电流假设的实质：位移电流假设的实质：变化的电场可以激发磁场变化的电场可以激发磁场(2)ddlSDHlSt33一、电场一、电场电场电场静电场静电场(1)(1),ED由电荷激发由电荷激发是有源无旋场是有源无旋场涡旋电场涡旋电场(2)(2),ED由变化的磁场激发由变化的磁场激发是无源无

25、旋场是无源无旋场(1)diSiDSq高斯定理和环路定理：高斯定理和环路定理：(2)d0SDS(1)d0lEl(2)ddlSBElSt(1)(2)(1)(2),EEEDDDdiSiDSqddlSBElSt 若若则则8.7 麦克斯韦方程组的积分形式麦克斯韦方程组的积分形式34磁场磁场传导电流传导电流Ic激发的场激发的场(1)(1),BH涡旋场涡旋场(1)d0SBS高斯定理和环路定理：高斯定理和环路定理：(2)d0SBS(1)diliHlI(2)dddlSDHlISt若若则则位移电流位移电流Id激发的场激发的场(2)(2),BH(1)(2)(1)(2),BBBHHHd0SBSddilSiDHlISt

26、二、磁场二、磁场35三、三、电磁场的电磁场的麦克斯韦方程组（积分形式）麦克斯韦方程组（积分形式）diSiDSqddlSBElSt d0SBSddilSiDHlISt激激发发的的磁磁场场激激发发磁磁场场、磁磁场场：静静电电场场、涡涡旋旋电电场场电电场场：电电磁磁场场dII0积分形式积分形式 物质方程系：物质方程系：DEBHjE电场和磁场统一为电磁场理论电场和磁场统一为电磁场理论环路定律方程揭示了电环路定律方程揭示了电场与磁场的关系场与磁场的关系高斯定理方程描述高斯定理方程描述了电磁场性质了电磁场性质3613.8.1 电磁振荡电磁振荡13.8.2 电磁波电磁波13.8.3 电磁波的辐射和传播电磁波

27、的辐射和传播13.8.4 电磁波的能量电磁波的能量3713.8.1 电磁振荡电磁振荡电磁振荡和弹簧振子的振动电磁振荡和弹簧振子的振动mxo0 x0v=mxo0v0 x0v=mxomxo0vmxo0 x0v=L0Q+0QCE0t0iLCB4t TI0L0Q+0QCE2t T0i LCB3 4tTI0L0Q+0QCEt T0i 38设任一时刻设任一时刻t，电容器，电容器C上带电上带电q，自感，自感L上的电流上的电流i。无阻尼电磁振荡的振荡方程无阻尼电磁振荡的振荡方程根据能量守恒，有：根据能量守恒，有：tqidd221122qLiC 恒量对上式求导，并应用对上式求导，并应用22ddddiqttqLC

28、tq1dd22LC12qtq222dd得：得：令令)cos(0tQq00tqQ，式中：式中：求导：求导：0dsin()dqiQtt 39)cos(0tQqLCT2112LC周期周期频率频率0sin()iQt 电磁振荡：电磁振荡：即电荷、电流都是随时间即电荷、电流都是随时间 t 按正弦（余弦）规律按正弦（余弦）规律变化的，是变化的，是“振荡振荡”的。振荡的角频率相同都是的。振荡的角频率相同都是 .变化的电流变化的电流 变化的磁场变化的磁场 变化的电场变化的电场 变化的磁场变化的磁场 变化的电场变化的电场 辐射电磁波辐射电磁波普遍规律：普遍规律：“当电荷有加速度时就要辐射电磁波当电荷有加速度时就要

29、辐射电磁波”。4013.8.2 电磁波电磁波电磁波：变化的电磁场在空间的传播。电磁波：变化的电磁场在空间的传播。磁磁 场场天线天线电场电场电场电场磁场磁场磁场磁场变化的电场与变化的磁场向周围空间传播示意图变化的电场与变化的磁场向周围空间传播示意图要有效地辐射电磁波：要有效地辐射电磁波：提高振荡角频率，即须减小提高振荡角频率，即须减小LC.（线圈的匝数减少；电容器的面积减小，间距加大）。（线圈的匝数减少；电容器的面积减小，间距加大）。不断补充能量。不断补充能量。将电路开放。将电路开放。4113.8.3 电磁波的辐射和传播电磁波的辐射和传播变化的电磁场在空间以一定的速度传播就形成电磁波变化的电磁场

30、在空间以一定的速度传播就形成电磁波.从振荡电路过渡到振荡偶极子从振荡电路过渡到振荡偶极子 电偶极子的偶极矩电偶极子的偶极矩tptlqqlpcoscos00-q+qL（p）+q-qLC+q-qL最后的电路最后的电路,变成了一个变成了一个 能辐射电磁波的能辐射电磁波的“天线天线”。当上面左图当上面左图 不变，而不变，而 变化时，变化时，称为振荡电偶极子。称为振荡电偶极子。0cospptq 因为电荷有加速度，振荡电偶极子也要辐射电磁波。因为电荷有加速度，振荡电偶极子也要辐射电磁波。420(,)cos()rE r tEtu0(,)cos()rH r tHtu1v平面电磁波平面电磁波点点P处，处，E、H

31、和和 r 三个矢量互相垂直，三个矢量互相垂直，并组成右旋关系。并组成右旋关系。偶极子辐射的是球面波，但若偶极子辐射的是球面波，但若点点P附近所考察的空间范围远小于附近所考察的空间范围远小于r，则可视作平面波。，则可视作平面波。传播速度传播速度振荡偶极子的辐射振荡偶极子的辐射 rEHP赤道赤道极轴极轴传播方向传播方向EcH43电磁波的特性电磁波的特性1 1）电磁波是横波）电磁波是横波EH和（都与传播方向垂直）都与传播方向垂直）EH和和同同 位位 相相HE4 4）电磁波的真空传播速度大小为）电磁波的真空传播速度大小为3)3)E和和H(或或B)成比例成比例2）810 013 10 m sc vEHE

32、H和和互互相相垂垂直直，沿传播方向沿传播方向5 5）电场和磁场的变化都是周期的，有：）电场和磁场的变化都是周期的，有：Tvv6 6）振荡偶极子所辐射电磁波的频率）振荡偶极子所辐射电磁波的频率等于偶极子的振荡频率，且等于偶极子的振荡频率，且200,E H 电磁波的传播速度正好与电磁波的传播速度正好与光速一样大。麦克斯韦预言光速一样大。麦克斯韦预言光就是电磁波光就是电磁波。EcH4413.8.4 电磁波的能量电磁波的能量辐射能辐射能：以电磁波的形式传播出去的能量以电磁波的形式传播出去的能量.)(2122meHEwww 在空间某点处在空间某点处,电磁场的能量密度（单位体积内电磁场电磁场的能量密度（单

33、位体积内电磁场的能量）为的能量）为电磁波传播时，电磁场的能量也跟着传播。电磁波传播时，电磁场的能量也跟着传播。电磁波的能流密度矢量电磁波的能流密度矢量S(也称为坡印亭矢量也称为坡印亭矢量):大小大小-单位时间内通过垂直于传播方向的单位时间内通过垂直于传播方向的 单位面积的能量单位面积的能量;方向方向-电磁波的传播方向。电磁波的传播方向。)(HBES、与与的关系的关系:HES 45)(HBES、与与的关系的关系:HES ddddwtASwAtvvESHvdtvAd22()2EHvEH 1,HE又 v-频率越高辐射越强。频率越高辐射越强。4S 例如例如.广播频率几百千赫以上；广播频率几百千赫以上；

34、例如例如.天空的蓝色。天空的蓝色。1888年赫兹用实验证实了电磁波的存在年赫兹用实验证实了电磁波的存在46无线电波无线电波cm1.0m1034760nmnm1065nm400nm760可见光可见光红外线红外线5nmnm4000.04nmnm5nm04.0紫外光紫外光x 射线射线 射线射线4747 赫兹实验震动了整个物理界，赫兹实验震动了整个物理界，“赫兹波赫兹波”开创了电子技开创了电子技术新时代。术新时代。1894 年年 意意 马可尼马可尼 俄俄 波波夫波波夫 实现了无线电远距离传输，无线实现了无线电远距离传输，无线电报电报。1906 年无线电广播年无线电广播 1911 年年 导航导航 1916年年 无线电话无线电话1921 年年 短波通讯短波通讯 1923 年年 传真传真 1929 年年 电视电视1933 年年 微波通讯微波通讯 1935 年年 雷达雷达 库仑、安培、毕奥库仑、安培、毕奥萨伐尔、法拉萨伐尔、法拉第、欧姆第、欧姆 等奠定了基础。等奠定了基础。麦克斯韦建成大厦。麦克斯韦建成大厦。赫兹这让这座大厦住满了人。赫兹这让这座大厦住满了人。现代遥控、遥测、卫星通讯、都可现代遥控、遥测、卫星通讯、都可说是赫兹实验的产物。说是赫兹实验的产物。