半导体激光器课件.ppt
- 【下载声明】
1. 本站全部试题类文档,若标题没写含答案,则无答案;标题注明含答案的文档,主观题也可能无答案。请谨慎下单,一旦售出,不予退换。
2. 本站全部PPT文档均不含视频和音频,PPT中出现的音频或视频标识(或文字)仅表示流程,实际无音频或视频文件。请谨慎下单,一旦售出,不予退换。
3. 本页资料《半导体激光器课件.ppt》由用户(晟晟文业)主动上传,其收益全归该用户。163文库仅提供信息存储空间,仅对该用户上传内容的表现方式做保护处理,对上传内容本身不做任何修改或编辑。 若此文所含内容侵犯了您的版权或隐私,请立即通知163文库(点击联系客服),我们立即给予删除!
4. 请根据预览情况,自愿下载本文。本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。
5. 本站所有资源如无特殊说明,都需要本地电脑安装OFFICE2007及以上版本和PDF阅读器,压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 半导体激光器 课件
- 资源描述:
-
1、 6.3.1 6.3.1 半导体激光器工作原理和基本结构半导体激光器工作原理和基本结构 一、一、半导体激光器的工作原理半导体激光器的工作原理 受激辐射和受激辐射和粒子粒子数反转分布数反转分布 PNPN结的能带结的能带和和电子分布电子分布 激光振荡和激光振荡和光学光学谐振腔谐振腔 二、半导体激光器二、半导体激光器基本基本结构结构 6.3.2 6.3.2 半导体激光器的主要特性半导体激光器的主要特性 一、一、发射波长和光谱特性发射波长和光谱特性 二、二、激光束的空间分布激光束的空间分布 三、三、转换效率和输出光功率特性转换效率和输出光功率特性 四、四、频率特性频率特性 五、五、温度特性温度特性 半
2、导体激光器(半导体激光器(Laser Diode Laser Diode 即即LDLD)6.3.1 6.3.1 半导体激光器工作原理和基本结构半导体激光器工作原理和基本结构 半导体激光器半导体激光器是向半导体是向半导体PNPN结注入电流结注入电流,实现实现粒子粒子数反转分布数反转分布,产生,产生受激辐射受激辐射,再利用谐振腔的,再利用谐振腔的正反馈正反馈,实现实现光放大光放大而产生而产生激光振荡激光振荡的。的。光受激辐射、发出激光必须具备三个光受激辐射、发出激光必须具备三个要素要素:1 1、激活介质激活介质经受激后能实现能级之间的跃迁;经受激后能实现能级之间的跃迁;2 2、能使激活介质产生、能
3、使激活介质产生粒子数反转粒子数反转的泵浦装置;的泵浦装置;3 3、放置激活介质的、放置激活介质的谐振腔谐振腔,提供光反馈并进行放大,提供光反馈并进行放大,发出激光。发出激光。1.1.受激辐射受激辐射和粒子数反转分布和粒子数反转分布2.2.有源器件有源器件的物理基础是的物理基础是光和物质相互作光和物质相互作用的效应用的效应。3.3.在物质的原子中,存在许多能级,最低在物质的原子中,存在许多能级,最低能级能级E E1 1称为基态,能量比基态大的能级称为基态,能量比基态大的能级E Ei i(i=2,(i=2,3,4)3,4)称为激发态。称为激发态。(热力学平衡状态下,在热力学平衡状态下,在较低能级上
4、比较高能级上存在较多的电子较低能级上比较高能级上存在较多的电子)4.4.电子在低能级电子在低能级E E1 1的基态和高能级的基态和高能级E E2 2的激发的激发态之间的跃迁有三种基本方式:态之间的跃迁有三种基本方式:(a)(a)自发辐射自发辐射h=E2-E1E2E1E2E1光子的特点:非相干光光子的特点:非相干光hE2E1E2E1(b)(b)受激辐射受激辐射光子的特点:相干光光子的特点:相干光 (c)(c)受激吸收受激吸收 hE2E1E2E1 产生激光的必要条件一:受激辐射占主导地位产生激光的必要条件一:受激辐射占主导地位hE2E1E2E1(b)(b)受激辐射受激辐射(1)(1)自发辐射自发辐
5、射 在高能级在高能级E E2 2的电子是不稳定的,即使没有外界的作用,的电子是不稳定的,即使没有外界的作用,也也会自动地跃迁到低能级会自动地跃迁到低能级E E1 1上与空穴复合,释放的能量转换为光子上与空穴复合,释放的能量转换为光子辐射出去,这种跃迁称为辐射出去,这种跃迁称为自发辐射自发辐射,见图,见图6 615(a)15(a)。(2)(2)受激辐射受激辐射 在高能级在高能级E E2 2的电子,受到入射光的作用,被迫跃迁到低能级的电子,受到入射光的作用,被迫跃迁到低能级E E1 1上与空穴上与空穴复合,释放的能量产生光辐射,这种跃迁称为复合,释放的能量产生光辐射,这种跃迁称为受激辐受激辐射射,
6、见图,见图6 615(b)15(b)。(3)(3)受激吸收受激吸收 在正常状态下,电子处于低能级在正常状态下,电子处于低能级E1E1,在入射光作用下,它会,在入射光作用下,它会吸收光子的能量跃迁到高能级吸收光子的能量跃迁到高能级E2E2上,这种跃迁称为受激吸收。电上,这种跃迁称为受激吸收。电子跃迁后,在低能级留下相同数目的空穴,见图子跃迁后,在低能级留下相同数目的空穴,见图6 615(c)15(c)。受激辐射受激辐射和和自发辐射自发辐射区别在于是否有外来光子的参与,且产生区别在于是否有外来光子的参与,且产生的光的特点很不相同。的光的特点很不相同。受激辐射受激辐射光的频率、相位、偏振态和传播方向
7、与入射光相光的频率、相位、偏振态和传播方向与入射光相同,这种光称为同,这种光称为相干光相干光。自发辐射自发辐射光是由大量不同激发态的电子自发跃迁产生的,光是由大量不同激发态的电子自发跃迁产生的,其频率和方向分布在一定范围内,相位和偏振态是混乱的,这其频率和方向分布在一定范围内,相位和偏振态是混乱的,这种光称为种光称为非相干光非相干光。受激辐射受激辐射和和受激吸收受激吸收的区别与联系的区别与联系 受激辐射受激辐射是是受激吸收受激吸收的逆过程的逆过程。电子在。电子在E E1 1和和E E2 2两个能级之两个能级之间跃迁,吸收的光子能量或辐射的光子能量都要满足间跃迁,吸收的光子能量或辐射的光子能量都
8、要满足波尔条件波尔条件,即即 E E2 2-E-E1 1=h=h式中,式中,h=6.628h=6.6281010-34-34JsJs,为,为普朗克常数普朗克常数,为吸收或辐射为吸收或辐射的光子频率。的光子频率。产生产生受激辐射受激辐射和产生和产生受激吸收受激吸收的的物质物质是不同的。是不同的。设在单设在单位物质中,处于低能级位物质中,处于低能级E E1 1和处于高能级和处于高能级E E2 2(E(E2 2 E E1 1)的原子数分别的原子数分别为为N N1 1和和N N2 2。当系统处于当系统处于热平衡状态热平衡状态时,存在下面的分布时,存在下面的分布 )exp(1212kTEENN式中,式中
9、,k=1.381 k=1.3811010-23-23J/KJ/K,为波尔兹曼常数,为波尔兹曼常数,T T为热力学温度。为热力学温度。由于由于(E(E2 2-E-E1 1)0)0,T0T0,所以在这种状态下,总是,所以在这种状态下,总是N N1 1NN2 2。这是这是因为电子总是首先占据低能量的轨道。因为电子总是首先占据低能量的轨道。受激吸收和受激辐射的速率分别比例于受激吸收和受激辐射的速率分别比例于N N1 1和和N N2 2,且比例,且比例系数系数(吸收和辐射的概率吸收和辐射的概率)相等。相等。如果如果N N1 1NN2 2,即,即受激吸收大于受激辐射受激吸收大于受激辐射。当。当光通过这种物
10、光通过这种物质时,光强按指数衰减,质时,光强按指数衰减,这种物质称为这种物质称为吸收物质吸收物质。如果如果N N2 2NN1 1,即,即受激辐射受激辐射大于大于受激吸收受激吸收,当光通过这种物,当光通过这种物质时,会产生放大作用,这种物质称为质时,会产生放大作用,这种物质称为激活物质激活物质。N N2 2NN1 1的分布,和正常状态的分布,和正常状态(N(N1 1NN2 2)的分布相反,所以称为的分布相反,所以称为粒子粒子(电子电子)数反转分布数反转分布。问题:问题:如何得到粒子数反转分布的状态呢如何得到粒子数反转分布的状态呢?导带导带 价带价带 导带导带 价带价带正常分布正常分布反转分布反转
11、分布产生激光的必要条件二:粒子数反转分布产生激光的必要条件二:粒子数反转分布产生粒子数反转的方法产生粒子数反转的方法 注入载流子半导体激光器注入载流子半导体激光器 强光对激光物质进行照射固体激光器强光对激光物质进行照射固体激光器 气体电离气体激光器气体电离气体激光器 图图 3.2 3.2 半导体的能带和电子分布半导体的能带和电子分布 (a)(a)本征半导体;本征半导体;(b)N(b)N型半导体;型半导体;(c)P(c)P型半导体型半导体 Eg/2Eg/2EfEcEvEg导 带价 带能 量EcEfEgEvEgEcEfEv(a)(b)(c)2.PN2.PN结的能带和电子分布结的能带和电子分布 在半
12、导体中,由于邻近原子的作用,电子所处的能态扩展在半导体中,由于邻近原子的作用,电子所处的能态扩展成能级连续分布的能带。能量低的能带称为成能级连续分布的能带。能量低的能带称为价带价带,能量高的能带,能量高的能带称为称为导带导带,导带底的能量,导带底的能量E Ec c 和价带顶的能量和价带顶的能量E Ev v 之间的能量差之间的能量差E Ec c-E Ev v=E=Eg g称为称为禁带宽度禁带宽度或或带隙带隙。电子不可能占据禁带。电子不可能占据禁带。在热平衡状态下,能量为在热平衡状态下,能量为E E的能级被电子占据的概率为费米分的能级被电子占据的概率为费米分布布 式中,式中,k k为波兹曼常数,为
13、波兹曼常数,T T为热力学温度。为热力学温度。E Ef f 称为称为费米费米能级能级,用来描述半导体中各能级被电子占据的状,用来描述半导体中各能级被电子占据的状态。态。在费米能级,被电子占据和空穴占据的概率相同。在费米能级,被电子占据和空穴占据的概率相同。)exp(11)(kTEEEpf(3.3)Eg/2Eg/2EfEcEvEg导 带价 带能 量EcEfEgEvEgEcEfEv(a)(b)(c)一般状态下,本征半导体的电子和空穴是成对出现的,用一般状态下,本征半导体的电子和空穴是成对出现的,用E Ef f 位于禁带中央来表示,见图位于禁带中央来表示,见图3.2(a)3.2(a)。在本征半导体中
14、掺入施主杂质,称为在本征半导体中掺入施主杂质,称为N N型半导体型半导体,见图,见图3.2(b)3.2(b)。在本征半导体中,掺入受主杂质,称为在本征半导体中,掺入受主杂质,称为P P型半导体型半导体,见图,见图3.2(c)3.2(c)。在在P P型和型和N N型半导体组成的型半导体组成的PNPN结界面上,由于存在多数载流子结界面上,由于存在多数载流子(电子或空穴电子或空穴)的梯度,因而产生扩散运动,形成的梯度,因而产生扩散运动,形成内部电场内部电场,见见图图3.3(a)3.3(a)。内部电场产生与扩散相反方向的漂移运动,直到内部电场产生与扩散相反方向的漂移运动,直到P P区和区和N N区的区
15、的E Ef f 相同,两种运动处于平衡状态为止,结果能带发生倾斜,见相同,两种运动处于平衡状态为止,结果能带发生倾斜,见图图3.3(b)3.3(b)。(a)P-Na)P-N结内载流子运动;结内载流子运动;P 区区PN结空结空间电间电荷区荷区N 区区内部电场内部电场 扩散扩散 漂移漂移势垒势垒能量能量EpcP区区EncEfEpvN区区Env(b)(b)零偏压时零偏压时P-NP-N结结的能带倾斜图的能带倾斜图图图 3.3 3.3PNPN结的能带和电子分布结的能带和电子分布h fh fEfEpcEpfEpvEncnEnv电子,电子,空穴空穴内部电场内部电场外加电场外加电场正向偏压下正向偏压下P-NP
16、-N结能带图结能带图增益区(作用区)的产生:增益区(作用区)的产生:在在PNPN结上施加正向电压,产生与内部电场相反方向的外加结上施加正向电压,产生与内部电场相反方向的外加电场,电场,结果能带倾斜减小,扩散增强。结果能带倾斜减小,扩散增强。电子运动方向与电场方电子运动方向与电场方向相反,便使向相反,便使N N区的电子向区的电子向P P区运动,区运动,P P区的空穴向区的空穴向N N区运动,最区运动,最后在后在PNPN结形成一个特殊的结形成一个特殊的增益区增益区。增益区的导带主要是电子,价带主要是空穴,结果获得增益区的导带主要是电子,价带主要是空穴,结果获得粒粒子数反转分布子数反转分布,见图,见
17、图3.3(c)3.3(c)。在电子和空穴扩散过程中,导带的电子可以跃迁到价带和在电子和空穴扩散过程中,导带的电子可以跃迁到价带和空穴复合,产生空穴复合,产生自发辐射光自发辐射光,这些光子将引起处于反转分布状这些光子将引起处于反转分布状态的非平衡载流子产生受激复合而发射受激辐射光子。态的非平衡载流子产生受激复合而发射受激辐射光子。产生粒子数反转分布的条件:产生粒子数反转分布的条件:npgFFEEEVqq3 3 激光振荡和光学谐振腔激光振荡和光学谐振腔工作物质工作物质光光增增益益ECEV产生激光的必要条件三:有光学谐振腔产生激光的必要条件三:有光学谐振腔激光振荡的产生激光振荡的产生 粒子数反转分布
18、粒子数反转分布(必要条件(必要条件)+)+激活物质置于光激活物质置于光学谐振腔学谐振腔中,对光的频率和方向进行选择中,对光的频率和方向进行选择=连续的光放大和激光振荡连续的光放大和激光振荡输出。输出。基本的基本的光学谐振腔光学谐振腔由两个反射率分别为由两个反射率分别为R1R1和和R2R2的平行反射的平行反射镜构成,并被称为法布里镜构成,并被称为法布里-珀罗珀罗(Fabry(FabryPerot,FP)Perot,FP)谐振腔。谐振腔。由于谐振腔内的激活物质具有粒子数反转分布,可以用它由于谐振腔内的激活物质具有粒子数反转分布,可以用它产生的产生的自发辐射光自发辐射光作为入射光。作为入射光。3 3
19、 激光振荡和光学谐振腔激光振荡和光学谐振腔激光稳定工作的条件激光稳定工作的条件1 1:合适的谐振腔:合适的谐振腔2/Lmn产生稳定振荡的条件(相位条件)产生稳定振荡的条件(相位条件)m m 纵模模数,纵模模数,n n 激光媒质的折射率激光媒质的折射率注入电流注入电流有源区有源区解理面解理面解理面解理面L增益介质增益介质R1R2z=0z=L 法布里法布里珀罗腔珀罗腔 只有当增益等于或大于总损耗时,才能建立起稳定的只有当增益等于或大于总损耗时,才能建立起稳定的振荡,这一增益称为振荡,这一增益称为阈值增益阈值增益。为达到阈值增益所要求。为达到阈值增益所要求的注入电流称为的注入电流称为阈值电流阈值电流
20、。一个纵模只有在其增益大于或等于损耗时,才能成一个纵模只有在其增益大于或等于损耗时,才能成为工作模式,即在该频率上形成激光输出。为工作模式,即在该频率上形成激光输出。激光稳定工作的条件激光稳定工作的条件2 2:光增益等于或大于总损耗:光增益等于或大于总损耗在谐振腔内开始建立稳定的激光振荡的在谐振腔内开始建立稳定的激光振荡的阈值条件为阈值条件为 th=+211ln21RRL 式中,式中,th th 为阈值增益系数,为阈值增益系数,为谐振腔内激活物质的损为谐振腔内激活物质的损耗系数,耗系数,L L为谐振腔的长度,为谐振腔的长度,R R1 1,R R2 211为两个反射镜的反射率为两个反射镜的反射率
展开阅读全文