第五章岩土中爆炸的基本理论-课件.ppt
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- 第五 岩土 爆炸 基本理论 课件
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1、第五章第五章 岩土中爆炸基本理论岩土中爆炸基本理论第一节第一节 岩石的动态特性和可爆性岩石的动态特性和可爆性第二节第二节 岩石中爆炸应力波岩石中爆炸应力波第三节第三节 岩石爆破破碎机理岩石爆破破碎机理第四节第四节 爆破漏斗爆破漏斗第五节第五节 装药量计算原理装药量计算原理1ppt课件第一节第一节 岩石的动态特性和可爆性岩石的动态特性和可爆性一、岩石的物理力学性质一、岩石的物理力学性质二、爆炸荷载下岩石的强度特性二、爆炸荷载下岩石的强度特性三、岩石的可爆性及可爆性分级三、岩石的可爆性及可爆性分级2ppt课件一、岩石的物理力学性质岩石的孔隙度:岩石的孔隙度:孔隙度是指岩石中孔隙的总体积孔隙度是指岩
2、石中孔隙的总体积V0与与岩石总体积岩石总体积V 之比。即:之比。即:孔隙度越大,岩石的强度越低。孔隙度越大,岩石的强度越低。岩石的密度:岩石的密度:岩石的密度就是单位体积(岩石的密度就是单位体积(V-V0)的岩)的岩石质量石质量(M)。即:。即:岩石的密度越大,岩石的致密性和整体性越好,强岩石的密度越大,岩石的致密性和整体性越好,强度越高,越难以破碎。度越高,越难以破碎。)/(0VVM%100/0VV3ppt课件一、岩石的物理力学性质(续)岩石波阻抗岩石波阻抗 :岩石密度与纵波波速乘积。表征岩石:岩石密度与纵波波速乘积。表征岩石对纵波传播的阻尼作用,它与炸药爆炸后传给岩石的总对纵波传播的阻尼作
3、用,它与炸药爆炸后传给岩石的总能量及这种能量传给岩石的效率有直接关系,是衡量岩能量及这种能量传给岩石的效率有直接关系,是衡量岩石可爆性的一个重要指标。通常认为炸药的波阻抗与岩石可爆性的一个重要指标。通常认为炸药的波阻抗与岩石的波阻抗相匹配(相等或相近)时,爆破传递给岩石石的波阻抗相匹配(相等或相近)时,爆破传递给岩石的爆炸能量最多。的爆炸能量最多。岩石的碎胀性:岩石的碎胀性:岩石破碎后因碎块间孔隙增多而使总体岩石破碎后因碎块间孔隙增多而使总体积增大,这一性质即为岩石的碎胀性。其值为碎胀后的积增大,这一性质即为岩石的碎胀性。其值为碎胀后的体积体积V1与岩石原体积与岩石原体积V之比,即:之比,即:
4、VV/1pc4ppt课件一、岩石的物理力学性质(续)爆炸荷载特性爆炸荷载特性:炸药爆炸施加于岩石的是冲击荷载,:炸药爆炸施加于岩石的是冲击荷载,压力峰值高、作用时间短,即加载速率高,属于动态力压力峰值高、作用时间短,即加载速率高,属于动态力学范畴。静载时,岩石内的应力场与时间无关,岩石呈学范畴。静载时,岩石内的应力场与时间无关,岩石呈静态。爆炸荷载作用时,岩石内引起应力、应变变化,静态。爆炸荷载作用时,岩石内引起应力、应变变化,岩石呈动态。通常用应变率(应变随时间的变化)区别岩石呈动态。通常用应变率(应变随时间的变化)区别动、静荷载。动、静荷载。荷载状态分类荷载状态分类应变率应变率/s1 10
5、4荷载状态荷载状态流变流变静态静态准静态准静态准静态准静态动态动态加载方式加载方式稳定加载稳定加载液压机加载液压机加载压气机加载压气机加载冲击杆加载冲击杆加载爆炸加载爆炸加载5ppt课件一、岩石的物理力学性质(续)爆炸荷载下岩石的力学反应爆炸荷载下岩石的力学反应:1)炸药爆炸首先在岩石中产生冲击波,峰值压力高,)炸药爆炸首先在岩石中产生冲击波,峰值压力高,作用时间短,由于能量的大量消耗,衰减很快,衰变成应作用时间短,由于能量的大量消耗,衰减很快,衰变成应力波。力波。2)岩石中某局部被激发的应力脉冲(冲击波或应力)岩石中某局部被激发的应力脉冲(冲击波或应力波)是时间和距离的函数,岩石中产生明显的
6、应力不均现波)是时间和距离的函数,岩石中产生明显的应力不均现象。近处应力值高,而远处应力值低。象。近处应力值高,而远处应力值低。3)岩石中各点的应力呈动态,即岩石的变形、位移均)岩石中各点的应力呈动态,即岩石的变形、位移均与时间有关,岩石中的应力场随时间变化。与时间有关,岩石中的应力场随时间变化。4)岩石与炸药间的匹配关系影响爆源周围的动态应力)岩石与炸药间的匹配关系影响爆源周围的动态应力场。(两者的阻抗匹配)。场。(两者的阻抗匹配)。6ppt课件二、爆炸荷载下岩石的强度特性二、爆炸荷载下岩石的强度特性岩石一般强度特性:岩石一般强度特性:同一岩石不同载荷作用下的强度特征:同一岩石不同载荷作用下
7、的强度特征:三轴等压强度三轴等压强度三轴不等压强度三轴不等压强度双轴抗压强度双轴抗压强度单轴抗单轴抗压强度压强度抗剪强度抗剪强度抗拉强度抗拉强度.岩石为脆性体(变形很小就发生破坏),其抗压强度岩石为脆性体(变形很小就发生破坏),其抗压强度远远大于抗拉强度,通常岩石的远远大于抗拉强度,通常岩石的抗拉强度仅为抗压强度的抗拉强度仅为抗压强度的330%。因此岩石很容易被拉断。因此岩石很容易被拉断。不同的岩石,其强度差别很大。例如,石英岩与页岩相不同的岩石,其强度差别很大。例如,石英岩与页岩相比,其单轴抗压强度高出比,其单轴抗压强度高出100倍之多。倍之多。即使是同一种岩石,由于其内部颗粒大小、胶结情况
8、即使是同一种岩石,由于其内部颗粒大小、胶结情况和生成条件不同,其强度差异也很大。例如,和生成条件不同,其强度差异也很大。例如,石英岩单轴石英岩单轴抗压强度的变化范围是抗压强度的变化范围是90500MPa7ppt课件二、爆炸荷载下岩石的强度特性(续)二、爆炸荷载下岩石的强度特性(续)动载下岩石强度(岩石动态强度):动载下岩石强度(岩石动态强度):提高加载速度,就提高了岩石的应变率,岩石由弹塑提高加载速度,就提高了岩石的应变率,岩石由弹塑性、塑性向脆性转化,弹性模量增大,强度也随之提高。性、塑性向脆性转化,弹性模量增大,强度也随之提高。岩石的动态强度和加载速率有关,速率越高,强度提岩石的动态强度和
9、加载速率有关,速率越高,强度提高越大。影响程度抗压强度高于抗拉强度。高越大。影响程度抗压强度高于抗拉强度。通常认为:通常认为:岩石动态强度比静态强度约提高岩石动态强度比静态强度约提高1015倍。倍。教材表教材表52列出了几种岩石的动态强度。列出了几种岩石的动态强度。jdK.lg8ppt课件爆炸荷载下岩石的弹性常数爆炸荷载下岩石的弹性常数 岩石在动载荷作用下,塑性减少,脆性增大,其应力岩石在动载荷作用下,塑性减少,脆性增大,其应力应变关系呈线性规律,即弹性模量增大。应变关系呈线性规律,即弹性模量增大。岩石的变形性质同样和加载速率有关,速率越高,弹岩石的变形性质同样和加载速率有关,速率越高,弹性模
10、量增加量越大。性模量增加量越大。总之,在爆炸载荷作用下,岩石呈现如下动态特性:总之,在爆炸载荷作用下,岩石呈现如下动态特性:1)岩石由弹塑性、塑性向脆性转化;)岩石由弹塑性、塑性向脆性转化;2)岩石弹性模量增大;)岩石弹性模量增大;3)岩石强度提高。)岩石强度提高。9ppt课件三、岩石坚固性分级三、岩石坚固性分级 岩石坚固性分级(普氏分级):岩石坚固性分级(普氏分级):20世纪世纪20年代提出,年代提出,50年代引进我国,至今仍在年代引进我国,至今仍在工程实践中最普遍使用。工程实践中最普遍使用。岩石坚固性概念:岩石坚固性概念:岩石坚固性表示各种方法破碎岩石的难易程度或岩石岩石坚固性表示各种方法
11、破碎岩石的难易程度或岩石对任何外力造成破坏的抵抗作用。对任何外力造成破坏的抵抗作用。岩石的坚硬系数岩石的坚硬系数 f:岩石坚固性由前苏联岩石坚固性由前苏联M.M.普洛托季亚可诺夫(普氏)普洛托季亚可诺夫(普氏)提出来的,其提出来的,其基本思想是大多数岩石在各种方式破坏中的基本思想是大多数岩石在各种方式破坏中的表现趋于一致。表现趋于一致。为了在量的方面相互比较岩石的坚固性,为了在量的方面相互比较岩石的坚固性,普氏提出了用普氏系数普氏提出了用普氏系数f 表示岩石坚固性的量值。表示岩石坚固性的量值。岩石单轴抗压强度的十岩石单轴抗压强度的十分之一。分之一。10/cf10ppt课件三、岩石坚固性分级(续
12、)三、岩石坚固性分级(续)岩石坚固性分级(普氏分级):岩石坚固性分级(普氏分级):用岩石的坚固性系数用岩石的坚固性系数 f 值作为岩石工程分级的依据,值作为岩石工程分级的依据,因它是由前苏联因它是由前苏联M.M.普洛托季亚可诺夫提出来的,所以普洛托季亚可诺夫提出来的,所以又又叫做岩石的普氏分级法。叫做岩石的普氏分级法。普氏按普氏按 f 值的大小将岩石分成十级,值的大小将岩石分成十级,f 值越大,岩石值越大,岩石破碎越难。目前我国常以普氏系数破碎越难。目前我国常以普氏系数f 值来确定岩石爆破所值来确定岩石爆破所需要的炸药量,并据此制定了施工定额。需要的炸药量,并据此制定了施工定额。普氏分级的意义
13、:普氏分级的意义:1)从量的方面给出了岩石间坚固性相互比较的可能;)从量的方面给出了岩石间坚固性相互比较的可能;2)确定施工方法和作业方式的依据;)确定施工方法和作业方式的依据;3)制定施工工程预算的依据。)制定施工工程预算的依据。11ppt课件第二节第二节 岩石中爆炸应力波岩石中爆炸应力波炸药在岩石中的爆炸时,最初施加在岩石上的是冲击荷炸药在岩石中的爆炸时,最初施加在岩石上的是冲击荷载,在极短的时间内上升到峰值压力,而后又迅速下降,载,在极短的时间内上升到峰值压力,而后又迅速下降,爆炸载荷的整个作用过程很短。在此冲击荷载作用下,爆炸载荷的整个作用过程很短。在此冲击荷载作用下,岩石内激起爆炸应
14、力波。冲击压缩岩石,造成岩石破坏岩石内激起爆炸应力波。冲击压缩岩石,造成岩石破坏。爆炸应力波在距爆源不同距离的区段内可表现为:爆炸爆炸应力波在距爆源不同距离的区段内可表现为:爆炸冲击波、爆炸应力波和爆炸地震波。在爆源近区是冲击冲击波、爆炸应力波和爆炸地震波。在爆源近区是冲击波,具有陡峭的波阵面并以超声速传播,波阵面前后的波,具有陡峭的波阵面并以超声速传播,波阵面前后的岩石状态参数(压力、密度、温度、岩石质点移动速度)岩石状态参数(压力、密度、温度、岩石质点移动速度)都发生突跃变化。冲击波在传播过程中能量消耗大、衰都发生突跃变化。冲击波在传播过程中能量消耗大、衰减快。随着距离增大,冲击波衰变为压
15、缩应力波,波头减快。随着距离增大,冲击波衰变为压缩应力波,波头变缓,以声速传播,能量衰减较慢。随传播距离增大,变缓,以声速传播,能量衰减较慢。随传播距离增大,应力波又衰变为周期性振动的地震波。应力波又衰变为周期性振动的地震波。12ppt课件炸药在岩土介质中爆炸发展图像炸药在岩土介质中爆炸发展图像1)1)岩石中爆炸应力波的演变岩石中爆炸应力波的演变 13ppt课件炸药在岩土介质中爆炸发展图像(续)炸药在岩土介质中爆炸发展图像(续)2)冲击冲击载荷作载荷作用下岩用下岩石的变石的变形及其形及其对应的对应的各种应各种应力波力波冲击载荷作用下岩石的变形规律冲击载荷作用下岩石的变形规律14ppt课件炸药在
16、岩土介质中爆炸发展图像(续)炸药在岩土介质中爆炸发展图像(续)2)2)冲击载荷作用下岩石的变形及其对应的各种应力波冲击载荷作用下岩石的变形及其对应的各种应力波 不同应力幅值时岩石中传播的各种应力波不同应力幅值时岩石中传播的各种应力波15ppt课件岩石中爆炸应力波曲线特征岩石中爆炸应力波曲线特征岩石在冲击载荷作用下,对应不同应力幅值,所形成岩石在冲击载荷作用下,对应不同应力幅值,所形成的应力波特征不同:的应力波特征不同:(1 1)在装药近区,作用于岩石的爆炸载荷值很高,当)在装药近区,作用于岩石的爆炸载荷值很高,当 时,将在岩石中形成冲击波(图时,将在岩石中形成冲击波(图a a)。)。(2 2)
17、随着冲击波向外传播、衰减,当)随着冲击波向外传播、衰减,当 时,如时,如(图(图b b)所示,由于变形模量)所示,由于变形模量 随应力的增大而随应力的增大而增大,波速大于图中增大,波速大于图中A-B A-B 段的塑性波波速,但小于段的塑性波波速,但小于O-O-A-A 段的弹性波波速,因此应力幅值大的塑性波追赶前段的弹性波波速,因此应力幅值大的塑性波追赶前面的塑性波,形成速性追赶加载,形成陡峭的波阵面,面的塑性波,形成速性追赶加载,形成陡峭的波阵面,但波速低于弹性波速,为亚音速,这种波称为非稳定但波速低于弹性波速,为亚音速,这种波称为非稳定的冲击波。的冲击波。16ppt课件岩石中爆炸应力波曲线特
18、征(续)岩石中爆炸应力波曲线特征(续)(3 3)当)当 时,由于时,由于 不是常数,且随不是常数,且随应力的增大而减小,因此应力幅值大的应力波速度低应力的增大而减小,因此应力幅值大的应力波速度低于小应力幅值的应力波,在传播过程中波阵面逐渐变于小应力幅值的应力波,在传播过程中波阵面逐渐变缓,塑性波速度以亚音速传播。而应力小于的部分,缓,塑性波速度以亚音速传播。而应力小于的部分,则以弹性波速度传播。则以弹性波速度传播。(4 4)当当 时,时,为常数,等于岩石的弹性为常数,等于岩石的弹性常数,这时应力波为弹性波,以未扰动岩石中的音速常数,这时应力波为弹性波,以未扰动岩石中的音速传播。传播。17ppt
19、课件传入岩石中的爆炸载荷传入岩石中的爆炸载荷1)1)耦合装药时传入岩石中的爆炸载荷:耦合装药时传入岩石中的爆炸载荷:爆轰波参数:爆轰波参数:根据流体动力学爆轰理论,根据流体动力学爆轰理论,可以建立炸药正常爆轰条件下的爆轰参可以建立炸药正常爆轰条件下的爆轰参数计算式,目前普遍采用的炸药爆轰参数计算式,目前普遍采用的炸药爆轰参数的简明(近似)计算式如下:数的简明(近似)计算式如下:式中:式中:Qv为炸药的爆热;为炸药的爆热;为炸药的密为炸药的密度;度;D为炸药的爆速;为炸药的爆速;p、u、c分别为分别为爆轰波爆轰波 阵面的压力、产物密度、质点阵面的压力、产物密度、质点速度和声速。速度和声速。018
20、ppt课件传入岩石中的爆炸载荷(续)传入岩石中的爆炸载荷(续)爆轰波对炮孔壁的冲击作用爆轰波对炮孔壁的冲击作用 耦合装药条件下,炸药与岩石紧密接触,因而爆轰波耦合装药条件下,炸药与岩石紧密接触,因而爆轰波将在炸药岩石界面上发生透射、反射。将在炸药岩石界面上发生透射、反射。通常炸药柱在一端用雷管通常炸药柱在一端用雷管引爆,爆轰波不是平面,引爆,爆轰波不是平面,而是呈球面形,而且爆轰而是呈球面形,而且爆轰波对炮孔壁岩石的冲击也波对炮孔壁岩石的冲击也不是正冲击(正入射),不是正冲击(正入射),而是斜冲击。通常按正入而是斜冲击。通常按正入射求解岩石中的透射波参射求解岩石中的透射波参数。数。19ppt课
21、件传入岩石中的爆炸载荷(续)传入岩石中的爆炸载荷(续)爆轰波的透射和反射爆轰波的透射和反射爆轰波在岩石分界面发生透射和反射,透射波在岩石中继爆轰波在岩石分界面发生透射和反射,透射波在岩石中继续向右传播,反射波则在爆轰产物内向左传播续向右传播,反射波则在爆轰产物内向左传播。01r2,2炸药的初始参数为:炸药的初始参数为:p0、u0=0爆轰波速度为爆轰波速度为Dv1;爆轰波即爆轰产物初始参数为爆轰波即爆轰产物初始参数为p1、u1 岩石的初始参数为岩石的初始参数为p0、u0=0 反射波参数为反射波参数为p2 、u2、Dv2 透射波参数为透射波参数为p2 、u2透射波波速为透射波波速为Dv2 20pp
22、t课件岩石中透射波参数岩石中透射波参数孔壁荷载计算孔壁荷载计算分别对入射波、反射波和透射波建立连续方程和运动分别对入射波、反射波和透射波建立连续方程和运动方程,并利用界面上的连续条件即可求得:方程,并利用界面上的连续条件即可求得:上式可化为上式可化为21ppt课件传入岩石中的爆炸载荷(续)传入岩石中的爆炸载荷(续)岩石中透射波参数岩石中透射波参数孔壁荷载近似计算孔壁荷载近似计算实践表明,并非在所有岩石中都能生成冲击波,这取决实践表明,并非在所有岩石中都能生成冲击波,这取决于炸药与岩石的性质。对大多数岩石而言,即便生成冲于炸药与岩石的性质。对大多数岩石而言,即便生成冲击波,也很快衰减成弹性应力波
23、,作用范围也很小,故击波,也很快衰减成弹性应力波,作用范围也很小,故有时也近似认为爆轰波与炮孔壁岩石的碰撞是弹性的,有时也近似认为爆轰波与炮孔壁岩石的碰撞是弹性的,岩石中直接生成弹性应力波(简称应力波),进而按弹岩石中直接生成弹性应力波(简称应力波),进而按弹性波理论或声学近似理论确定岩石界面上的初始压力。性波理论或声学近似理论确定岩石界面上的初始压力。根据声学近似理论可推得:根据声学近似理论可推得:式中式中Cp为岩石中的弹性波速度;为岩石中的弹性波速度;为岩石的密度;为岩石的密度;D1为为爆轰波速度爆轰波速度。r22ppt课件传入岩石中的爆炸载荷(续)传入岩石中的爆炸载荷(续)不耦合装药时炮
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