第章核磁共振波谱法课件.ppt
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- 核磁共振 波谱 课件
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1、第八章第八章 核磁共振波谱法核磁共振波谱法(Nuclear Magnetic Resonance Spectroscopy,NMR)所谓核磁共振是指处于外磁场中物质的原子核受到相应频所谓核磁共振是指处于外磁场中物质的原子核受到相应频率的电磁波作用时,在其磁能级之间发生的共振跃迁现象,率的电磁波作用时,在其磁能级之间发生的共振跃迁现象,检测电磁波被原子核吸收的情况就可以得到核磁共振波谱。检测电磁波被原子核吸收的情况就可以得到核磁共振波谱。高分辨核磁共振谱高分辨核磁共振谱第一节、核磁共振基本原理第一节、核磁共振基本原理一、原子核的自旋一、原子核的自旋由于原子核是具有一定质量的由于原子核是具有一定质
2、量的带正电的粒子,故在自旋时会带正电的粒子,故在自旋时会产生核磁矩。核磁矩和角动量产生核磁矩。核磁矩和角动量都是矢量,它们的方向相互平都是矢量,它们的方向相互平行,且磁矩与角动量成正比,行,且磁矩与角动量成正比,即:即:=p )1(2IIhP 式中:式中:为磁旋比;为磁旋比;为磁矩,为磁矩,p为角动量,其值是量子化为角动量,其值是量子化的,可用自旋量子数(的,可用自旋量子数(I)表示:)表示:自旋量子数(自旋量子数(I)与原子的质量数()与原子的质量数(A)和原子序数()和原子序数(Z)的关系)的关系 质量数质量数A原子序数原子序数Z自旋量子数自旋量子数IMNR信号信号原子核原子核偶数偶数偶数
3、偶数0无无奇数奇数奇数或偶数奇数或偶数1/2有有3/2,5/2有有偶数偶数奇数奇数1,2,3有有1632816612,SOC71591961311,NFCH8171735511,OClB51071412,BNH讨论讨论当当I=0时,时,P=0,原子核没有磁矩,没有自旋现象;当,原子核没有磁矩,没有自旋现象;当I0时,时,p 0,原子核磁矩不为零,有自旋现象。原子核磁矩不为零,有自旋现象。I=1/2的原子核在自旋过程中核外电子云呈均匀的球型分布,核磁共的原子核在自旋过程中核外电子云呈均匀的球型分布,核磁共振谱线较窄,最适宜核磁共振检测,是振谱线较窄,最适宜核磁共振检测,是NMR主要的研究对象。主
4、要的研究对象。I1/2的原子核,自旋过程中原子核的核电荷分布可看作一个椭圆体,的原子核,自旋过程中原子核的核电荷分布可看作一个椭圆体,电荷分布不均匀,共振吸收复杂,研究应用较少。电荷分布不均匀,共振吸收复杂,研究应用较少。图 原子核的自旋形状二、自旋核在外加磁场中的行为二、自旋核在外加磁场中的行为 当氢核围绕它的自旋轴转动时就产生磁场,由于氢核当氢核围绕它的自旋轴转动时就产生磁场,由于氢核带正电荷,转动时产生的磁场方向可用右手螺旋定则带正电荷,转动时产生的磁场方向可用右手螺旋定则确定。旋转的氢核可看作是一个小的磁铁棒。确定。旋转的氢核可看作是一个小的磁铁棒。O在没有外磁场时,自旋核的取向是任意
5、的,并且自旋在没有外磁场时,自旋核的取向是任意的,并且自旋产生的磁场方向也是任意的。产生的磁场方向也是任意的。O如果把如果把H核放在外磁场中核放在外磁场中,由于磁场间的相互作用,氢由于磁场间的相互作用,氢核的磁场方向会发生变化。核的磁场方向会发生变化。O按照量子力学理论,自旋核在外加磁场中的自旋取向按照量子力学理论,自旋核在外加磁场中的自旋取向数不是任意的,可按下式计算:数不是任意的,可按下式计算:自旋取向数自旋取向数=2I1O以以H核为例,因核为例,因I=1/2,故在外,故在外加磁场中,自旋取向数加磁场中,自旋取向数=2(1/2)1=2,即有两个且自旋相反的,即有两个且自旋相反的两个取向,其
6、中一个取向磁矩与两个取向,其中一个取向磁矩与外加磁场外加磁场B0一致;另一取向磁矩一致;另一取向磁矩与外加磁场与外加磁场B0相反。相反。1H的自旋取向示意图的自旋取向示意图 B0每个自旋取向将分别代表原子核的某个特定的能量状态,并可用磁每个自旋取向将分别代表原子核的某个特定的能量状态,并可用磁量子数(量子数(m)来表示,它是不连续的量子化能级。)来表示,它是不连续的量子化能级。m取值可由取值可由 I0I决定。例如:决定。例如:I=1/2,则,则m=1/2,0,1/2;I=1,则,则m=1,0,1。当自旋取向与外加磁场一致时(当自旋取向与外加磁场一致时(m=1/2),),氢核处于一种低能级状态(
7、氢核处于一种低能级状态(E=B0);相反);相反时(时(m=1/2),氢核处于一种高能级状态),氢核处于一种高能级状态(E=B0)。)。两种取向间的能级差,可用两种取向间的能级差,可用E来表示:来表示:E=E2E1=B0(B0)=2B0 式中:式中:为氢核磁矩;为氢核磁矩;B0为外加磁场强度为外加磁场强度图 能级裂分与外加磁场强度的关系核的回旋核的回旋当原子核的核磁矩处于外加磁场当原子核的核磁矩处于外加磁场B0 中,由于核自身的旋转,中,由于核自身的旋转,而外加磁场又力求它取向于磁场方向,在这两种力的作用而外加磁场又力求它取向于磁场方向,在这两种力的作用下,核会在自旋的同时绕外磁场的方向进行回
8、旋,这种运下,核会在自旋的同时绕外磁场的方向进行回旋,这种运动称为动称为Larmor进动。进动。B0由于磁场的作用,原子核一方面绕轴自旋,另一方面又围由于磁场的作用,原子核一方面绕轴自旋,另一方面又围绕着磁场方向进动。其进动频率,除与原子核本身特征有绕着磁场方向进动。其进动频率,除与原子核本身特征有关外,还与外界的磁场强度有关。进动时的频率、自旋质关外,还与外界的磁场强度有关。进动时的频率、自旋质点的角速度与外加磁场的关系可用点的角速度与外加磁场的关系可用Larmor方程表示:方程表示:=2 v=B0 v=B0/2 式中:式中:角速度;角速度;v 进动频率(回旋频率);进动频率(回旋频率);磁
9、旋比(特征性常数)。磁旋比(特征性常数)。三、核磁共振的产生及条件三、核磁共振的产生及条件在磁场中,一个核要从低能态向高能态跃迁,此时核由在磁场中,一个核要从低能态向高能态跃迁,此时核由m=+1/2的取向跃迁至的取向跃迁至 m=-1/2 的取向,就必须吸收的取向,就必须吸收E2 B0的能量。通常,这个能量可由照射体系用的电磁辐的能量。通常,这个能量可由照射体系用的电磁辐射来供给。射来供给。用一频率为用一频率为射射的电磁波照射磁场中的的电磁波照射磁场中的1H核时,电磁核时,电磁波的能量为:波的能量为:射射hE14如果发生核磁共振则要求如果发生核磁共振则要求E射射=E,所以发生核磁共振,所以发生核
10、磁共振的条件是的条件是:射射hE02BhhvhvE射回20Bvv回射02BhhvE回或:200Bv 当电磁波的频率与该核的回旋当电磁波的频率与该核的回旋(或进动)或进动)频率相等时,电磁波的能量就会被吸收,频率相等时,电磁波的能量就会被吸收,核的自旋取向就会由低能态跃迁到高能核的自旋取向就会由低能态跃迁到高能态,即发生核磁共振。态,即发生核磁共振。15讨论讨论:(1)对于不同的原子核,由于磁旋比)对于不同的原子核,由于磁旋比()不同,发生共振的条件不同,不同,发生共振的条件不同,即发生共振时即发生共振时0和和B0不同不同鉴别各种元素及同位素。鉴别各种元素及同位素。产生共振途径:固定产生共振途径
11、:固定B0,改变,改变0(扫频),(扫频),固定固定0,改变,改变B0(扫场)(扫场)。200Bv 如:在如:在1.4092特斯拉的磁场特斯拉的磁场,各种核的共振频率为:各种核的共振频率为:1H 60.000 MHz 13C 15.086 MHz 19F 56.444 MHz 31P 24.288 MHz讨论讨论:(2)对于同一种核,)对于同一种核,值一定。当外磁场一定时,共振频率也值一定。当外磁场一定时,共振频率也一定;当磁场强度改变时共振频率也随着改变。一定;当磁场强度改变时共振频率也随着改变。200Bv l 对于对于1H 核,不同的频率对应的磁场强度核,不同的频率对应的磁场强度为为:射频
12、射频 40 MHz 磁场强度磁场强度 0.9400 特斯拉特斯拉 60 1.4092 100 2.3500 200 4.7000 300 7.1000 500 11.7500四、能级分布与弛豫过程四、能级分布与弛豫过程当磁场不存在时,大量存在的当磁场不存在时,大量存在的I=1/2的原子核对两种可能的的原子核对两种可能的磁量子数并不优先选择任何一个,平均分布在磁量子数并不优先选择任何一个,平均分布在m为为+1/2和和-1/2两个能级中。也就是说,由低能态吸收能量跃迁到高能两个能级中。也就是说,由低能态吸收能量跃迁到高能态和高能态释放出能量回到低能态的速度相等时,就不会态和高能态释放出能量回到低能
13、态的速度相等时,就不会有静吸收,也测不出核磁共振信号。有静吸收,也测不出核磁共振信号。事实上,在热力学温度事实上,在热力学温度0K时,全部时,全部1H核都处于低能态核都处于低能态(m=+1/2),而在常温下,由于热运动使一部分的),而在常温下,由于热运动使一部分的1H核核处于高能态(处于高能态(m=-1/2),在一定温度下处于高低能态的核),在一定温度下处于高低能态的核数会达到一个热平衡。数会达到一个热平衡。式中:N+1/2 处于低能态核的数目;N-1/2 处于高能态核的数目;E 高低能态的能量差;K 玻耳兹曼常数;T 热力学温度。0000099.12/2/12/10eeThBkTENN处于低
14、能态的核和处于高能态的核的分布,可由玻尔兹曼分配定处于低能态的核和处于高能态的核的分布,可由玻尔兹曼分配定 律算出。例如律算出。例如B0=1.4092T,T=300K时,则时,则:O如果低能态的核吸收电磁波能量向高能态跃迁的过程连续下去,如果低能态的核吸收电磁波能量向高能态跃迁的过程连续下去,那么这极微量过剩的低能态氢核就会减少,吸收信号的强度也随那么这极微量过剩的低能态氢核就会减少,吸收信号的强度也随之减弱。最后低能态与高能态的核数趋于相等,使吸收信号完全之减弱。最后低能态与高能态的核数趋于相等,使吸收信号完全消失,这时发生消失,这时发生“饱和饱和”现象。现象。O但是,若较高能态的核能够及时
15、回复到较低能态,以保证低能级但是,若较高能态的核能够及时回复到较低能态,以保证低能级上的粒子数始终多于高能级,就可以保持稳定信号。由于核磁共上的粒子数始终多于高能级,就可以保持稳定信号。由于核磁共振中氢核发生共振时吸收的能量振中氢核发生共振时吸收的能量E是很小的,因而跃迁到高能是很小的,因而跃迁到高能态的氢核不可能通过发射谱线的形式失去能量返回到低能态(如态的氢核不可能通过发射谱线的形式失去能量返回到低能态(如发射光谱那样),这种由高能态回复到低能态而不发射原来所吸发射光谱那样),这种由高能态回复到低能态而不发射原来所吸收的能量的(非辐射能量迁移)过程称为收的能量的(非辐射能量迁移)过程称为驰
16、豫(驰豫(relaxation)过程)过程。驰豫过程:驰豫过程:自旋自旋晶格驰豫(晶格驰豫(spin-lattice relaxation):自旋):自旋晶格驰豫也称晶格驰豫也称为纵向驰豫,是处于高能态的核自旋体系与其周围的环境之间的能为纵向驰豫,是处于高能态的核自旋体系与其周围的环境之间的能量交换过程。当一些核由高能态回到低能态时,其能量转移到周围量交换过程。当一些核由高能态回到低能态时,其能量转移到周围的粒子中去。对固体样品,则传给晶格,如果是液体样品,则传给的粒子中去。对固体样品,则传给晶格,如果是液体样品,则传给周围的分子或溶剂。自旋周围的分子或溶剂。自旋晶格驰豫的结果使高能态的核数减
17、少,晶格驰豫的结果使高能态的核数减少,低能态的核数增加,全体核的总能量下降。低能态的核数增加,全体核的总能量下降。自旋自旋自旋驰豫(自旋驰豫(spin-spin relaxation):自旋):自旋自旋驰豫亦称横自旋驰豫亦称横向驰豫,一些高能态的自旋核把能量转移给同类的低能态核,同时向驰豫,一些高能态的自旋核把能量转移给同类的低能态核,同时一些低能态的核获得能量跃迁到高能态,因而各种取向的核的总数一些低能态的核获得能量跃迁到高能态,因而各种取向的核的总数并没有改变,全体核的总能量也不改变。并没有改变,全体核的总能量也不改变。第二节、核磁共振与化学位移第二节、核磁共振与化学位移一、化学位移的来源
18、及表示方法一、化学位移的来源及表示方法共振吸收条件:共振吸收条件:0=B0/2 而实际的核磁共振吸收中,各种化合物中不同的质子,所而实际的核磁共振吸收中,各种化合物中不同的质子,所吸收的频率稍有不同。吸收的频率稍有不同。图在1.94T磁场中各种1H的共振吸收频率 实际上,质子(如实际上,质子(如1H)的共振频率不仅由外部磁场和核的)的共振频率不仅由外部磁场和核的旋磁比来决定,而且还要受到周围的分子环境的影响,即旋磁比来决定,而且还要受到周围的分子环境的影响,即受周围不断运动着的电子影响。受周围不断运动着的电子影响。质子由电子云包围,而电子在外质子由电子云包围,而电子在外部磁场垂直的平面上环流时
19、,会部磁场垂直的平面上环流时,会产生与外部磁场方向相反的感应产生与外部磁场方向相反的感应磁场。核周围的电子对核的这种磁场。核周围的电子对核的这种作用叫做屏蔽作用。作用叫做屏蔽作用。1.屏蔽作用屏蔽作用某一个质子实际受到磁场强度不完全与外部磁场强度相同。某一个质子实际受到磁场强度不完全与外部磁场强度相同。实际受到的外磁场作用减小:实际受到的外磁场作用减小:B=(1-)B0 :屏蔽常数。屏蔽常数。越大,屏蔽效应越大。越大,屏蔽效应越大。屏蔽的存在,共振需更强的外磁场(相对于裸露的核)。屏蔽的存在,共振需更强的外磁场(相对于裸露的核)。2)1(00BB0 在恒定的外加磁场作用下,处于不同化学环境的同
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