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1、晶体的塑性变形PPT课件 熟练掌握以下概念及其内涵塑性变形，滑移，滑移系，滑移线，交滑移，双交滑移临界分切应力，施密特因子，软取向，硬取向，派纳力孪生，孪晶面，孪晶方向，孪晶，扭折固溶强化，屈服现象，应变时效，加工硬化，弥散强化形变织构，丝织构，板织构，残余应力，点阵畸变，带状组织，流线内容与要求内容与要求重点与难点重点与难点比较塑性变形的两种基本形式：滑移和孪生的异同点滑移的临界分切应力滑移的位错机制多晶塑性变形的特点细晶强化与HallPetch公式屈服现象与应变时效弥散强化加工硬化形变织构和残余应力5.2.1 5.2.1 单晶体的塑性变形单晶体的塑性变形 当所受应力超过弹性极限后，材料将发

2、生塑性变形，产生不可逆的永久变形。当所受应力超过弹性极限后，材料将发生塑性变形，产生不可逆的永久变形。常温或低温下，单晶体塑性变形（常温或低温下，单晶体塑性变形（plastic deformationplastic deformation）方式：）方式：1.1.滑移（滑移（slipslip）2.2.孪生（孪生（twiningtwining）3.3.扭折（扭折（linklink）此外，高温变形方式还有：扩散性变形、晶界滑动变形此外，高温变形方式还有：扩散性变形、晶界滑动变形1.1.滑滑 移移(1)(1)滑移线和滑移带滑移线和滑移带 如果对经过抛光的退火态工业纯铜多晶体试样施加适当的塑性变形，然后

3、在金相显微镜下如果对经过抛光的退火态工业纯铜多晶体试样施加适当的塑性变形，然后在金相显微镜下观察，就可以发现原抛光面呈现出很多相互平行的细线，如图所示。观察，就可以发现原抛光面呈现出很多相互平行的细线，如图所示。最初人们将金相显微镜下看见的那些相互平行的细线称为滑移线，产生细线的原因是由于铜晶体在塑性变形时发生了滑移，最终在试样的抛光表面上产生了高低不一的台阶所造成的。实际上，当电子显微镜问世后，人们发现原先所认为的滑移线并不是一条线，而是存在更细微的结构，如图所示。在普通金相显微镜中发现的滑移线其实由多条平行的更细的线构成，所以现在称前者为滑移带，后者为滑移线。滑移线和滑移带示意图滑移线和滑

4、移带示意图（2 2）滑移系）滑移系 观察发现，在晶体塑性变形中出现的滑移线并不是观察发现，在晶体塑性变形中出现的滑移线并不是任意的，它们彼此之间或者相互平行，或者成一定任意的，它们彼此之间或者相互平行，或者成一定角度，说明晶体中的滑移只能沿一定的晶面和该面角度，说明晶体中的滑移只能沿一定的晶面和该面上一定的晶体学方向进行，我们将其称为滑移面和上一定的晶体学方向进行，我们将其称为滑移面和滑移方向。滑移方向。滑移是沿着特定的晶面滑移是沿着特定的晶面(称为滑移面称为滑移面 slip plane)slip plane)和晶向和晶向(称为滑移方向称为滑移方向 slip direction)slip di

5、rection)上运动。上运动。一个滑移面和其上的一个滑移方向组成一个滑移系一个滑移面和其上的一个滑移方向组成一个滑移系（slip systemslip system）。滑移系表示晶体在进行滑移时）。滑移系表示晶体在进行滑移时可能采取的空间取向。可能采取的空间取向。滑移系主要与晶体结构有关。晶体结构不同，滑移系不同；晶体中滑移系越多，滑移越容易进行，塑性越好。滑移面和滑移方向往往是晶体中原子最密排的晶面和晶向，这是由于最密排面的面间距最大，因而点阵阻力最小，容易发生滑移，而沿最密排方向上的点阵间距最小，从而使导致滑移的位错的柏氏矢量也最小。滑移面和滑移方向往往是金属晶体中原子滑移面和滑移方向往

6、往是金属晶体中原子排列的最密排面和最密排晶向。排列的最密排面和最密排晶向。如如fccfcc：111111 bcc bcc：110110、112112和和123123 hcp hcp：00010001 每一种晶格类型的金属都有特定的滑移系每一种晶格类型的金属都有特定的滑移系，且滑移系数量不同。如：，且滑移系数量不同。如：fccfcc中有中有1212个个,bcc,bcc中有中有4848个，个，hcphcp中有中有3 3个。个。三种常见金属晶体结构的滑移系三种常见金属晶体结构的滑移系由于体心立方结构是一种非密排结构，因此其滑移面并不稳定，一般在低温时多为112，中温时多为110，而高温时多为123，

7、不过其滑移方向很稳定，总为，因此其滑移系可能有12-48个。由于滑移系数量较少，因此密排六方结构晶体的塑性通常都不太好。（3 3）滑移的临界分切应力）滑移的临界分切应力 外力作用下，晶体中滑移是在一定滑移面上沿一定滑移方向外力作用下，晶体中滑移是在一定滑移面上沿一定滑移方向进行的。因此，对滑移真正有贡献的是在滑移面上沿滑移方进行的。因此，对滑移真正有贡献的是在滑移面上沿滑移方向上的分切应力，也只有当这个分切应力达到某一临界值后向上的分切应力，也只有当这个分切应力达到某一临界值后，滑移过程才能开始进行，这时的分切应力就称为临界分切，滑移过程才能开始进行，这时的分切应力就称为临界分切应力。应力。如

8、图所示的圆柱形单晶体在轴向拉伸载荷如图所示的圆柱形单晶体在轴向拉伸载荷F F作用作用下的情况，假设其横截面积为下的情况，假设其横截面积为A A，为滑移面法为滑移面法线与中心轴线夹角，线与中心轴线夹角，为滑移方向与外力为滑移方向与外力F F夹角夹角，则外力，则外力F F在滑移方向上的分力为在滑移方向上的分力为F Fcoscos，而滑，而滑移面的面积则为移面的面积则为A A/cos/cos ，此时在滑移方向上，此时在滑移方向上的分切应力的分切应力t t为：为：当式中的分切应力达到临界值时，晶面间的滑移当式中的分切应力达到临界值时，晶面间的滑移开始，这也与宏观上的屈服相对应，因此这时开始，这也与宏观

9、上的屈服相对应，因此这时F/F/A A应当等于应当等于ss ，即：，即：coscoscoscoscoscosAFAFcoscosss 当滑移面法线方向、滑移方向与外力轴三者当滑移面法线方向、滑移方向与外力轴三者共处一个平面，且共处一个平面，且=45=45时，时，coscos=1/2coscos=1/2，此取向最有利于滑移，即以最小的拉应力就，此取向最有利于滑移，即以最小的拉应力就能达到滑移所需的分切应力，称此取向为软取能达到滑移所需的分切应力，称此取向为软取向。当外力与滑移面平行或垂直时（向。当外力与滑移面平行或垂直时（=90=90或或=0=0），则），则ss，晶体无法滑移，称此取，晶体无法滑

10、移，称此取向为硬取向。向为硬取向。取向因子取向因子coscoscoscos对对ss的影响在只有一组的影响在只有一组滑移面的密排六方结构中尤为明显。滑移面的密排六方结构中尤为明显。图是密排六方结构的镁单晶拉伸的取向因子屈服强图是密排六方结构的镁单晶拉伸的取向因子屈服强度关系图，图中曲线为按上式的计算值，而圆圈则为度关系图，图中曲线为按上式的计算值，而圆圈则为实验值，从图中可以看出前述规律，而且计算值与实实验值，从图中可以看出前述规律，而且计算值与实验值吻合较好。由于镁晶体在室温变形时只有一组滑验值吻合较好。由于镁晶体在室温变形时只有一组滑移面移面(0001)(0001)，故晶体位向的影响十分明显

11、。，故晶体位向的影响十分明显。一些金属的滑移系和临界分切应力一些金属的滑移系和临界分切应力 综上所述，滑移的临界分切应力是一个真实反映单晶体受力起始屈服的物理量，其数值与晶体的类型、纯度以及温度等因素有关，还与晶体的加工和处理状态、变形速度及其滑移类型有关，一些金属的滑移临界切应力如下图所示。（4 4）滑移时晶体的转动）滑移时晶体的转动 图所示为晶体滑移示意图，当轴向拉力图所示为晶体滑移示意图，当轴向拉力F足够大时，晶体各足够大时，晶体各部分将发生如图所示的分层移动。我们可以设想如果两端部分将发生如图所示的分层移动。我们可以设想如果两端自由的话，滑移的结果将使得晶体的轴线发生偏移。不过自由的话

12、，滑移的结果将使得晶体的轴线发生偏移。不过，通常晶体的两端并不能自由横向移动，或者说拉伸轴线，通常晶体的两端并不能自由横向移动，或者说拉伸轴线保持不变，这时单晶体的取向必须进行相应转动，转动的保持不变，这时单晶体的取向必须进行相应转动，转动的结果使得滑移面逐渐趋向于平行轴向，同时滑移方向逐渐结果使得滑移面逐渐趋向于平行轴向，同时滑移方向逐渐与应力轴平行，而由于夹头的限制，晶面在接近夹头的地与应力轴平行，而由于夹头的限制，晶面在接近夹头的地方会发生一定程度的弯曲。此时转动的结果将使滑移面和方会发生一定程度的弯曲。此时转动的结果将使滑移面和滑移方向趋于与拉伸方向平行。滑移方向趋于与拉伸方向平行。同

13、样的道理，晶体在受压变形时，晶面也要发生相应转动，转动的结果是使得滑移面逐渐趋向于与压力轴线相垂直，如图所示。我们以单轴拉伸的情况来看看滑移过程中晶面发生转动的原因。下图示意地画出了晶体中典型的两个滑移面邻近的A、B、C三部分的情况。在滑移前，作用在B层晶体上的力作用于O1、O2两点。当滑移开始后，由于A、B、C三部分发生了相对位移，结果这两个力的作用点分别移至O1、O2两点，此时的作用力可按垂直于滑移面和平行于滑移面分别分解为s1、t1及s2、t2。我们可以明显地看出，正是力偶1及2使得滑移面发生了趋向于拉伸轴的转动。在滑移面内的两个分力t1及t2可以进一步沿平行于滑移方向和垂直于滑移方向进

14、一步分解。如图所示，我们知道其平行于滑移方向的分量就是引起滑移的分切应力，而另外两个分量构成了一对力偶，使得滑移方向转向最大切应力方向。由于滑移过程中晶面的转动，滑移面上的分切应力值也随之发生变化，当拉力与滑移面法线的夹角为45时，此滑移系上的分切应力最大。但拉伸变形时晶面的转动将使值增大，故若原先是小于45，滑移的进行将使逐渐趋向于45，分切应力逐渐增加；若原先是等于或大于45，滑移的进行使值更大，分切应力逐渐减小，此滑移系的滑移就会趋于困难。（5 5）多系滑移）多系滑移 由于很多晶系具有多组滑移系，决定滑移系能由于很多晶系具有多组滑移系，决定滑移系能否开动的前提条件是其分切应力能否达到其临

15、界值否开动的前提条件是其分切应力能否达到其临界值，当某组滑移系开动后，由于不断发生晶面的转动，当某组滑移系开动后，由于不断发生晶面的转动，结果可能使得另一组滑移系的分切应力逐渐增加，结果可能使得另一组滑移系的分切应力逐渐增加，并最终达到其临界值，进而使得滑移过程能够沿，并最终达到其临界值，进而使得滑移过程能够沿两个以上滑移系同时或交替进行，这种滑移过程就两个以上滑移系同时或交替进行，这种滑移过程就称为多滑移。称为多滑移。对于具有较多滑移系的晶体而言，还对于具有较多滑移系的晶体而言，还常可发生交滑移现象。常可发生交滑移现象。交滑移的实质：交滑移的实质：由螺型位错在不改变滑移方向由螺型位错在不改变

16、滑移方向的前提下，改变了滑移面而引起的。的前提下，改变了滑移面而引起的。bccbcc结构中最易发生交滑移。结构中最易发生交滑移。（6 6）滑移中的位错机制）滑移中的位错机制 刃位错的滑移示意图刃位错的滑移示意图刃位错的滑移模型刃位错的滑移模型螺位错的滑移模型螺位错的滑移模型 滑移是借助于位错在滑移面上运动来逐步进滑移是借助于位错在滑移面上运动来逐步进行的；晶体的滑移必在一定外力作用下才能发行的；晶体的滑移必在一定外力作用下才能发生，说明位错运动要克服阻力，该阻力来自点生，说明位错运动要克服阻力，该阻力来自点阵阻力，称为阵阻力，称为PN力，其大小为：力，其大小为：式中：式中：d为滑移面的面间距，

17、为滑移面的面间距，b为滑移方为滑移方向上的点阵间距，向上的点阵间距，v为泊松比。为泊松比。采用上式，我们可以简单推算晶体的切采用上式，我们可以简单推算晶体的切变强度，对于简单立方结构，存在变强度，对于简单立方结构，存在d=b，对金，对金属，取属，取n=0.3，可得，可得tP-N3.610-4G，比刚性，比刚性模型理论计算值（约模型理论计算值（约G/30）小得多，接近临界）小得多，接近临界分切应力实验值。分切应力实验值。由派纳力公式可知，位错宽度越大，则派纳力越小，这是因为位错宽度表示了位错所导致的点阵畸变的范围，宽度大，则表示位错周围的原子比较接近于平衡位置，点阵的畸变能低，位错运动时移动的距

18、离较小，故产生的阻力较小。此外，派纳力与（d/b）成指数关系，因此当d值越大，b值越小，即滑移面的面间距越大，位错强度越小，则派纳力越小，越容易滑移。可以解释晶体沿密排面和密排方向滑移的原因。2.2.孪孪 生生(1)(1)孪生变形过程孪生变形过程 孪生是晶体塑性变形的另一种常见方式，是孪生是晶体塑性变形的另一种常见方式，是指在切应力作用下，晶体的一部分沿一定的指在切应力作用下，晶体的一部分沿一定的晶面（孪生面）和一定的晶向（孪生方向）晶面（孪生面）和一定的晶向（孪生方向）相对于另一部分发生均匀切变的过程。相对于另一部分发生均匀切变的过程。在晶体变形过程中，当滑移由于某种原因难以进在晶体变形过程

19、中，当滑移由于某种原因难以进行时，晶体常常会采用这种方式进行形变。例如行时，晶体常常会采用这种方式进行形变。例如，对具有密排六方结构的晶体，如锌、镁、镉等，对具有密排六方结构的晶体，如锌、镁、镉等，由于其滑移系较少，当其都处于不利位向时，由于其滑移系较少，当其都处于不利位向时，常常会出现孪生的变形方式；而尽管体心立方和常常会出现孪生的变形方式；而尽管体心立方和面心立方晶系具有较多的滑移系，虽然一般情况面心立方晶系具有较多的滑移系，虽然一般情况下主要以滑移方式变形，但当变形条件恶劣时，下主要以滑移方式变形，但当变形条件恶劣时，如体心立方的铁在高速冲击载荷作用下或在极低如体心立方的铁在高速冲击载荷

20、作用下或在极低温度下的变形，又如面心立方的铜在温度下的变形，又如面心立方的铜在4.2K4.2K时变形时变形或室温受爆炸变形后，都可能出现孪生的变形方或室温受爆炸变形后，都可能出现孪生的变形方式式 孪生变形是在切应力作用下，晶体的一部分沿一孪生变形是在切应力作用下，晶体的一部分沿一定晶面定晶面(孪晶面孪晶面)和一定方向和一定方向(孪生方向孪生方向)相对于另相对于另一部分作均匀的切变（一部分作均匀的切变（协同位移协同位移）所产生的变形。）所产生的变形。但是但是不同的层原子移动的距离也不同。不同的层原子移动的距离也不同。变形与未变形的两部分晶构成镜面对称变形与未变形的两部分晶构成镜面对称,合称为孪合

21、称为孪晶（晶（twintwin）。）。均匀切变区与未切变区的分界面成为孪晶界。均匀切变区与未切变区的分界面成为孪晶界。孪晶面（孪晶面（twining planetwining plane）：）：孪晶方向（孪晶方向（twining directiontwining direction）：）：图示的是在切应力作用下，晶体经滑移变形图示的是在切应力作用下，晶体经滑移变形后和孪生变形后的结构与外形变化示意图。由后和孪生变形后的结构与外形变化示意图。由图可见，孪生是一种均匀切变过程，而滑移则图可见，孪生是一种均匀切变过程，而滑移则是不均匀切变；发生孪生的部分与原晶体形成是不均匀切变；发生孪生的部分与原晶

22、体形成了镜面对称关系，而滑移则没有位向变化。了镜面对称关系，而滑移则没有位向变化。a.变形前 b.滑移 c.孪生FCCFCC晶体孪生变形晶体孪生变形 下图给出了下图给出了FCCFCC一组孪生面和孪生方向，图一组孪生面和孪生方向，图b b所示为其所示为其(1(11 10)0)面原子排列情况，晶体的面原子排列情况，晶体的(111)(111)面垂直于纸面。我们知道面垂直于纸面。我们知道，面心立方结构就是由该面按照，面心立方结构就是由该面按照ABCABCABCABC的顺序堆垛成晶的顺序堆垛成晶体。假设晶体内局部地区体。假设晶体内局部地区(面面AHAH与与GNGN之间之间)的若干层的若干层(111)(1

23、11)面面间沿间沿111122方向产生一个切动距离方向产生一个切动距离a a/611/61122的均匀切变的均匀切变，即可得到如图所示情况。，即可得到如图所示情况。锌晶体中的形变孪晶 铜晶体中的退火孪晶组织变形孪晶变形孪晶 100100(2)(2)孪生的特点孪生的特点 孪生变形是在切应力作用下发生的，并通常孪生变形是在切应力作用下发生的，并通常出现于滑移受阻的应力集中区。因此孪生的出现于滑移受阻的应力集中区。因此孪生的kk比比滑移大得多。滑移大得多。hcphcp中常以孪生方式变形，中常以孪生方式变形，bccbcc中在冲中在冲击或低温也可能借助于孪生变形，击或低温也可能借助于孪生变形，fccfc

24、c中一般不发中一般不发生孪生变形。生孪生变形。孪生是一种均匀切变。而滑移是不均匀的。孪生是一种均匀切变。而滑移是不均匀的。孪生的两部分晶体形成镜面对称的位向关系孪生的两部分晶体形成镜面对称的位向关系。而滑移后晶体各部分的位向并未改变。而滑移后晶体各部分的位向并未改变。孪生对塑性变形的贡献比滑移小得多。但孪孪生对塑性变形的贡献比滑移小得多。但孪生能改变晶体取向，使滑移转到有利位置。生能改变晶体取向，使滑移转到有利位置。(3)(3)孪晶的类型及形成孪晶的类型及形成 按孪晶（按孪晶（twintwin）形成原因可将孪晶分为：）形成原因可将孪晶分为：变形孪晶（变形孪晶（deformation twinn

25、ingdeformation twinning）、生长孪晶）、生长孪晶、退火孪晶、退火孪晶 变形孪晶变形孪晶(机械孪晶机械孪晶)：机械变形产生的孪晶：机械变形产生的孪晶。特征：透镜状或片状。其形成通过形核和长大特征：透镜状或片状。其形成通过形核和长大两个阶段生产。形核是在晶体变形时以极快速度两个阶段生产。形核是在晶体变形时以极快速度爆发出薄片孪晶；生长是通过孪晶界的扩展使孪爆发出薄片孪晶；生长是通过孪晶界的扩展使孪晶增宽。晶增宽。生长孪晶：晶体自气态，液态，或固体中长生长孪晶：晶体自气态，液态，或固体中长大时形成的孪晶。大时形成的孪晶。退火孪晶：形变金属在其再结晶过程中形成退火孪晶：形变金属在

26、其再结晶过程中形成的孪晶。的孪晶。大量研究表明，孪生形变总是萌发于局部应力大量研究表明，孪生形变总是萌发于局部应力高度集中的地方（在多晶体中往往是晶界），高度集中的地方（在多晶体中往往是晶界），其所需要的临界分切应力远大于滑移变形所需其所需要的临界分切应力远大于滑移变形所需临界分切应力。临界分切应力。例如对锌而言，其形成孪晶的切应力必须超过例如对锌而言，其形成孪晶的切应力必须超过10-1G10-1G，不过，当孪晶形成后的长大却容易的，不过，当孪晶形成后的长大却容易的多，一般只需略大于多，一般只需略大于10-4G10-4G即可，因此孪晶长即可，因此孪晶长大速度非常快，与冲击波的速度相当。在应力大

27、速度非常快，与冲击波的速度相当。在应力应变曲线上表现为锯齿状波动，有时随着能应变曲线上表现为锯齿状波动，有时随着能量的急剧释放还可出现量的急剧释放还可出现“咔嚓咔嚓”声。声。下下图是铜单晶在图是铜单晶在4.2K4.2K测得的拉伸曲线测得的拉伸曲线 分析：由于形变孪晶的生成大致可以分为形核和扩展两分析：由于形变孪晶的生成大致可以分为形核和扩展两个阶段，晶体变形时先是以极快的速度突然爆发出薄片个阶段，晶体变形时先是以极快的速度突然爆发出薄片孪晶孪晶(常称之为常称之为“形核形核”)，然后孪晶界面扩展开来使孪，然后孪晶界面扩展开来使孪晶增宽。在一般情况下，孪晶形核所需的应力远高于扩晶增宽。在一般情况下

28、，孪晶形核所需的应力远高于扩展所需要的应力，所以当孪晶形成后载荷就会急剧下降展所需要的应力，所以当孪晶形成后载荷就会急剧下降。在形变过程中由于孪晶不断形成，因此应力应变曲。在形变过程中由于孪晶不断形成，因此应力应变曲线呈锯齿状，当通过孪生形成了合适的晶体位向后，滑线呈锯齿状，当通过孪生形成了合适的晶体位向后，滑移又可以继续进行了。移又可以继续进行了。通常对称性低、滑移系少的密排六方金属如通常对称性低、滑移系少的密排六方金属如ZnZn、C Cd d、MgMg等容易出现孪晶变形。等容易出现孪晶变形。HCP HCP的孪晶（的孪晶（10102020）BCC BCC的孪晶（的孪晶（112112）FCC

29、FCC的孪晶（的孪晶（111111）与滑移相比，孪生的变形量是十分有限的，例如与滑移相比，孪生的变形量是十分有限的，例如对锌单晶而言，即使全部晶体都发生孪生变形，对锌单晶而言，即使全部晶体都发生孪生变形，其总形变量也仅其总形变量也仅7.2%7.2%。但是正是由于孪生改变了。但是正是由于孪生改变了晶体位向，使得某些原处于不利位向的滑移系转晶体位向，使得某些原处于不利位向的滑移系转向有利位置，从而可以发生滑移变形，最终可能向有利位置，从而可以发生滑移变形，最终可能获得较高变形量。获得较高变形量。(4)(4)孪晶的位错机制孪晶的位错机制 孪生变形（孪生变形（deformation twinningd

30、eformation twinning）是整个孪晶区发生均匀切变，其各层面的）是整个孪晶区发生均匀切变，其各层面的相对位移是借助于一个相对位移是借助于一个ShockleyShockley不完全位错移动而造成的。不完全位错移动而造成的。如果在相邻如果在相邻(111)(111)晶面上依次各有一个晶面上依次各有一个a/611a/61122不全不全位错滑过，这就是前述的肖克莱不全位错，滑移的结位错滑过，这就是前述的肖克莱不全位错，滑移的结果是使得晶面逐层发生层错，最终堆垛顺序由果是使得晶面逐层发生层错，最终堆垛顺序由“ABCABABCABCABCCABC”变为变为“ABCACBACBABCACBACB

31、”，从而形成了一片孪晶区。，从而形成了一片孪晶区。孪晶的位错极轴机制如P182图5.20所示(了解其形成过程）3.3.扭扭 折折 扭折（扭折（linklink）：）：当受力的晶体处于当受力的晶体处于不能进行滑移或孪生的某种取向时不能进行滑移或孪生的某种取向时，它可能通过不均匀的局部塑性变，它可能通过不均匀的局部塑性变形来适应所作用的外力。形来适应所作用的外力。为了使晶为了使晶体的形状与外力相适应，当外力超体的形状与外力相适应，当外力超过某一临界值时，晶体将会发生局过某一临界值时，晶体将会发生局部弯曲的变形方式部弯曲的变形方式 以密排六方结构的镉单晶为例，若以密排六方结构的镉单晶为例，若其滑移面

32、其滑移面(0001)(0001)平行于棒的轴线，平行于棒的轴线，当沿轴向压缩时，由于滑移面上的当沿轴向压缩时，由于滑移面上的分切应力为分切应力为0 0，所以晶体不能进行，所以晶体不能进行滑移。此时如果也不能进行孪生的滑移。此时如果也不能进行孪生的话，继续加大压力，晶体就会局部话，继续加大压力，晶体就会局部发生弯曲，这就是扭折现象。发生弯曲，这就是扭折现象。扭折与孪生不同的是它使扭折区晶体的取向发生了不对称性的变化。扭折区上下界面扭折与孪生不同的是它使扭折区晶体的取向发生了不对称性的变化。扭折区上下界面是由符号相反的两列刃型位错所构成，而每一弯曲区是由同号位错堆积而成，取向是是由符号相反的两列刃

33、型位错所构成，而每一弯曲区是由同号位错堆积而成，取向是逐渐弯曲过渡的。逐渐弯曲过渡的。扭折带有时也伴随着孪生而发生，在晶体作孪生变形时扭折带有时也伴随着孪生而发生，在晶体作孪生变形时，由于孪晶区域的切变位移，在有约束的情况下，由于孪晶区域的切变位移，在有约束的情况下(例如拉例如拉伸夹头的限制作用伸夹头的限制作用)，则在靠近孪晶区域的应变更大，则在靠近孪晶区域的应变更大(图图a a虚线所示虚线所示)，为了消除这种影响来适应其约束条件，在这，为了消除这种影响来适应其约束条件，在这些区域往往形成扭折带以实现过渡，如图些区域往往形成扭折带以实现过渡，如图b b所示。所示。5.2.2 5.2.2 多晶体

34、的塑性变形多晶体的塑性变形 实际使用的金属材料中，绝大多数都是多晶材实际使用的金属材料中，绝大多数都是多晶材料。虽然多晶体塑性变形的基本方式与单晶体相料。虽然多晶体塑性变形的基本方式与单晶体相同。但实验发现，通常多晶的塑性变形抗力都较同。但实验发现，通常多晶的塑性变形抗力都较单晶高，尤其对密排六方的金属更显著。这主要单晶高，尤其对密排六方的金属更显著。这主要是由于多晶体一般是由许多不同位向的晶粒所构是由于多晶体一般是由许多不同位向的晶粒所构成的，每个晶粒在变形时要受到晶界和相邻晶粒成的，每个晶粒在变形时要受到晶界和相邻晶粒的约束，不是处于自由变形状态，所以在变形过的约束，不是处于自由变形状态，

35、所以在变形过程中，既要克服晶界的阻碍，又要与周围晶粒发程中，既要克服晶界的阻碍，又要与周围晶粒发生相适应的变形，以保持晶粒间的结合及体积上生相适应的变形，以保持晶粒间的结合及体积上的连续性。的连续性。1.1.晶粒取向的影响晶粒取向的影响 在多晶体中，由于相邻各个晶粒的位向一般都在多晶体中，由于相邻各个晶粒的位向一般都不同，因而在一定外力作用下，作用在各晶粒不同，因而在一定外力作用下，作用在各晶粒滑移系上的临界分切应力值也各不相同，处于滑移系上的临界分切应力值也各不相同，处于有利取向的晶粒塑性变形早，反之则晚。前者有利取向的晶粒塑性变形早，反之则晚。前者开始发生塑性变形时，必然受到周围未发生塑开

36、始发生塑性变形时，必然受到周围未发生塑性变形晶粒的约束，导致变形阻力增大。性变形晶粒的约束，导致变形阻力增大。同时为保持晶粒间的连续性，要求各个晶粒的同时为保持晶粒间的连续性，要求各个晶粒的变形与周围晶粒相互协调，这样在多晶体中，变形与周围晶粒相互协调，这样在多晶体中，就要求每个晶粒至少要有就要求每个晶粒至少要有5 5个独立的滑移系，个独立的滑移系，这是因为形变过程可用六个应变分量（正应变这是因为形变过程可用六个应变分量（正应变和切应变各三个）来表示，因为塑性变形体积和切应变各三个）来表示，因为塑性变形体积不变（即三个正应变之和为零），因此有五个不变（即三个正应变之和为零），因此有五个独立的应

37、变分量。而每个独立应变分量需要一独立的应变分量。而每个独立应变分量需要一个独立的滑移系来产生，这说明只有相邻晶粒个独立的滑移系来产生，这说明只有相邻晶粒的五个独立滑移系同时启动，才能保证多晶体的五个独立滑移系同时启动，才能保证多晶体的塑性变形，这是多晶相邻晶粒相互协调性的的塑性变形，这是多晶相邻晶粒相互协调性的基础。基础。不同结构的晶体由于其滑移系数目不同，如面心立方和体心立方晶体具有较多的滑移不同结构的晶体由于其滑移系数目不同，如面心立方和体心立方晶体具有较多的滑移系，而密排六方晶体的滑移系较少，表现出的多晶体塑性变形能力差别很大。系，而密排六方晶体的滑移系较少，表现出的多晶体塑性变形能力差

38、别很大。多晶体中晶粒取向多晶体中晶粒取向2.2.晶界的影响晶界的影响 晶界对晶粒变形具有阻碍作用。拉伸试样变形后在晶界对晶粒变形具有阻碍作用。拉伸试样变形后在晶界处呈竹节状，晶界处呈竹节状，也就是说在晶界处的晶体部分变形也就是说在晶界处的晶体部分变形较小，而晶内变形量则大得多，整个晶粒的变形不均较小，而晶内变形量则大得多，整个晶粒的变形不均匀。这是由于导致晶体产生变形的位错滑移在晶界处匀。这是由于导致晶体产生变形的位错滑移在晶界处受阻。受阻。位错被阻塞在晶界的情况位错被阻塞在晶界的情况 每个晶粒中的滑移带均终止于晶界附近，每个晶粒中的滑移带均终止于晶界附近，晶界附近位错塞积，塞积数目晶界附近位

39、错塞积，塞积数目n n为：为：n=k0l/Gbn=k0l/Gb 位错塞积，密度增高，材料强度提高。因位错塞积，密度增高，材料强度提高。因此，晶粒越细，晶界越多，材料强度越高（称此，晶粒越细，晶界越多，材料强度越高（称为细晶强化，为细晶强化，grain size strenthinggrain size strenthing），其），其ss与与d d关系如下：关系如下：s=s=0 0kdkd-1/2-1/2 Hall HallPetch Petch 上式具有广泛的适用性（上式具有广泛的适用性（ss亚晶亚晶d d、s sSoSo（片）（片）。细小而均匀的晶粒使材料）。细小而均匀的晶粒使材料具有较高

40、的强度和硬度，同时具有良好的塑性具有较高的强度和硬度，同时具有良好的塑性和韧性，即具有良好的综合力学性能。和韧性，即具有良好的综合力学性能。低碳钢的低碳钢的ss与晶粒直径的关系与晶粒直径的关系CuCu和和AlAl的的ss与亚晶尺寸的关系与亚晶尺寸的关系锌的单晶和多晶的拉伸曲线锌的单晶和多晶的拉伸曲线 同一材料同一材料多晶体多晶体的的强度高强度高，但，但塑性较低塑性较低。单晶塑。单晶塑性高。性高。原因：多晶中各个晶粒的取向不同。在外力作用原因：多晶中各个晶粒的取向不同。在外力作用下，某些晶粒的滑移面处于有利的位向，受到大于下，某些晶粒的滑移面处于有利的位向，受到大于c c的切应力，位错开始滑移。

41、当相邻晶粒处于不的切应力，位错开始滑移。当相邻晶粒处于不利位向，不能开动滑移系时，则变形晶粒中的利位向，不能开动滑移系时，则变形晶粒中的位错位错不能越过晶粒晶界不能越过晶粒晶界，而是塞积在晶界附近。所以这，而是塞积在晶界附近。所以这个晶粒的变形便受到约束，整个多晶的变形困难得个晶粒的变形便受到约束，整个多晶的变形困难得多。多。结果：只有结果：只有加大外力加大外力，才能使那些滑移面位向，才能使那些滑移面位向不利的晶粒逐渐加入滑移，结果多晶试样强度上升不利的晶粒逐渐加入滑移，结果多晶试样强度上升，塑性下降。，塑性下降。5.2.3 5.2.3 合金的塑性变形合金的塑性变形 我们实际使用的材料绝大多数

42、都是合金，根据合我们实际使用的材料绝大多数都是合金，根据合金元素存在的情况，合金的种类一般有固溶体、金元素存在的情况，合金的种类一般有固溶体、金属间化合物以及多相混合型等，不同种类合金金属间化合物以及多相混合型等，不同种类合金的塑性变形存在着一些不同之处。的塑性变形存在着一些不同之处。合金分类：单相固溶体合金合金分类：单相固溶体合金 多相合金多相合金 合金的塑性变形：单相固溶体合金塑性变形合金的塑性变形：单相固溶体合金塑性变形 多相合金塑性变形多相合金塑性变形一一.单相固溶体合金塑性变形单相固溶体合金塑性变形 溶质原子的作用主要表现在固溶强化溶质原子的作用主要表现在固溶强化(Solid(Sol

43、idsolution solution Strenthening)Strenthening)作用，提高塑性变形抗力。作用，提高塑性变形抗力。1.1.固溶强化固溶强化 固溶强化：固溶体合金的固溶强化：固溶体合金的曲线：由于溶质原子加曲线：由于溶质原子加入使入使s s 和整个和整个曲线的水平提高，同时提高了加工曲线的水平提高，同时提高了加工硬化率硬化率n n。影响固溶强化的因素：影响固溶强化的因素：溶质原子类型及浓度。溶质原子类型及浓度。溶质原子与基体金属的原子尺寸差。溶质原子与基体金属的原子尺寸差。相差大时强化作用大。相差大时强化作用大。间隙型溶质原子比置换型溶原子固溶间隙型溶质原子比置换型溶原

44、子固溶强化效果好。强化效果好。溶质原子与基体金属价电子数差。价溶质原子与基体金属价电子数差。价电子数差越大，强化作用大。电子数差越大，强化作用大。固溶强化的实质是溶质原子与位错的弹性固溶强化的实质是溶质原子与位错的弹性交互作用、化学交互作用和静电交互作用。交互作用、化学交互作用和静电交互作用。固溶强化是由于多方面的作用引起的，包括：固溶强化是由于多方面的作用引起的，包括：溶质原子与位错发生弹性交互作用，固溶体中溶质原子与位错发生弹性交互作用，固溶体中的溶质原子趋向于在位错周围的聚集分布，称为溶质的溶质原子趋向于在位错周围的聚集分布，称为溶质原子气团，也就是柯垂耳气团，它将对位错的运动起原子气团

45、，也就是柯垂耳气团，它将对位错的运动起到钉扎作用，从而阻碍位错运动；到钉扎作用，从而阻碍位错运动；静电交互作用，一般认为，位错周围畸变区的静电交互作用，一般认为，位错周围畸变区的存在将对固溶体中的电子云分布产生影响。由于该畸存在将对固溶体中的电子云分布产生影响。由于该畸变区应力状态不同。溶质原子的额外自由电子从点阵变区应力状态不同。溶质原子的额外自由电子从点阵压缩区移向拉伸区，并使压缩区呈正电而拉伸区呈压缩区移向拉伸区，并使压缩区呈正电而拉伸区呈负电，即形成了局部静电偶极。其结果导致电离程度负电，即形成了局部静电偶极。其结果导致电离程度不同的溶质离子与位错区发生短程的静电交互作用，不同的溶质离

46、子与位错区发生短程的静电交互作用，溶质离子或富集于拉伸区或富集在压缩区均产生固溶溶质离子或富集于拉伸区或富集在压缩区均产生固溶强化。强化。化学交互作用（化学交互作用（SuzukiSuzuki），这与晶体中的扩展位错），这与晶体中的扩展位错有关，由于层错能与化学成分相关，因此晶体中层错有关，由于层错能与化学成分相关，因此晶体中层错区的成分与其它地方存在一定差别，这种成分的偏聚区的成分与其它地方存在一定差别，这种成分的偏聚也会导致位错运动受阻，而且层错能下降会导致层错也会导致位错运动受阻，而且层错能下降会导致层错区增宽，这也会产生强化作用。区增宽，这也会产生强化作用。2.2.屈服现象与应变时效屈服

47、现象与应变时效 图示是低碳钢拉伸应力应变曲线，与我们前述的图示是低碳钢拉伸应力应变曲线，与我们前述的不同，在这根曲线上出现了一个平台，这就是屈不同，在这根曲线上出现了一个平台，这就是屈服点。当试样开始屈服时（上屈服点），应力发服点。当试样开始屈服时（上屈服点），应力发生突然下降，然后在较低水平上作小幅波动（下生突然下降，然后在较低水平上作小幅波动（下屈服点），当产生一定变形后，应力又随应变的屈服点），当产生一定变形后，应力又随应变的增加而增加，出现通常的规律。增加而增加，出现通常的规律。在屈服过程中，试样中各处的应变是不均在屈服过程中，试样中各处的应变是不均匀的，当应力达到上屈服点时，首先在试

48、样的匀的，当应力达到上屈服点时，首先在试样的应力集中处开始塑性变形，这时能在试样表面应力集中处开始塑性变形，这时能在试样表面观察到与拉伸轴成观察到与拉伸轴成45的应变痕迹，称为吕德的应变痕迹，称为吕德斯（斯（Lders）带，同时应力下降到下屈服点，）带，同时应力下降到下屈服点，然后吕德斯带开始扩展，当吕德斯带扩展到整然后吕德斯带开始扩展，当吕德斯带扩展到整个试样截面后，这个平台延伸阶段就结束了。个试样截面后，这个平台延伸阶段就结束了。拉伸曲线上的波动表示形成新吕德斯带的过程拉伸曲线上的波动表示形成新吕德斯带的过程。屈服现象最初是在低碳钢中发现的，进一步研究发屈服现象最初是在低碳钢中发现的，进一

49、步研究发现，在其它一些晶体，如钼、铌、钛等一些金属以及现，在其它一些晶体，如钼、铌、钛等一些金属以及铜晶须和硅、锗、铜晶须和硅、锗、LiFLiF晶体中都发现了屈服现象。晶体中都发现了屈服现象。柯氏气团理论：柯氏气团理论：一般认为，在固溶体中，溶质或杂质原子在晶体一般认为，在固溶体中，溶质或杂质原子在晶体中造成点阵畸变，溶质原子的应力场和位错应力场会中造成点阵畸变，溶质原子的应力场和位错应力场会发生交互作用，作用的结果是溶质原子将聚集在位错发生交互作用，作用的结果是溶质原子将聚集在位错线附近，形成溶质原子气团，即所谓的柯垂尔（线附近，形成溶质原子气团，即所谓的柯垂尔（CottrCottrelle

50、ll）气团。由于这种交互作用，体系的能量处于较低）气团。由于这种交互作用，体系的能量处于较低状态，只有在较大的应力作用下，位错才能脱离溶质状态，只有在较大的应力作用下，位错才能脱离溶质原子的钉扎，表现为应力应变曲线上的上屈服点；原子的钉扎，表现为应力应变曲线上的上屈服点；当位错挣脱气团的束缚，继续滑移时，就不需要开始当位错挣脱气团的束缚，继续滑移时，就不需要开始时那么大的应力，表现为应力应变曲线上的下屈服时那么大的应力，表现为应力应变曲线上的下屈服点。点。但是近些年来的研究发现，一些无位错晶体、离但是近些年来的研究发现，一些无位错晶体、离子晶体或者一些共价晶体，如铜晶须、子晶体或者一些共价晶体