静电场及高斯定理课件.ppt

1、本章主要内容研究真空中静电场的基本特性：第1节 静电场基本定律：库仑定律、电场强度、叠加定律 第2节 静电场基本定理：高斯定理及应用第3节 电场力做功、电势、电势能第4节 静电场中的电解质 第5章 静电场一、电荷的量子化 电荷守恒定律(1)电荷摩擦起电：用木块摩擦过的琥珀能吸引碎草等轻小物体的现象。许多物体经过毛皮或丝绸等摩擦后，都能够吸引轻小的物体。人们就说它们带了电，或者说它们有了电荷。电荷的定义：带正负电的基本粒子。单位：库仑(C)1、电荷的量子化 (-)(电子电子中子中子质子质子原子核原子核原子原子当物质处于电中性时，质子数电子数当物质的电子过多或过少时，物质就带有电荷 电子过多时物体

2、带负电 电子过少时物体带正电正电子，又称阳电子、反电子、正子，基本粒子的一种，带正电荷，质量和电子相等，是电子的反粒子。最早是由狄拉克从理论上预言的。1932年8月2日，美国加州理工学院的安德森等人向全世界庄严宣告，他们发现了正电子。正电子的发现是利用云雾室来观测的。正电子的发现开辟了反物质领域的研究。(2)电荷量子化1913年，密立根用液滴法从实验中测出所有电子都具有相同的电荷，而且带电体的电荷是电子电荷的整数倍。电子电量 e 带电体电量 q=ne,n=1,2,3,.密立根测定电子电荷的实验1909年密立根测量电子电荷；1923年获得诺贝尔物理奖。方法：观察均匀电场中带电油滴的运动。不加电场

3、时：油滴在重力和阻力的作用下，最后得到收尾速度。0 61 rvmg rmgv 61由此式可从实验中测量油滴的质量。加电场时油滴在重力、阻力和电场力的作用下，最后也得到收尾速度。0 62 qErvmg rqEmgv62 因而可得油滴的电荷为 Evvrq216 密立根油滴实验的结果油滴的电荷总是等于同一基元电荷的整数倍 q=ne,n=1,2,.,电子电荷的值为e=1.60310-19C，称为基元电荷；即电荷是量子化的。电荷的这种只能取离散的、不连续的量值的性质，叫作电荷的量子化。电子的电荷e称为基元电荷，或电荷的量子。1986年国际推荐值Ce1910)49(33 177 602.1 近似值Ce19

4、10602.1 说明：电荷守恒定律适用于一切宏观和微观过程(例如核反应和基本粒子过程)，是物理学中普遍的基本定律之一。内容：在孤立系统中，不管系统中的电荷如何迁移，系统的电荷的代数和保持不变。2、电荷守恒定律氘和氚的核聚变铀235的核裂变二、库仑定律库仑 (Charlse-Augustin de Coulomb 1736 1806)法国物理学家1773年提出的计算物体上应力和应变分布情况的方法，是结构工程的理论基础。1779年对摩擦力进行分析，提出有关润滑剂的科学理论。17851789年，用扭秤测量静电力和磁力，导出著名的库仑定律。2112rrr122122112erqqkF 1、库仑定律内容

5、在真空中，两个静止的点电荷之间的相互作用力，其大小与点电荷电量的乘积成正比，与两点电荷之间距离的平方成反比，作用力在两点电荷之间的连线上，同号电荷互相排斥，异号电荷互相吸引。12r1r2rO21F12F1q2q12e表示单位矢量041 k212120mNC1085.8 122122101241erqqF 真空介电常数1221FF 库仑力满足牛顿第三定律12r1r2rO21F12F1q2q实验表明，库仑力满足矢量叠加原理。库仑力的叠加原理：niniiiiierqqFF110200000411q4q3q2qoq1Or2Or4Or3Or例：在氢原子中，电子与质子之间的距离约为5.310-11m，求它

6、们之间的库仑力与万有引力，并比较它们的大小。解：氢原子核与电子可看作点电荷，库仑力为：NreFe82112199220102.8)103.5()106.1(10941 万有引力为：NrmMGFg472112731112106.3)103.5(1067.1101.91067.6 例：在氢原子中，电子与质子之间的距离约为5.310-11m，求它们之间的库仑力与万有引力，并比较它们的大小。39478103.2106.3102.8 geFF结论：库仑力比万有引力大得多。所以在原子中，作用在电子上的力，主要是电场力，万有引力完全可以忽略不计。三、电场强度(1)电场的概念电荷之间的相互作用是通过电场传递的

7、，或者说电荷周围存在有电场。在该电场的任何带电体，都受到电场的作用力，这就是所谓的近距作用。电荷 电场 电荷1、静电场(2)电场的物质性给电场中的带电体施以力的作用。当带电体在电场中移动时，电场力作功；表明电场具有能量。变化的电场以光速在空间传播，表明电场具有动量。静止电荷产生的场叫做静电场。(3)静电场2、电场强度（1）试验电荷：线度足够小，小到可以看成点电荷；电量足够小，小到把它放入电场中后，原来的电场几乎没有什么变化。（2）实验在静止的电荷Q周围的静电场中，放入试验电荷q0，讨论试验电荷q0 的受力情况。rrQqF2004F与r 有关，而且还与试验电荷q0 有关。（3）电场强度试验电荷将

8、受到源电荷的作用力与试验电荷电量的比值F/q0 则与试验电荷无关，可以反映电场本身的性质，用这个物理量作为描写电场的场量，称为电场强度（简称场强）。0qFE rrQ2040qFE 电场中某点的电场强度在数值上等于位于该点的单位正试验电荷所受的电场力。电场强度的方向与电场力的方向一致（当q0为正值时）。单位：N.C-1或V.m-1电场强度是电场的属性，与试验电荷的存在与否无关，并不因无试验电荷而不存在，只是由试验电荷反映。rrQ2043、电场力电荷q在电场E中的电场力EqF当q0时，电场力方向与电场强度方向相同；当q0，电场强度E与er同向Q0，电场强度E与er反向。+-4、点电荷电场强度说明：

9、(1)点电荷电场是非均匀电场；(2)点电荷电场具有球对称性。+-点电荷场强公式rerQqFE2004（1）电荷离散分布在点电荷系Q1,Q2,Qn 的电场中，在P点放一试验电荷q0，根据库仑力的叠加原理，可知试验电荷受到的作用力为iiiierqQFF 2004 P点的电场强度iiiierQqFE 2004 iEEiQPir5、电场强度叠加原理 iEE点电荷系电场中某点的场强等于各个点电荷单独存在时在该点的场强的矢量和。这就是电场强度的叠加原理。（2）电荷连续分布电荷呈线状分布dqrerdlEdE204dq=dl线密度lQ电荷面分布，dq=dSdSreESr 204 面密度SQ电荷体分布，dq=d

10、VdVreEVr204 dVdQ 体密度电荷体分布，dq=dVdVreEVr204 电荷面分布，dq=dSdSreESr 204 电荷线分布，dq=dldlreEr204体密度dldQ 面密度dSdQ 线密度dVdQ（3）电场强度的计算方法离散型riierQEE 204连续型 rerdqEdE204计算的步骤大致如下：取电荷元dq，写出dq在待求点的场强的表达式；选取适当的坐标系，将场强的表达式分解为标量表示式；进行积分计算；写出总的电场强度的矢量表达式，或求出电场强度的大小和方向；在计算过程中，要根据对称性来简化计算过程。rerdqEdE204电偶极子：等量异号电荷+q、-q，相距为r0，它

11、相对于求场点很小，称该带电体系为电偶极子。0rqp qqr0电偶极矩：电偶极子的轴：从-q 指向+q 的矢量r0称为电偶极子的轴（4）电场强度的计算例1、电偶极子的电场强度求：电偶极子轴线延长线上任意一点A处的电场强度Eqq EAOxr020014/2qExr20014/2qExr 2200014/2/2qqEEExrxr02220024/4xrqExr习题P77 5-10例2、均匀带电圆环轴线上一点的场强。设正电荷q均匀地分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线任一点p 的电场强度。XREdr LdqP解：由对称性可知，p点场强只有X分量例2、均匀带电圆环轴线上一点x处的场强。设正电荷q均匀地

12、分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线任一点p 的电场强度。2322020)(44cosxRqxrqE 204xqE 讨论：当求场点远大于环的半径时，方向在X轴上，正负由q的正负决定。说明远离环心的场强相当于点电荷的场。XREdr LdqPx习题P76 5-6（1）例3、均匀带电圆盘轴线上一点x处的场强。设圆盘带电量为q，半径为R。解：带电圆盘可看成许多同心的圆环组成，取一半径为r，宽度为dr 的细圆环带电量drrdq 2)(1221220 xRx RxxrrdrxpE023220)(2)(322204()dq xdErxdERxprodrdqx面密度2RqSQ习题P76 5-6（2）)(12

13、21220 xRx RxxrrdrxpE023220)(2)(22022200444RExRqxx在远离带电圆面处，相当于点电荷的场强。相当于无限大带电平面附近的电场，可看成是均匀场，场强垂直于板面，正负由电荷的符号决定。02 E讨论：1.当xRdERxprodrdqx习题P76 5-9附：(1+x)m的泰勒级数展开为：nmxnnmmmmxmmmxmmmxx!)1).(2)(1(.!3)2)(1(!2)1(1)1(32小 结 电荷的量子化 电荷守恒定律 库仑定律 静电场的概念 电场强度 电场强度叠加原理 电场强度的计算第2节 静电场的高斯定理1、电场强度通量 2、高斯定理3、高斯定律应用举例一

14、、电场强度通量(1)定义电场线上每一点的场强的方向与该点切线方向相同，而且电场线箭头的指向表示场强的方向。EqEq 1、电场线(2)几种典型的电场线分布-Q+2Q+Q+Q(3)电场线密度定义：经过电场中任一点，作一面积元dS，并使它与该点的场强垂直，若通过dS面的电场线条数为d，则电场线密度为d/dS。SEdd对于匀强电场，电场线密度处处相等，而且方向处处一致。(1)定义通过电场中某一面的电场线的条数叫做通过这一面元的电场强度通量。SdEde 2、电场强度通量(2)匀强电场的电通量ESe 平面S的法向向量与E有夹角时引入面积矢量neSS dSdSne 平面S的法向向量与E平行时cosESSeE

15、SEne (3)非均匀电场的电通量微元dSSdEde SeSdE对封闭曲面 SeSdESndSE高斯（Carl Friedrich Gauss 17771855）德国数学家、天文学家和物理学家。高斯在数学上的建树颇丰，有“数学王子”美称。高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、天文学和大地测量学等领域的研究，主要成就：(1)物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩擦电的研究、利用绝对单位法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。(2)光学：利用几何学知识研究光学系统近轴光线行为和成像，建立高斯光学。(3)天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计算，地球大小和形状的理论研究等。(4)试验数据处理：结合

16、试验数据的测算，发展了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法，引入高斯误差曲线。3、高斯定律高斯定律的内容：通过任一闭合曲面的电通量，等于该曲面所包围的所有电荷的代数和除以0，与封闭曲面外的电荷无关。iiSeqSdE01 qdSErS包围点电荷q的任意封闭曲面SqSS电场线对于任意一个闭合曲面S，只要电荷被包围在S面内，由于电场线是连续的，在没有电荷的地方不中断，因而穿过闭合曲面S与S的电场线数目是一样的。由于电场线的连续性可知，穿入与穿出任一闭合曲面的电通量应该相等。所以当闭合曲面无电荷时，电通量为零。通过不包围点电荷的任意闭合曲面的电通量为零S q多个点电荷的电通量等于它们单独存在时的电

17、通量的代数和iq2q1q 0 dqSdE连续分布00iiqqE dS离散分布高斯定理的一个重要应用，是用来计算带电体周围电场的电场强度。实际上，只有在场强分布具有一定的对称性时，才能比较方便应用高斯定理求出场强。求解的关键是选取适当的高斯面。常见的具有对称性分布的源电荷有：4、高斯定律应用举例球对称分布：包括均匀带电的球面，球体和多层同心球壳等无限大平面电荷：包括无限大的均匀带电平面，平板等。轴对称分布：包括无限长均匀带电的直线，圆柱面，圆柱壳等；步骤：1.进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，分析场强分布的对称性，判断能否用高斯定理来求电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、轴对称性、面对称

18、性等）；2.根据场强分布的特点，作适当的高斯面，要求：待求场强的场点应在此高斯面上。穿过该高斯面的电通量容易计算：一般地，高斯面各面元的法线矢量n与E平行或垂直，n与E平行时，E的大小要求处处相等，使得E能提到积分号外面；3.计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和，最后由高斯定理求出场强。例5-2、均匀带电球壳的场强。P66 设有一半径为R、均匀带电为Q的薄球壳。求球壳内部和外部任意点的电场强度。解：以球心到场点的距离为半径作一球面，则通过此球面的电通量为ErdSESdESSe2 4 根据高斯定理，通过球面的电通量为球面内包围的电荷0/qe 当场点在球壳外时(rR)Qq 204rQE当场点在

19、球壳内时(rR)Qq 204rQE例、均匀带电球体的场强。设有一半径为R、均匀带电为Q的球体。求球体内部和外部任意点的电场强度。EQRrEQRr当场点在球体外时Qq 204rQE当场点在球体内时rR33333434RQrrRQq 304RQrE例3、无限长均匀带电直线的场强 P76 5-8设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为，求距离直线为 r 的P处的电场强度。OrP例3、无限长均匀带电直线的场强设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为，求距离直线为 r 处的电场强度。解：以带电直导线为轴，作一个通过P点，高为h的圆筒形封闭面为高斯面 S，通过S面的电通量为圆柱侧面和上、下底面三部分的通量。E

20、hS Orp 下下上上侧侧面面SdESdESdESdESe其中上、下底面的电场强度方向与面平行，电通量为零。所以式中后两项为零。侧侧面面侧侧面面rhEdSESdEe 2例3、无限长均匀带电直线的场强设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为，求距离直线为 r 处的电场强度。EhS Orp 侧侧面面侧侧面面rhEdSESdEe 2 hqi 此闭合面包含的电荷总量hrhEe 012 rE02 其方向沿直导线的垂线方向。正负由电荷的符号决定。思考 P76 5-7设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为，求距离平板为r处的P点的电场强度。ES例4、无限大均匀带电平面的场强。P66 例5-

21、3P解：由于无限大平面的电荷分布对于场点是对称的，所以 P点的电场方向垂直于该无限大平面，（即侧面为0）例4、无限大均匀带电平面的场强。设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为，求距离平板为r处的电场强度。oP ESESSdESdESdESe2 右右左左高斯面所包围的电量为Sq 0/2 SES 由高斯定理可知例4、无限长均匀带电平面的场强。设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为，求距离平板为r处的电场强度。oP ES电场强度的方向垂直于带电平面。由此可知，电场强度为0/2 SES 02 E电场强度方向离开平面0 电场强度方向指向平面0例、求两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场设面电荷密度分别为1=+和2=-解：该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高斯定律。然而每一个带电平面的场强先可用高斯定律求出，然后再用叠加原理求两个带电平面产生的总场强。BAC由图可知，在A 区和B区场强均为零。C区场强的方向从带正电的平板指向带负电的平板。场强大小为一个带电平板产生的场强的两倍。ABC0022 EEEC小 结 电场强度通量 高斯定理 电场线 电场强度通量 高斯定律 高斯定律应用举例