光纤通信技术-Chapter课件1.ppt

1、光光 纤纤 通通 信信 技技 术术教材：光纤通信原理与仿真教材：光纤通信原理与仿真郭建强郭建强西南交通大学出版社西南交通大学出版社 参考：光纤通信系统参考：光纤通信系统主编：顾婉仪主编：顾婉仪人民邮电出版社人民邮电出版社第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论1 1光纤的基本理论：光纤的基本理论：射线光学：射线光学：几何光学的线理论。几何光学的线理论。条件：条件：目的：全反射，数值孔径目的：全反射，数值孔径NANA。波动光学波动光学：Maxwell EquationMaxwell Equation。条件：条件：目的：截止波长，导播模式，辐射模式，模式场模型，传播速度。目的：

2、截止波长，导播模式，辐射模式，模式场模型，传播速度。传输中的问题：传输中的问题：线性光学线性光学：条件：光纤中的功率密度：条件：光纤中的功率密度非常小非常小 目的：损耗，色散；目的：损耗，色散；非线性光学非线性光学：条件：光纤中的功率密度：条件：光纤中的功率密度非常大非常大，传播长度，传播长度很长很长；目的：目的：受激散射受激散射：喇曼散射：喇曼散射 ；布里渊散射布里渊散射 ；折射率扰动折射率扰动：自相位调制；交叉相位调制；四波混频；：自相位调制；交叉相位调制；四波混频；脉冲压缩与光孤子脉冲压缩与光孤子第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论2 2aa1.1 光纤的射线光学

3、分析光纤的射线光学分析1.1.1 光纤的结构和分类光纤的结构和分类按光纤的传导模式数量分类：按光纤的传导模式数量分类：单模光纤单模光纤：唯一的传播模式：基模。要求，对于：唯一的传播模式：基模。要求，对于1310nm1560nm，对应的，对应的纤芯纤芯10um。无模式色散，长距离，大容量传输。无模式色散，长距离，大容量传输。多模光纤：多模光纤：多个传导模式，纤芯多个传导模式，纤芯50um，中短距离，中小容量传输。，中短距离，中小容量传输。1.1.2 多模阶跃折射率光纤的射线光学理论分析多模阶跃折射率光纤的射线光学理论分析相对折射率：相对折射率：全反射临界角：全反射临界角：；光纤端面最大入射角：；

4、光纤端面最大入射角：光纤的数值孔径光纤的数值孔径NANA：第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论3 3 1222121212121211111121222nnnnnnnnnnnnnnnnnn 12arcsinnnc222101max90sinsinnnnc2sin12221maxmaxnnnNA1.2 阶跃折射率光纤的波动光学理论阶跃折射率光纤的波动光学理论1.2.1 波动方程波动方程光纤的特点：光纤的特点：无传导电流；无自由电荷；线性及各向同性介质。无传导电流；无自由电荷；线性及各向同性介质。矢量亥姆霍兹方程：矢量亥姆霍兹方程：标量亥姆霍兹方程：标量亥姆霍兹方程：第第

5、1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论4 4磁场无源电场的源安培环路定律电磁感应定律0BDJtDHtBE 123cosDEEEEEEEEEEEBHE or HE r or H rt 22222200()()0()()0E rk n E rH rk n H r22200020k nk1.2.2 波动方程的解和光纤中的模式波动方程的解和光纤中的模式1标量解标量解条件条件折射率约束：当光纤的包层与纤芯的折射率相差很小，折射率约束：当光纤的包层与纤芯的折射率相差很小，弱导波光纤弱导波光纤；若光；若光纤的包层和纤芯非常对称，偏振态得到约束，纤的包层和纤芯非常对称，偏振态得到约束，对称分布

6、对称分布。电场磁场电场磁场线偏振：线偏振：独立的，带入亥姆霍兹矢量方程中，分独立的，带入亥姆霍兹矢量方程中，分离出标量方程离出标量方程电场与磁场的关系：电场与磁场的关系：解的形式解的形式第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论5 5ttzzHEHEHE远小于:zxzyHHHEEE0:yyxxEEdlVZHHdlI 波波阻阻抗抗yzEEE2220(,)(,)0yyEx y zk n Ex y z2220(,)(,)0zzE x y zk n E x y z1.2.2 波动方程的解和光纤中的模式波动方程的解和光纤中的模式圆柱坐标：圆柱坐标：解的形式的特点是分离变量解的形式的特点

7、是分离变量第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论6 6 cosexpsinyEA R rZ zmZ zj zm222220222211(,)0yyyyyEEEEk n E rzrrrrZ求解过程：求解过程：根据解的特点：根据解的特点：纤芯中，电场为振荡波：纤芯中，电场为振荡波：设设 包层中，电场为衰减波：包层中，电场为衰减波：设设结论：结论：第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论7 7 22222220022222222220112222222202221100,0,yyyyyyyEEEEk n Erk n Er rrrzEd R rdR rrrk

8、nrmR rrandrdrd R rdR rrrk nrmR rrandrdr代入的形式，得到：2220101xk nrk n2220202xk nrk n020 1k nk n方程的结构方程的结构标准贝塞尔方程：标准贝塞尔方程：虚数变量的贝塞尔方程：虚数变量的贝塞尔方程：解的结构：解的结构：第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论8 8 222222222200d R xdR xxxxmR xradxdxd R xdR xxxxmR xradxdx 2220122202mmmmR rJxJk nrraR rKxKk nrra解的图示：解的图示：第第 1 1 章章 光光 纤

9、纤 的的 基基 本本 理理 论论9 9几个重要的参量：几个重要的参量：归一化径向相位常数归一化径向相位常数U ，无量纲，无量纲归一化径向衰减常数归一化径向衰减常数W在贝塞尔函数中，在贝塞尔函数中，归一化频率归一化频率V电场的解电场的解第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论101012222011222202UWk nak narrxUxWaa112222221201 01122222VUWnnk an k ananac 12expcosexpcosmymmmmmrAJUraaEA R rZ zj zmrA KWraarJUaraJUAj zmrKWaraKW根据电场和磁场

10、的正交性（右手定则）和阻抗约束关系根据电场和磁场的正交性（右手定则）和阻抗约束关系：根据根据 ，可求解出，可求解出 忽略忽略同理，可求解同理，可求解第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论1111 111010222200expcosexpcosexpcosmymxymmrJUEnanraj zm RxJUZZZHAj zmrEnKWj zm RxnaZZraKWZBDEHtt zzEH111101122sin1sin12sin1sin1mmmmxzmmmmrrJUJUUUaammranJUnJUdHjjAEdyk arrKWKWWWaammranKWnKWzjexpzH1

11、）特征方程特征方程根据边界条件：根据边界条件：2）标量模及其特性标量模及其特性a.线偏振线偏振LPmn模式的命名方式模式的命名方式在特殊情况下，若光纤的尺寸恒大于波长，相当于一个无限大的横向空间，在特殊情况下，若光纤的尺寸恒大于波长，相当于一个无限大的横向空间，特征方程为：特征方程为：为为m阶贝塞尔函数的第阶贝塞尔函数的第n个根。所以个根。所以描述了在光纤端面被切成了描述了在光纤端面被切成了m个花瓣个花瓣，在径向有，在径向有n-1个园环个园环。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论1212 WKWWKUJUUJWKWWKUJUUJmmmmmmmm111112,zzraEE

12、 mnmUUJ 0特征方程，只有满足特征方特征方程，只有满足特征方程的波动才具有物理边界含程的波动才具有物理边界含义的波动，才是真实的义的波动，才是真实的b.b.线偏振线偏振LPmnLPmn模式的截止条件模式的截止条件光光不能不能按照一定的模式在光纤中按照一定的模式在光纤中传输传输，称为截止称为截止。若为。若为导波模导波模，光在纤芯，光在纤芯是振荡，在包层是是振荡，在包层是衰减衰减;若为若为截止截止，则光将穿透包层，沿着包层向外辐射，称为，则光将穿透包层，沿着包层向外辐射，称为辐射辐射波波。当。当 时，方程变成一个振荡波。所以，导波截止的标志为时，方程变成一个振荡波。所以，导波截止的标志为 可

13、以证明，特征方程，右边为零。所以，可以证明，特征方程，右边为零。所以，为为 m-1 m-1 或或m+1m+1阶贝塞尔函数的根阶贝塞尔函数的根,记为记为 例如，例如，c.c.对于对于LP01(m=0,n=1)LP01(m=0,n=1)模式，模式，传播常数与自由空间的一样，因此，传播常数与自由空间的一样，因此，LP01LP01模式对波长没有限制，即没有截止现象。模式对波长没有限制，即没有截止现象。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论131302W0cccWVU1100mcmccJUJUU0 111,03.83171,7.015591,2,3,.0,0.cccnwhen mJ

14、UJ UUn1,mn ;0ccUV12222010 110122220202202U02W0k nak nnk nak nn只有特征值只有特征值=0的波动才是有效的波动的波动才是有效的波动d.单模光纤，保证单模光纤，保证LP01模式存在，阻止或截止其它高阶模式振荡，比较模式存在，阻止或截止其它高阶模式振荡，比较LP02和和LP11模式，得到只要使归一化频率模式，得到只要使归一化频率V小于二阶模小于二阶模LP11模的归一化频率即可。模的归一化频率即可。次小值。当次小值。当 时，产生多时，产生多模传输。模传输。当确定了传输波长后，根据当确定了传输波长后，根据 来设计光纤的尺寸来设计光纤的尺寸a.e

15、.和和 相互垂直的，相互独立的线偏振光，所以它们可以线性组合为相互垂直的，相互独立的线偏振光，所以它们可以线性组合为空间任意方向的线偏振光；空间任意方向的线偏振光；f.和和 是相互正交的关于是相互正交的关于 的两个模式，所以它们是相的两个模式，所以它们是相互独立的，因此，它们可以线性组合。这样，两两相互组合为互独立的，因此，它们可以线性组合。这样，两两相互组合为4个（简并的）线个（简并的）线偏振光。当偏振光。当 时，时，LP0n 或或LP01模是两重简并。模是两重简并。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论141440483.211LPVVcyExEmcossinm0m0

16、sinm112.40483cVVLP122Vnac1.4 光纤的损耗光纤的损耗损耗系数损耗系数损耗特性曲线损耗特性曲线第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论1515 010lgiPdB kmLP 1.5 光纤的色散光纤的色散光纤色散的基本概念光纤色散的基本概念光纤的色散使信号畸变，使通信质量降低，限制了通信的距离。通信中根据传光纤的色散使信号畸变，使通信质量降低，限制了通信的距离。通信中根据传输受限制的情况，分为输受限制的情况，分为色散受限和损耗受限色散受限和损耗受限。激光光源谱线宽度，如激光光源谱线宽度，如DWDM，2.5Gb/s,Spectral Width=0.1n

17、m,12.5GHz高速调制信号使谱线增宽，高速调制信号使谱线增宽，2.5Gb/s,10Gb/s,对应频带利用率，大概对应频带利用率，大概2.5GHz,10GHz.光谱中的光谱中的啁啾啁啾，光谱仪看不出来。传输不远。，光谱仪看不出来。传输不远。色散使脉冲展宽，重叠。码间干扰。色散使脉冲展宽，重叠。码间干扰。光纤色散表示，单位长度传输的时延，与光源带宽的比值。光纤色散表示，单位长度传输的时延，与光源带宽的比值。可以转换为光纤的带宽可以转换为光纤的带宽 第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论1616 Dps km nmL KmMHzB441光纤的色散种类光纤的色散种类模式色散：

18、模式传播途经不同，产生的延时；模式色散：模式传播途经不同，产生的延时；材料色散：折射率是波长的非线性函数，传输一定长度后，产生延时；材料色散：折射率是波长的非线性函数，传输一定长度后，产生延时；波导色散：相同模式传播中，相位常数波导色散：相同模式传播中，相位常数 随波长而变化，波长的群速度不同，随波长而变化，波长的群速度不同，产生的色散。产生的色散。偏振色散，单模光纤中，工艺不对称产生的群速度差异，产生色散。偏振色散，单模光纤中，工艺不对称产生的群速度差异，产生色散。单模光纤：单模光纤：没有模式色散；没有模式色散；材料色散的材料色散的+值值和波导色散的和波导色散的-值值，相互抵消，可以在某个波

19、长实现，相互抵消，可以在某个波长实现0色散色散。外加外加色散补偿器色散补偿器或者或者色散补偿光纤色散补偿光纤，来消除光纤传输的色散影响。，来消除光纤传输的色散影响。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论17171.6 光纤中的非线性光学效应光纤中的非线性光学效应1.6.1 受激散射效应受激散射效应喇曼散射：喇曼散射：拉曼散射通常发生在具有分子振荡频率的介电材料中。其特点拉曼散射通常发生在具有分子振荡频率的介电材料中。其特点是，当用一束频率为是，当用一束频率为 的光波照射光纤时，散射光频率相对入射光频率发生一定的光波照射光纤时，散射光频率相对入射光频率发生一定移动移动，光谱

20、中除有与入射光相同的谱线外，在其两侧出现了，光谱中除有与入射光相同的谱线外，在其两侧出现了新的谱线新的谱线。频移量等于。频移量等于光纤介质分子的光纤介质分子的共振频率共振频率从经典理论的观点，拉曼散射是由于组成分子的原子或离子，按一定频率从经典理论的观点，拉曼散射是由于组成分子的原子或离子，按一定频率振动或转动，这种相对运动导致了分子感应电偶矩振动或转动，这种相对运动导致了分子感应电偶矩随时间周期性调制随时间周期性调制，而对入射光，而对入射光产生散射（产生散射（光的一种微观调制光的一种微观调制）。分子或原子的振动频率引起谱线增宽。分子或原子的振动频率引起谱线增宽。第第 1 1 章章 光光 纤纤

21、 的的 基基 本本 理理 论论1818pMMsp,psM入射的泵浦光频率；入射的泵浦光频率；出射的散射光频率；出射的散射光频率；分子共振频率分子共振频率喇曼散射量子理论的观点：喇曼散射量子理论的观点：在拉曼散射过程中，光子与微观粒子（原子、分子、电子及声子等）在拉曼散射过程中，光子与微观粒子（原子、分子、电子及声子等）发生非弹性发生非弹性碰撞碰撞，结果是入射光子散射成为一个能量和方向都与入射光子不同的散射光子，同，结果是入射光子散射成为一个能量和方向都与入射光子不同的散射光子，同时相应的引起了粒子由初始态向终止态的跃迁。这种跃迁包括两种过程：一种是初时相应的引起了粒子由初始态向终止态的跃迁。这

22、种跃迁包括两种过程：一种是初始处于较低能级始处于较低能级 上的粒子，在散射后跃迁到较高的能级上的粒子，在散射后跃迁到较高的能级 (分子内能增分子内能增加），而散射光子的频率向低频方向移加），而散射光子的频率向低频方向移 ，通常称为，通常称为斯托克斯光斯托克斯光。另一。另一种是初始处于较高能级种是初始处于较高能级 上的粒子，在散射后跃迁回到较低的能级上的粒子，在散射后跃迁回到较低的能级 （分子内（分子内能减少），而散射光子的频率向高频方向移动能减少），而散射光子的频率向高频方向移动 ,此即为此即为反斯托克斯散反斯托克斯散射射。如图所示。如图所示。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本

23、理理 论论1919psM bEaEbEaEpsM 第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论2020aEbEss 受激受激喇曼散射：喇曼散射：普通喇曼散射是一种自发散射，其散射粒子的运动是无规则普通喇曼散射是一种自发散射，其散射粒子的运动是无规则的，因此散射光是非相干的。当频率的，因此散射光是非相干的。当频率 的光波是强激光时，在一定条件下，散射光的光波是强激光时，在一定条件下，散射光将具有将具有受激性质受激性质，成为，成为受激拉曼散射受激拉曼散射。以斯托克斯散射过程而言，入射的相干光子与一个无规运动的粒子以斯托克斯散射过程而言，入射的相干光子与一个无规运动的粒子 碰撞，碰撞

24、，产生一个斯托克斯光子产生一个斯托克斯光子 及一个受激态粒子及一个受激态粒子 。此受激态粒子再与入射光子。此受激态粒子再与入射光子 碰撞，又产生一个反斯托克斯光子碰撞，又产生一个反斯托克斯光子 ，及增添了一个受激态粒子，及增添了一个受激态粒子 。新的受。新的受激态粒子激态粒子 继续与入射光子碰撞继续与入射光子碰撞 ，产生，产生新的斯托克斯光子新的斯托克斯光子。此过程不断继续下。此过程不断继续下去，形成一个产生斯托克斯散射光子和受激态粒子的雪崩过程。去，形成一个产生斯托克斯散射光子和受激态粒子的雪崩过程。在受激散射过程中，新产生的斯托克斯光子与受激态粒子同原斯托克斯光子在受激散射过程中，新产生的

25、斯托克斯光子与受激态粒子同原斯托克斯光子与受激态粒子是与受激态粒子是同相位同相位的。的。因此，因此，受激喇曼散射是在激励场和斯托克斯场的同时作用下产生的受激过程，受激喇曼散射是在激励场和斯托克斯场的同时作用下产生的受激过程，是非线性光学效应。是非线性光学效应。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论2121pbEsaEpsbEbEp受激喇曼散射的条件：受激喇曼散射的条件：受激喇曼散射的受激喇曼散射的阈值阈值受激喇曼散射的受激喇曼散射的增益阈值增益阈值第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论22221.6.1 受激散射效应受激散射效应 布里渊散射布里渊散射

26、 在一般情况下，任何光学介质内部均存在着由大量质点统计热运动所形成在一般情况下，任何光学介质内部均存在着由大量质点统计热运动所形成的自发的弹性力学的声波场，这种声波场可分解为无数多个单色简谐平面声波之和，的自发的弹性力学的声波场，这种声波场可分解为无数多个单色简谐平面声波之和，每一种单色平面声波场将引起介质密度随时间和空间的周期性变化，因此将引起对每一种单色平面声波场将引起介质密度随时间和空间的周期性变化，因此将引起对入射光波的入射光波的“衍射衍射”效应，并且效应，并且“衍射衍射”光的频率将随声波场的速度和传播方向的光的频率将随声波场的速度和传播方向的不同而产生变化，这就是不同而产生变化，这就

27、是普通布里渊散射的经典物理过程普通布里渊散射的经典物理过程。当以高单色定向高亮度的激光束入射到光纤中的介质时，介质内由当以高单色定向高亮度的激光束入射到光纤中的介质时，介质内由强激光强激光的电致伸缩作用的电致伸缩作用产生的强感应声波场对入射光的作用引起的散射。在强光入射作用产生的强感应声波场对入射光的作用引起的散射。在强光入射作用下，由子光频电致伸缩效应（在外电场作用下介质产生周期性形变或弹性振动）开下，由子光频电致伸缩效应（在外电场作用下介质产生周期性形变或弹性振动）开始变得明显，从而可使介质内某些状态的声波场得到极大增强，以致于当介质内的始变得明显，从而可使介质内某些状态的声波场得到极大增

28、强，以致于当介质内的电致伸缩声波场和相应的散射光波场的增强作用，大于它们各自的损耗作用后，将电致伸缩声波场和相应的散射光波场的增强作用，大于它们各自的损耗作用后，将出现声波场与散射光波场的相干放大或持续振荡，这就是受激布里渊散射效应的经出现声波场与散射光波场的相干放大或持续振荡，这就是受激布里渊散射效应的经典物理图象。典物理图象。从场的量子理论出发，可以对受激布里渊散射给出更简明的描述。此时可从场的量子理论出发，可以对受激布里渊散射给出更简明的描述。此时可以把这种过程看成是光子场与声子场之间的散射过程，亦即以把这种过程看成是光子场与声子场之间的散射过程，亦即入射光子、散射光子、入射光子、散射光

29、子、声子三者之间的参量作用过程，在作用过程中，应满足能量守恒与动量守恒，并且声子三者之间的参量作用过程，在作用过程中，应满足能量守恒与动量守恒，并且形成斯托克斯散射光和反斯托克斯散射光。形成斯托克斯散射光和反斯托克斯散射光。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论23231.6.1 受激散射效应受激散射效应 受激布里渊散射与受激喇曼散射的区别：受激布里渊散射与受激喇曼散射的区别：受激布里渊散射：受激布里渊散射：能量和动量的关系，方向性强，方向与入射方向能量和动量的关系，方向性强，方向与入射方向相反；相反；受激喇曼散射：受激喇曼散射：能量关系，方向同入射方向一致。能量关系，方

30、向同入射方向一致。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论24241.6 光纤中的非线性光学效应光纤中的非线性光学效应1.6.2 折射率扰动折射率扰动条件：当光纤中的功率密度很大时，介质的条件：当光纤中的功率密度很大时，介质的折射率随着功率发生变化折射率随着功率发生变化，这样使信号，这样使信号 受到一个按受到一个按信号周期变化的折射率调制作用信号周期变化的折射率调制作用。自相位调制（自相位调制（SPM SPM）：调相。自相位调制是指光在光纤内传输时光信号强度随时间：调相。自相位调制是指光在光纤内传输时光信号强度随时间的变化对自身相位的作用。它导致光脉冲频谱展宽，从而影响系统

31、的性能。的变化对自身相位的作用。它导致光脉冲频谱展宽，从而影响系统的性能。交叉相位调制（交叉相位调制（XPM XPM）：码间干扰或串扰；交叉相位调制是任一波长信号的相位受码间干扰或串扰；交叉相位调制是任一波长信号的相位受其它波长信号强度起伏的调制产生的。交叉相位调制不仅与光波自身强度有关，而其它波长信号强度起伏的调制产生的。交叉相位调制不仅与光波自身强度有关，而且与其它同时传输的光波的强度有关，所以交叉相位调制总伴有自相位调制。交叉且与其它同时传输的光波的强度有关，所以交叉相位调制总伴有自相位调制。交叉相位调制会使信号脉冲谱展宽。相位调制会使信号脉冲谱展宽。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的

32、 基基 本本 理理 论论2525effinnonlinearlinearAPnnn1.6 光纤中的非线性光学效应光纤中的非线性光学效应1.6.2 折射率扰动折射率扰动四波混频：四波混频：四波混频是指由两个或三个不同波长的光波混合后产生新的光波的现象。四波混频是指由两个或三个不同波长的光波混合后产生新的光波的现象。其产生原因是某一波长的入射光会改变光纤的折射率，从而在不同频率处发生相位其产生原因是某一波长的入射光会改变光纤的折射率，从而在不同频率处发生相位 调制，产生新的波长。四波混频对于密集波分复用（调制，产生新的波长。四波混频对于密集波分复用（DWDM DWDM）光纤通信系统影响较大，）光纤

33、通信系统影响较大，成为限制其性能的重要因素。成为限制其性能的重要因素。脉冲压缩：脉冲压缩：非线性折射率和色散间的相互作用，可以使光脉冲得到压缩。非线性折射率和色散间的相互作用，可以使光脉冲得到压缩。孤子效应：孤子效应：当光纤中的非线性效应和色散相互平衡时，传播过程中，光脉冲不会展当光纤中的非线性效应和色散相互平衡时，传播过程中，光脉冲不会展宽，形成了光孤子。这样，光孤子可以传输长距离而保持形状和脉宽不变。宽，形成了光孤子。这样，光孤子可以传输长距离而保持形状和脉宽不变。第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论262612122122习题习题1：光纤通信原理：光纤通信原理4，

34、5，6，7，8，9，10，11。OptiSystem:1.安装软件体安装软件体2.Get start3.使用使用Sample/fiber/仿真全部。仿真全部。4.OptiSystem仿真色散、群延时，撰写报告，仿真色散、群延时，撰写报告，10月月10日提交。日提交。演讲比赛：演讲比赛：10月月10日日1.光纤通信的前沿技术解决方案和未来，光纤通信的前沿技术解决方案和未来，1班班1/2 1/22.光纤到户的前景和技术方案光纤到户的前景和技术方案,2班班 3班班3.光纤通信与无线通信的挑战光纤通信与无线通信的挑战,4班班5班班4.OptiSystem的仿真与实现的仿真与实现方法：百度，方法：百度，SCI英文，英文，EI英文：图书馆检索英文：图书馆检索第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论2727第第 1 1 章章 光光 纤纤 的的 基基 本本 理理 论论2828