飞机结构设计3.4.1讲解.ppt
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- 飞机 结构设计 3.4 讲解
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1、3.4 损伤容限设计2022-8-71安全寿命设计的不足 对结构的任何关键部位的技术要求一致,导致结构应力 水平偏低,重量偏高;质量控制成本较大。用分散系数保证结构的安全使用,但小概率事件时有发 生。对结构缺陷漏检情况下,难于保障结构的安全。对破损安全结构无技术指导意义。损伤容限概念结构在规定的未修使用周期内、抵抗由缺陷、裂纹或其他损伤而导致破坏的能力。3.4 损伤容限设计2022-8-72 飞机在使用期间或制造初期允许出现裂纹(损伤),甚至允许主要受力构件发生裂纹(并无危及结构安全)。利用断裂力学理论与实验结果,设计使得结构裂纹在一定限度内(损伤容限设计),保证结构有足够的剩余强度、刚度(能
2、继续承载),利用定期的检差维修保证飞机结构使用的安全可靠,而不致发生灾难事故。损伤容限设计概念把握好含裂结构的裂纹的基本特性把握好含裂结构的裂纹的基本特性断裂力学断裂力学3.4 损伤容限设计2022-8-733.4.1 断裂力学基础 断裂力学概念 以含裂体的特征参数(几何、载荷)表征其内力、形变规律,研究含裂体剩余强度规律及破坏准则,包括交变载荷作用下的裂纹演变规律及寿命估算分析等。含裂体基本构形 穿透型;表面椭圆裂纹型;深埋钱币型。3.4.1 断裂力学基础2022-8-74断裂的分类与特征 3.4.1 断裂力学基础2022-8-75线弹性断裂力学基础 n 裂纹尖端附近应力场分布及其应力特征参
3、数(应力强度因子)无穷大板中心一椭圆(a,b)孔边的应力集中 1tKrtbaK或,时,tKba10应力集中增大 ba,0变成裂纹tK3.4.1 断裂力学基础2022-8-76r2 a无穷大薄板穿透裂纹裂尖近区应力分布解 23222232122232122sincossinsinsincossinsincosrKrKrKxyyx19571957年年 (IRWIN)IRWIN)aKfrKijij2(Nm-1.5,MPam),),注意这里的 是远场应力。3.4.1 断裂力学基础2022-8-77211rrRemarks:裂尖有 奇异性,裂尖应力无穷大(理论线弹性体解);K 表征了裂尖弹性应力场强度(
4、数学上的无穷大量级);理论研究表明:对一定规则几何边界,在剪切、撕裂载荷等方 式下,其K 值为:xyxzKa FKa FKa FWaWafFIsecFi -几何边界修正系数 对于其它裂纹形状,载荷作用位置及几何边界条件等,有:3.4.1 断裂力学基础2022-8-78近裂区应力分布形式不变,即 ijfr,21不变;K 值计算有不同形式。K 显得十分重要,更重要的在于它可作为材料断裂判据,应用方便 ,故作为弹性含裂体的重要应力表征参数,称为应力强度因子。n 应力强度因子的小屈服范围条件修正l 小范围屈服条件:塑性区尺寸远小于构件和裂纹几何尺寸的条件。l 工程中的合金材料都有一定的延性,裂尖区域不
5、可能出现应力奇 异,K值不复存在,线弹性断裂力学理论应用受阻。l 细致研究表明,在小范围屈服条件下,通过某种原则对裂纹长度 进行修正,使得在工程材料中应用线弹性断裂力学的理论成果。3.4.1 断裂力学基础2022-8-79l 应力场等效修正原则:修正后的弹性应力场与实际应力分布在离开裂尖的一个小范围后弹性场的应力分布基本一致。Ryaeffa0 xyeffraa0结 论:2yyRr3.4.1 断裂力学基础2022-8-710l 理想塑性区计算(用Tresca判据计算塑性区形状及大小))2(231maxss22212)(2xyyxyx将近裂区应力分布代入上式计算)2sin2(2cos2)2sin2
6、(2cos221rKrK)(0213平面应力状态平面应变状态ssssrK2)2sin2(2cos22211平面应力状态的裂尖塑性区形状 3.4.1 断裂力学基础2022-8-711取=0 得理论值:22syKR222)21(syKR平面应力:平面应变:l 实际材料不是理想弹塑性体,且Tresca判据亦有偏差,最终:22222262425.0sssIyyKKKRr,平面应力平面应变222)(1)()(ssyeffcKKcaraaKl 应力强度因子修正计算(弹塑性材料含裂体)3.4.1 断裂力学基础2022-8-712n 断裂(静拉伸载荷下裂纹撕裂)的能量判据l 断裂判据的作用 已知载荷作用下,一
7、定裂纹长度的含裂结构能否破坏(剩余强度);一定裂纹形状、几何尺寸下,破坏所需的载荷大小(临界载荷);一定载荷条件下,结构允许的裂纹长度是多少(损伤容限);l 工程上还关心如下问题:含裂结构在不发生断裂情况下,反复载荷下的裂纹扩展规律;如何确定安全检查周期(决定裂纹检查间隔,决定在怎样维修)。3.4.1 断裂力学基础2022-8-713(Griffith能量理论,适用于脆性材料或小范围屈服条件的金属)l 断裂的能量概念 穿透裂纹的表面微元 daBdA 单位表面能(新生单位裂纹表面所需的能量):):材料中原子键 破断的单位面积,为与材料原子间结合力有关的一个材料常数。系统势能:WU U:弹性体的变
8、形能;W:外力位能。系统的能量释放率 A(形成单位裂纹表面系统势能的降低/释放量)新生裂纹面的能量守恒条件 对于一个含裂体的U U、W W 是外载 和裂纹面 A(B daA(B da)的函数 3.4.1 断裂力学基础2022-8-714i)外载作用于含裂体的微元功ddUdWdtddtdUdtdW功 率:dtdWdtdAAWdtdWAWW)(,ii)新生单位裂纹面的外载功率表达式:dtdUdtdAAUdtdUAUU)(,dtdAAdtdA)(AAUAW0dtd考虑静加载条件:3.4.1 断裂力学基础2022-8-715iii)系统的能量释放率 22AGAAAWAUA再记解释:新生单位裂纹表面,系
9、统的能量释放率为一常数(弹性体);G 为裂纹几何尺寸、形状、位置、外载作用位置的一个力学 表达式(一定情况下有显式表达);G(量纲为N/m),可理解为裂纹扩展单位长度所需的力(又称裂纹扩展力/驱动力);2 2 又可称谓裂纹扩展阻力,取名有 R,Gc 。3.4.1 断裂力学基础2022-8-716l 断裂(裂纹开裂)的能量判据由以上能量守恒条件,当扩展力(驱动力)大于扩展阻力时,能够新生单位裂纹面,即)2(,RGGc(Griffith 能量条件)l 裂纹继续开裂的能量判据稳定扩展:只有进一步增加外载,才能迫使裂纹继续扩展的情况;非稳定扩展:一经开裂,即使外载不增加,裂纹也会迅速扩展下去。显然由裂
10、纹扩展后的能量释放率的降低与增加来决定,这取决于G G的算式 (实际取决于载荷作用方式与含裂体构形)cGGAG&0cGGAG&03.4.1 断裂力学基础2022-8-717l 裂纹扩展的阻力曲线1非稳扩展非稳扩展2稳定扩展稳定扩展a0aR,Gcc2iEAG因工程材料有延性,Gc 不再单纯是单位表面能的函数,需改写为:pcURG2无穷大板中心穿透裂纹板的系统能量释放率:aEG2厚体厚体平面应变平面应变薄板薄板平面应力平面应力c为临界载荷点,只要当 c裂纹一经开裂,迅速发展。3.4.1 断裂力学基础2022-8-718n 应力强度因子断裂判据(K判据)与平面应变断裂韧性 l 能量判据在工程材料中难
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