第四章-化工流变学基础要点课件.ppt

1、第四章第四章 化工流变学基础化工流变学基础 教学内容：教学内容：牛顿流体和非牛顿流体；牛顿流体和非牛顿流体； 聚合物的剪切粘度聚合物的剪切粘度 ； 聚合物熔体的弹性表现聚合物熔体的弹性表现 ；流变性分析流变性分析 重点要求：重点要求：掌握非牛顿流体的分类掌握非牛顿流体的分类掌握非牛顿流体的特性掌握非牛顿流体的特性流动计算流动计算流变性测定原理流变性测定原理什么是流变学？流动形变当高聚物熔体和溶液（简称流体）在受外力作用时，既表现粘性流流动，又表现出弹性形变变，因此称为高聚物流体的流变性或流变行为。当温度当温度T T 高于非晶态聚合物的高于非晶态聚合物的T Tf f 、晶态聚合物、晶态聚合物的的

2、T Tm m时，聚合物变为可流动的粘流态或称熔融时，聚合物变为可流动的粘流态或称熔融态，形变随时间发展，并且不可逆。态，形变随时间发展，并且不可逆。热塑性聚合物的加工成型热塑性聚合物的加工成型大多是利用其熔体的大多是利用其熔体的流动性能。这种流动态也是高聚物溶液的主要流动性能。这种流动态也是高聚物溶液的主要加工状态。加工状态。熔体纺丝溶液纺丝塑料的挤出、吹塑、注射、浇注涂料的喷涂流变行为影响最终产品的力学性质分子结晶、取向排列加工过程中流动场薄膜和纤维等的力学性质（3）熔体流动时伴随高弹形变熔体流动时伴随高弹形变：因为在外力作用：因为在外力作用下，高分子链沿外力方向发生伸展，当外力消失后，下，

3、高分子链沿外力方向发生伸展，当外力消失后，分子链又由伸展变为卷曲，使形变部分恢复，表现分子链又由伸展变为卷曲，使形变部分恢复，表现出弹性行为出弹性行为（1）粘度大，流动性差粘度大，流动性差: 这是因为高分子链的流动这是因为高分子链的流动是通过链段的相继位移来实现分子链的整体迁移，是通过链段的相继位移来实现分子链的整体迁移，类似蚯蚓的蠕动类似蚯蚓的蠕动（2）不符合牛顿流动规律不符合牛顿流动规律：在流动过程中粘度随：在流动过程中粘度随切变速率的增加而下降（剪切变稀）切变速率的增加而下降（剪切变稀）聚合物熔体聚合物熔体(溶液）流动特点溶液）流动特点第一节 非牛顿流体（Newtonian liquid

4、 ）理想流体（流动中无阻力） -非粘性流体实际流体 流动中有阻力 -粘性流体牛顿流体 - 线性非牛顿流体 - 非线性粘性流体流体流动行为符合流动行为符合牛顿流动定律的流体牛顿流动定律的流体流动行为不符合流动行为不符合牛顿流动定律的流体牛顿流动定律的流体一、牛顿粘性定律 流体在应力作用下的流动 Fuxy速度梯度=du/dy),(f 流动曲线： -const.二、非牛顿流体的分类 1、非依时性非牛顿流体 非依时性：T=C 与t无关。),(f假塑性：切力变稀，大多数聚合物熔体切力变稀，大多数聚合物熔体胀塑性：切力变稠，胶乳、悬浮体系等切力变稠，胶乳、悬浮体系等需要最小切应力。如油漆、需要最小切应力。

5、如油漆、沥青。沥青。屈服-假塑性屈服-胀塑性非依时性流体各种流体的流动曲线假塑性和胀塑性流体：n=1, 牛顿流体n与1相差越大，偏离牛顿流体的程度越强n 1, 膨胀性流体n 1, 假塑性流体K, n = const.nKnKln多在多在1以下，几种切力变稀（假塑性以下，几种切力变稀（假塑性)的的流体流体N值如表值如表4-1。 切力变稀的原因切力变稀的原因: 大分子链间发生的缠结。大分子链间发生的缠结。 MMc时，链间形成缠结点。缠结点不断地时，链间形成缠结点。缠结点不断地拆散和重建，并在某一特定条件下达到动态拆散和重建，并在某一特定条件下达到动态平衡平衡-瞬变网络体系瞬变网络体系 。 链段在流

6、场中发生取向链段在流场中发生取向 。 大分子链发生脱溶剂化大分子链发生脱溶剂化 。l4切力增稠的原因切力增稠的原因l 增加到某一定值时，流体中有新的结构形成。 l当 很低时，固体粒子在液体的润滑作用下会产生相对滑动，表现出牛顿流动行为；l当 增加到一定值，粒子移动速度快，粒子碰撞机会增多，流动阻力增大。 （2）屈服-假塑性、屈服-胀塑性 屈服/假塑性假塑性 屈服-胀塑性胀塑性nYK1, 0nY0,nY1, 0nY 2、依时性流体 T=C 与时间的作用长短有关 依时性 ),(tf粘度不仅随剪切速率变化，而且在恒定剪切速粘度不仅随剪切速率变化，而且在恒定剪切速率下粘度随率下粘度随时间而减小，并达到

7、平衡值时间而减小，并达到平衡值 ；内；内部物理结构的破坏；胶冻，油漆、有炭黑的橡部物理结构的破坏；胶冻，油漆、有炭黑的橡胶。胶。反触变行为，反触变行为，粘度不仅随剪切速率变化，而且粘度不仅随剪切速率变化，而且在恒定剪切速率下粘度随在恒定剪切速率下粘度随时间增大，并达到最时间增大，并达到最大值。时间大值。时间10-20010-200分钟；某种结构的形成。分钟；某种结构的形成。（饱和聚酯少见）（饱和聚酯少见）触变性流体震凝性流体依时性流体 触变性流体流动曲线触变剂：PVC粉二氧化硅用量1-3%t 震凝性流体应力与时间的关系 3、粘弹性流体 纯粘性流体:在外力作用下的流动，即产生不可逆性形变 粘弹性

8、流体-兼有粘性和弹性，在外力作用下的流动，产生不可逆性形变,也产生可逆形变-弹性形变。 表现：（1）液流的弹性回缩：）液流的弹性回缩： （2）聚合物流体的蠕变松弛）聚合物流体的蠕变松弛： (3)孔口胀大效应孔口胀大效应 (4)爬杆效应爬杆效应 (5)剩余压力现象剩余压力现象 (6)入口效应入口效应胀大比胀大比0maxDDB die(7)不稳定流动（熔体破裂）不稳定流动（熔体破裂）鲨鱼皮形鲨鱼皮形波浪形波浪形竹节形竹节形螺旋形螺旋形不规则破裂不规则破裂不稳定流动（熔体破裂）不稳定流动（熔体破裂）Unstable flowABCq解释解释q 高弹湍流：高切变速率下，当高弹形变的储能超过高弹湍流：高

9、切变速率下，当高弹形变的储能超过克服粘滞阻力的流动能量时产生的不稳定流动克服粘滞阻力的流动能量时产生的不稳定流动q 熔体在管壁的滑移（熔体在管壁的滑移（B 处）处）q 熔体流经管道死角（熔体流经管道死角（A、C 处）处）q 第二节 非牛顿流体的流动特性 一、非牛顿流体的表观粘度 幂律流体的表观粘度a1nnakk 宾汉流体： Or： 其中： 为宾汉流体塑性粘度 一些宾汉流体的塑性粘度和屈服应力如表4-2。aypyap二、高聚物溶液的流变特性假塑性流体假塑性流体膨胀性流体膨胀性流体a第一牛顿区第一牛顿区幂律区（假塑区）幂律区（假塑区）第二牛顿区第二牛顿区a0 1、分子量与分子量分布的影响 lg 与

10、 lg 作图有：线性 转折 为临界分子量MK0cMMPS熔体粘度对分子量的关系0三、影响高聚物溶液的流变特性的因素 Mc : PE=3500 PET=6000 PP=7000 NR=5000 PS=3500 PMMA=30000 PA66=4500 PC=3000 PA6=5000 PVA=7500 PVC=6200 相对分子质量相同而分布不同，流体粘度随分布宽度而迅速下降，流动表现出更多的非牛顿性,对剪切敏感；对温度变化的敏感性小。相对分子质量分布对聚合物流动曲线的影响影响流动特性：分子量与分子量分布的影响临界剪切速率 非牛顿性增强。 2、温度对粘度的影响、温度对粘度的影响 温度温度，粘度粘

11、度 对高聚物溶液，粘度与浓度有关 式中：A、a、b为物性常数；E为粘流活化能；R为气体常数；T为绝对温度；c为浓度。RTEAexpRTbacA)(exp聚合物熔体粘流活化能E刚性分子粘流活化能较大，温度对粘度的影响大。 3、浓度对粘度的影响、浓度对粘度的影响 浓度粘度大。丙烯腈共聚物黏度对浓度的关系浓度超过10%后，浓度增大10%，粘度增大10-100倍。非牛顿性增强 4、压力 流体压力是自由体积减小，导致流体粘度增高。 流体静压力导致流体粘度增高。 与流体静压力P的关系可以表示为： 式中：AB为常数)exp(0BPA0四、悬浮液的流动特性 悬浮液的粘度随粒子的固相分率的增加而增大。 固相分率

12、小为线性，浓度增大成非线性， 继续增加，粘度剧增，达到某一固相浓度，粘度直线上升趋于无穷大。该浓度定义为vc悬浮液的粘度随粒子的变化 剪切速率增大，较低浓度即转变为非牛顿流动。悬浮液流动曲线随浓度的变化 经验公式适合于与低浓度，低剪切） 经验公式（更适用） 式中：20)/1 (/75. 01 cvcv2/ 1102/ 1kk 2/10102/1)/(akk vakk010常数连续相表观粘度连续相零切粘度粒子浓度最大固相分率第四章 化工流变学基础第三节第三节 非牛顿流体在管中层流流动分析非牛顿流体在管中层流流动分析一、流动分析一、流动分析 半径为R,压差为P ,并假定： 恒温，层流 u(r) R

13、=r u(R)=0 不可压缩rLrPr22LPRRw2LPrr2稳态流动整理得：r =Rdrfdu)()(fdrdudrfruRr)()(剪切速率积分之：各点速度为位置r的函数。)(2rrdruQRRRRrdurrurddrrudrrruQ0202200)( )()()(2drfdu)(WRr/dRdrW从r=0到r=R积分的流量Q将及带入得：WdfRQW0233)(WdfRQW0233)(层流基本式：对上式积分：ln)4ln(41434)(33wwwdRQdRQf 2RQu)4ln()8ln()8(41)8(43LpDdDudDuDuw)8ln()4ln(DudLpDdn)8(413Dunn

14、w令：得：将平均流速带入上式有： 对牛顿流体： n=1 幂律流体： n=n 以幂函数形式表示： 即)8ln()4ln(DudLpDd对)8( 4nDuKLpD)8( nwDuK以 作图可得斜率n K非牛顿稠度指数 n非牛顿流动性为指数 幂律流体 n=nDu8nnnKK)413(其中: 为流动特征二、表观粘度及雷诺数 非牛顿流顿流动时的表观粘度（a)p定义为： )8()Duwpa流动特征管壁应力（)8( nwDuK将 带入得：1)8( )npaDuK（对幂律流体1)8()413()nnpaDunnK（管壁处的粘度：11)8()413( )npWaDunnK（对幂律流体11)8()413()nnp

15、waDunnK（12Re8 )nnnpanKDuDuN（nnnnnnnpannnKDunnKDuDuN)26(88)413()212Re（雷诺数：对幂律流体：三、流量WdfRQW0233)(LpRRdfRQWWW84)(430233n流量可由 计算。1、牛顿流体)(fWdfRQW0233)(nnWWLKpRnRnKnRndfRQW/13/130233)2(13)(13)(有将代入2、幂律流体pyf)(WdfRQW0233)()(31)(341 4)(430233WyWypWWRdfRQW3、宾汉流体将代入有： 整理上式得： )(31)(341 443WyWypWRQ)(31)(341 84Wy

16、WypWDuBuckingham equation四、平均流速与流速分布而drfruRr)()()(fLPr2)/(1 4)()(22RrLpRdrfruRr速度基础公式为：1、牛顿流体因而LpRu42maxLpRu82管壁处流速为零，中心最大；平均流速：流线分布为抛物线。 2、幂律流体nKf/1)()()/(1 ()1()2()()(111nnRrnnnRrRnnKLpdrfru最大流速：nnnRnnKLpu11max)1()2( 平均流速： 流速分布： 可见分布n与有关,如图：nnnRnnKLpu11)13()2(nnRrnnuru1)(1)113()(不同n值的流体在圆形管道中流动时的速

17、度分布 n越小，温度分布越小，越小，温度分布越小，有利于提高分子量的分布均匀性。(对放热反应） 3、宾汉流体 在r=r0处最大)()(4)()(22rRrRLpdrfruPyRrP)()(4)(0202maxrRrRLpdrfuPyRrP五、压力降 牛顿流体的摩擦系数定义为： 计算摩擦系数之后，就可计算压力降。)2)(4(222uLpDuLpDfnNfRe/16n 层流时，雷诺数与摩擦系数有如下关系：)2)(42uDLfp 对非牛顿流体，可仿照牛顿流体建立f-NRen关系，如图4-15。 当NRen 2100时，nNfRe/16 式中： 若为幂律流体 算出NRe，查图4-15，查f,再算压力降

18、。,8 12)Re(nnnnKDuN,)26(82)Re(nnnnnnKDuN 例题：幂律流体密度=961kg/m3,设备内径0.0762米，长度2.67米，平均流速1.523米/秒，稠度系数k为4.46N/M2.S,求n=0.3,n=0.7和,n=1.5的表观粘度，雷诺数及压力降，并与牛顿流体进行比较。 解： 因为幂律流体 所以 n=n即 1)8( )npaDuK（1)8( )npaDuK（119 .15946. 4)0762. 0523. 18(46. 4)nnpa（1 -1 -Re9 .15901.25)9 .159(46. 40762. 0523. 1961)nnpanDuN（nnuD

19、Lfp9 .1591 .6252523. 19619 .15901.25164)2)(4212 结果如表： 可见，假塑性流体压降小。 作业：幂律流体密度=1000kg/m3,设备内径0.08米，长度3米，平均流速1米/秒，稠度系数k为4N/M2.S,求n=0.2,n=0.5,n=1和,n=1.5的表观粘度，雷诺数及压力降。第四章 化工流变学基础第四节第四节 非牛顿流体在管中湍流流动分析非牛顿流体在管中湍流流动分析一、一、湍流态流动的特点 聚合物流体高粘度使其主要处于层流态，故湍流态研究相对少。 湍流是速度分布相对均匀 湍流出现导致切应力急剧增大。湍流层流二、非牛顿流体湍流流动公式2 . 12/

20、 (1)Re(75. 02/14 . 0lg0 . 41nfNnfnn12)Re(8 nnnnKDuN1n为牛顿流体， Von-KarmanDodge导出光滑管中湍流压力降：4 . 0lg0 . 412/1)Re(2/1fNfnDuNRe 过渡区之后 ， f与NRe（n）呈线性 bnNaf)()Re( a,b值与非牛顿指数有关，见表4-4。f是NRe（n） 的函数当NRe（n） 2100时流体向湍流过渡第五节 非牛顿流体流变性测量 测定落球时间球粘度。一、落球粘度计vDdStgdss)(182sd,s小球和液体密度；粘度；小球直径t,S时间和距离 由于落球是在有限空间进行所以要修正 当d,S,

21、D已知，上式可简化为： K0为仪器常数 剪切速率：33)(95. 0)(09. 2104. 21 DdDdDdstks)(0dv3V为小球下落速度二、旋转锥板粘度计 板不动，锥动。= tg , =4o 在r处线速度位V=r 该层试样厚度为： r tg = r ，故剪切速为： rr剪切速率与r无关。 剪切应力可通过扭矩求。 drdarrdrrdardAdMrrr2)( 牛顿流体 而rdrdardM2 扭矩为： 粘度为： 切应力为： 20020rdrdarM3023rM30302323rMrM 由 和 求出相应值可得流动曲线。rr30302323rMrM三、旋转圆筒粘度计三、旋转圆筒粘度计同轴圆筒

22、体传感系统Searle系统Couette系统 有同轴圆筒体传感系统和锤体底板传感系统的旋转粘度计的设计原理使该类粘度计成为各种型号的优良的绝对粘度计。 有两种方法则把上述的测定传递到绝对粘度计中。 A）预选，寻找D 内圆筒体或外圆筒体处在一确定的剪切应或一确定的力矩下，而另一个圆筒体则处于静状态。在此情况下，可测得旋转速率或由此造成的剪切速率。 B）预选D，寻找T* 内圆筒体或外圆筒体中的一个以某一确定的转速旋转，而另一个则处静止状态。在此情况下，可以测得剪切应力或扭力。这种类型的粘度计有两种型式： a） Searle系统内圆筒体-“转子”，以确定速度旋转。外圆筒体-“杯子” 静止。转动圆筒体

23、迫使环形空隙中的液体流动。受剪切的液体的阻力产生了作用在内圆筒体上的力矩（大小与粘度有关），并在驱动马达反映-粘度 b)Couette系统外圆筒体以确定速度旋转。转动圆筒体迫使环形空隙中的液体流动。受剪切的液体的阻力产生了与粘度的力矩-粘度。稳定性更好。 已知r1,r2,h,在离轴中心半径r处的应力： 稳态时：hrMr22/rhrM22212200222122rrhrhrMii 加速度： 牛顿流体：dfi0)(21)(421222122rrrrhMr 离轴r处的剪切速率： 内外壁的关系：)()(42/212221222212221222rrrrrrrrrhMhrMrr212221rr剪切速率与半径的平方成反比 对幂律流体Nmf)()11()2(22221NNNrrhMNm r处的剪切速率：)(2222122212NNNNNNrrrrrrNm 内筒剪切速率 测定一定的扭矩M算出可的流动曲线。 其中：N=1/n)(2222122NNNrrrN四、毛细管流变仪 牛顿流体由LPRw2LpRQ84LQRp84DuRQLQRpLpRw84)8/(234 幂律流体 给定压力下测流量 和 做曲线求n 。 DunnRQnn841344133LPRw234RQYou See later