杆的纵向振动课件.ppt

1、返回总目录振动力学振动力学连续系统振动连续系统振动目目 录录 返回首页 返回首页连续系统振动连续系统振动 返回首页1.1等直杆的纵向振动 1.2固有频率和主振型 1.3主振型的正交性 返回首页1.1等直杆的纵向振动 实际的振动系统，都具有连续分布的质量与弹性，因此，称之为弹性体系统弹性体系统。 同时符合理想弹性体的基本假设，即均匀、各向同性服从虎克定律。 由于确定弹性体上无数质点的位置需要无限多个坐标，因此弹性体是具有无限多自由度的系统，它的振动规律要用时间和空间坐标的函数来描述，其运动方程是偏微分方程，但是在物理本质上及振动的基本概念、分析方法上与有限多个自由度是相似的。 以杆的纵向作为x轴

2、，在杆上x处取微元段dx 返回首页1.1等直杆的纵向振动 均质等截面细直杆，长为l，单位长度的质量为 ，横截面积为A，材料的弹性模量为E,如图所示。 设杆在纵向分布力q(x,t)的作用下作纵向振动时，其横截面保持为平面，并且不计横向变形。 返回首页1.1等直杆的纵向振动 以杆的纵向作为x轴，在杆上x处取微元段dx，其左端纵向位移为u(x)，而右端即杆上x+dx处的纵向位移为 xxuudxxudxuEEAN应力为N是x处轴的内力)(xuEAxxNxu应变为 xuEANdx段的变形为 返回首页1.1等直杆的纵向振动 微元段dx受力如图。根据牛顿第二定律得到xtxqNxxNNtuxAd),()d(d

3、22),()(22txqxuEAxtuA),(1)(2222txqAxuEtuEA是常数，可写成这是杆作纵向受迫振动方程，常称为波动方程波动方程。aE2表示弹性波沿杆的纵向传播的速度),(22txqxNtuA)(xuEAxxN 返回首页1.2固有频率和主振型 系统是无阻尼的，因此可象解有限多个自由度系统那样，假设一个主振动模态即设系统按某一主振型振动时，其上所有质点都做简谐运动。可见杆上所有的点将同时经过平衡位置，并同时达到极限位置。 22222xuatu得到杆的纵向自由振动微分方程为),(1)(2222txqAxuEtuq x t( , ) 0 返回首页1.2固有频率和主振型 22222xu

4、atu即为杆的主振动的一般形式。 u x tU xAptBpt( , )( )(cossin)解可以用x的函数U(x)与t的谐函数的乘积表示，即 返回首页1.2固有频率和主振型 杆有无穷多个自由度系统，振型不再是折线而变成一条连续曲线。0)(d)(d2222xUapxxU22222xuatuu x tU xAptBpt( , )( )(cossin)振型函数振动规律 当U(x)具有非零解，而且符合杆端边界条件的情况下，求解值 p2及振型函数U(x)称为杆作纵向振动的特征值问题。p2为特征值，U(x)又称为特征函数或主振型；而p是固有频率。 代入代入 返回首页1.2固有频率和主振型 0)(d)(

5、d2222xUapxxUapxDapxCxUsincos)(解可表示为由杆的边界条件，可以确定p2值及振型函数U(x)。 返回首页1.2固有频率和主振型 现在来确定各种简单边界条件下杆的固有频率和主振型UU l( ),( )0001. 杆两端固定的情况边界条件为apxDapxCxUsincos)(CDpal00,sinsinpal 0), 2 , 1(iliapi), 2 , 1(sin)(ixliDxUii即两端固定杆的频率方程。由此解出固有频率为相应的主振型为 返回首页1.2固有频率和主振型 分别令i =1,2,3，可得系统的前三阶固有频率和相应的主振型为.3sin)(,3;2sin)(,

6、2;sin)(,333222111xlDxUlapxlDxUlapxlDxUlap杆的前三阶主振型表示如图所示。), 2 , 1(iliapi), 2 , 1(sin)(ixliDxUii 返回首页1.2固有频率和主振型 2. 杆的左端固定，右端自由的情况边界条件为0dd, 0)0(lxxUUapxDapxCxUsincos)(即为一端固定，一端自由杆的频率方程。解出固有频率为0cos0cos,0lapxapDapCalipi212 , 2 , 1i相应的主振型为xliDxUii212sin)(, 2 , 1i 返回首页1.2固有频率和主振型 3. 杆的两端都是自由的情况边界条件为0dd,0d

7、d0lxxxUxU0sin0sin0laplapCapD，apxDapxCxUsincos)(alipii 012, , ,xliCxUiicos)(i 012, , ,即为两端自由杆的频率方程。解出固有频率为相应的主振型为当p = 0时，对应了杆的刚体振型。 返回首页1.2固有频率和主振型 例1 一均质等截面细直杆，长为l，单位长度的质量为 ，横截面积为A，材料的弹性模量为E。其一端固定，另一端连接弹簧常数为k的弹簧，试求杆的纵向振动的固有频率及主振型。 当杆作纵向振动时，杆的右端的弹簧支承相当于作用kU(l) 之力。因此，边界条件为)(dd, 0)0(lkUxUEAUlxxapDxUCsi

8、n)(, 0EApapalkpalcossin apxDapxCxUsincos)( 解：杆的端部连接弹簧或带有集中质量时，称复杂边界条件。 返回首页1.2固有频率和主振型 EApapalkpalcossin tanpal EAlkUxDpaxiii( )sin频率方程EAlx=l处杆的抗压刚度相应于固有频率pi的主振型为 返回首页1.2固有频率和主振型 相应的主振型为当 时，相当于固定端，有 ,即k 0sinpal 0讨论两个极端的情况alipii 12 , ,aliDxUiisin)(i 12 , ,则频率方程为若 ，相当于自由端，即k 0cospal 0 返回首页8.1.2固有频率和主振

9、型 例2 与例1中所设参数相同的杆，若其一端固定，另一端附有集中质量M如图所示，试求杆作纵向振动时的固有频率和主振型。lxtuM22当杆作纵向振动时，附有集中质量的一端相当作用有惯性力因此杆的边界条件为lxlxtuMxuEAU22, 0)0(apxDapxCxUsincos)(得到C = 0解：此系统仍属于复杂边界条件问题。xapDxUsin)( 返回首页1.2固有频率和主振型 lxlxtuMxuEA22得频率方程EApapalMppalcossin2AlMpal,tan无量纲因子质量比相应的主振型为UxDpaxDlxiiiii( )sinsinxapDxUsin)()sincos(sin)s

10、incos(cos222ptBptAlapDptuptBptAlapDapxulxlx 返回首页1.2固有频率和主振型 对于 的情况， 将很小，即杆的质量远小于集中质量时，可以取AlM tan2则得到对于基频情况，有MAllap2221其中 是不计杆本身质量时杆的抗压刚度，以上结果与不计杆本身质量而将其看成是单自由度系统所得的结果相同。 EAllMEAp 1 返回首页1.3主振型的正交性 因为不涉及主振型的具体形式，所以不对杆作任何设定。即杆的质量密度、横截面积等都可以是x的函数。因此可写出杆的纵向振动微分方程式为)(22xuEAxtuA这里只讨论简单边界条件的杆的主振型的正交性正交性。AUp

11、xUEAx2)dd(dd将杆的主振动的表达式0)(d)(d2222xUapxxUu x tU xAptBpt( , )( )(cossin)代入jjiiUpUp,;,22iiiAUpxUEAx2)dd(ddjjjAUpxUEAx2)dd(dd取特征值问题的两个解代入 返回首页1.3主振型的正交性 iiiAUpxUEAx2)dd(ddjjjAUpxUEAx2)dd(ddUj乘以Ui乘以分别沿杆长l对x积分，得ljiilijxUAUpdxxUEAxU020d)dd(ddljijljixUAUpdxxUEAxU020d)dd(dd再利用分部积分，可将式中左边积分为ljiiljilijxUAUpxxU

12、xUEAxUEAU0200dddddd)dd(ljijljiljixUAUpxxUxUEAxUEAU0200dddddd)dd( 返回首页1.3主振型的正交性 ljiiljilijxUAUpxxUxUEAxUEAU0200dddddd)dd(ljijljiljixUAUpxxUxUEAxUEAU0200dddddd)dd(杆端简单边界条件总可以写成1. 固定端 2. 自由端lxxxU或0,0)(lxxxxUEA或0,0d)(dljiiljixUAUpxxUxUEA020ddddddljijljixUAUpxxUxUEA020dddddd等于零相减，得0d)(022ljijixUAUppjipp

13、 0d0ljixUAUij就是杆的主振型关于质量的正交性。 返回首页1.3主振型的正交性 0d)(022ljijixUAUppjipp ijljiilijxUAUpxxUEAxU020dd)dd(dd0d)dd(dd0lijxxUEAxU0ddddd0ljixxUxUEAljiiljixUAUpxxUxUEA020dddddd上二式则是杆的主振型关于刚度的正交性。 返回首页1.3主振型的正交性 0d)(022ljijixUAUpp当i = j 时，式总能成立，令jpljMxAU02d为第j阶主质量jpljjljKxxUEAxUxdxdUEA002d)dd(ddd)(第j阶主刚度ljiilijx

14、UAUpxxUEAxU020dd)dd(ddljiiljixUAUpxxUxUEA020dddddd Kpj与Mpj的大小取决于第j阶主振动中常数的选择 pKMjp jp j2关系 返回首页1.3主振型的正交性 与多自由度系统相似，可将主振型函数Uj进行标准化。如果主振型中的常数按下列归一化条件确定1d02jpljMxUA则得到的主振型 称为正则振型，Uj2jjppK这时相应的第j阶主刚度 返回首页连续系统振动连续系统振动 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 2.2 杆对任意激励的响应 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 与有限多自由度系统一样，在对杆进行的纵向自由振动分析的基础上，可以用振型

15、叠加法求解杆对纵向任意激励的响应。杆的自由振动微分方程)(22xuEAxtuA假定在给定的边界条件下，已经得到各阶固有频率及相应的正则振型。p ii(, ,) 12 ( ) (, ,)Uxii 12 u x tUxtiii( , )( )( )1根据类似于多自由系统的线性变换，设通解为第i阶正则坐标第i阶正则振型函数1d02jpljMxUA 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 )(22xuEAxtuAu x tUxtiii( , )( )( )10)dd(dd11iiiiiixUEAxUA 0d)dd(ddd1010 ilijiiljiixxUEAxUxUUA Ui通乘以并沿杆长l积分这就是以

16、正则坐标表示的杆作纵向自由振动的运动方程。 , 2 , 102ipiii考虑到正交性条件及标准化条件，上式成为 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 u xuxu xux( , )( )( , ) ( )0000uxUxuxUxiiiiii001001( )( ) ( )( )设杆的初始条件为正则坐标变换ljiljiixUxAuxUUA00100d)(dljiljiixUxuAxUUA00100d)(dAUxj( )乘以沿x杆长对积分，得liiliixUxuAxUxAu000000d)(d)(将正交性和归一化条件代入 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 iiiiiip tpp ti0012cos

17、sin, ,u x tUxp tpp tiiiiiii( , )( )(cossin)100得到杆以正则坐标表示下的对初始条件的响应得到杆对初始条件的总响应u x tUxtiii( , )( )( )1 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 例3 一端固定，一端自由的等直杆，长为l。自由端受到轴向常拉力P的。设在t=0时突然去掉此力，求杆的纵向自由振动。0PEA杆的初始条件为u xuxxu xux( , )( ),( , ) ( )000000杆的固有频率及主振型为, 5 , 3 , 12sin)(, 5 , 3 , 12ixliDxUilaipiii解：根据题意，t=0时杆内的应变为 返回首页

18、2.1 杆对初始条件的响应 杆的固有频率及主振型为, 5 , 3 , 12sin)(, 5 , 3 , 12ixliDxUilaipiii将主振型代入归一化条件，得AlDxxliDAili21d)2sin(02得到正则振型为, 5 , 3 , 12sin2)(ixliAlxUi 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 得到正则坐标表示的初始条件为, 5 , 3 , 10)0(2sin4d2sin)0(222000iiilDAxxlixDAiiliiiiip t( )cos0, 3 , 1220, 3 , 12220, 3 , 1cos2sin2sin8cos2sin42sin)(),(iiiiii

19、iiitplxiiiltpiilDAlxiDtUtxu得到杆以正则坐标表示下的对初始条件的响应于是杆的自由振动为liiliixUxuAxUxAu000000d)(d)(, 5 , 3 , 12sin2)(ixliAlxUi 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 令x=l，其中 ，), 5 , 3 , 1(12sin21iii, 3 , 1, 3 , 11220220cos18cos2sin2sin8),(iiitipiltpiiiltlu若将t=0代入上式，可得初始时自由端的位移。lap21 EAPlllilutlx0220220088)1251911 (8得杆的自由端的自由振动 返回首页2.1

20、 杆对初始条件的响应 此题也可以用直接求解方法解出。根据已解出的固有频率及主振型函数可写出杆的振动方程为, 3 , 1)2sin2cos(2sin),(iiitlaiBtlaiAlxitxu常数Ai , Bi由初始条件确定。初始条件为u xuxxu xux( , )( ),( , ) ( )000000再利用三角函数的正交性可得022sin)0 ,(2sin)0 ,(, 3 , 10, 3 , 1iiiilaiBlxixuxlxiAxuBi 0 返回首页2.1 杆对初始条件的响应 三角函数的正交性022sin)0 ,(2sin)0 ,(, 3 , 10, 3 , 1iiiilaiBlxixux

21、lxiAxuBi 0llixlxixxlxiA0002d2sind)2(sin2sin8220iilAii 135, , , , 3 , 12cos2sin),(iitlaiAlxitxutlaiiillxii2cos2sin82sin220, 3 , 1, 3 , 1220cos2sin2sin8iitplxiiillxi2sin 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 u x tUxtiii( , )( )( )1并沿杆长l积分),()(22txqxuEAxtuA11),()dd(ddiiiiiitxqxUEAxUA 受迫振动微分方程通乘以UjljljiiiljiiixUtxqxUxUEAxx

22、UUA00101d),(d)dd(ddd 这就是在激励q(x,t)作用下按正则坐标表示的杆的受迫振动的运动微分方程。 , 3 , 2 , 1d),(02ixUtxqpliiii利用正交性及归一化的条件 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 , 3 , 2 , 1d),(02ixUtxqpliiii将形如上式的各个正则坐标表示的响应代入,便得到杆的初始条件下对任意激励的响应为sincosdd)(sin),(1)()(),(00001tpptpxtpxqUpUtxUtxuiiiiitiliiiiii写出第i个以正则坐标表示的响应为。tiliiiiiiiixtpxqUptpptpt0000dd)(si

23、n),(1sincos)( 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 例4 如图所示两端固定的杆，突然受到均布纵向力q(常数)的作用，试求其响应。设初始条件均为零。 解：得该杆的固有频率和主振型为, 3 , 2 , 1sin)(,ilxiDxUlaipiii, 2 , 11dsind02202ixxliADxUAlili2)22sin(21d)2cos1 (21dsin0002llilxixxlxixxlilllAlDi2将主振型代入归一化条件，得 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 考虑到q为常量，并且初始条件均为零，得, 3 , 2 , 1sin2ixliAlUi1)()(),(iiitxUtx

24、u得到正则振型为 , 3 , 2 , 1d),(02ixUtxqpliiiitiliiiixtpaxpaxppAlq001dd)(sinsinsin12, 5 , 3 , 13232)cos1 (sin14itlaixliiaAqltiliiiiiiiixtpxqUptpptpt0000dd)(sin),(1sincos)( 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 例5 图示的等直杆在自由端作用有简谐激振力，其中为F0常数，求杆的纵向稳态受迫振动。 tFsin0解： 由例3 已知杆的正则振型为, 5 , 3 , 12sin)(ixliDxUiiDAli2liiiixUtxqp02d),( 得第i个

25、正则方程为在本例中由于激励不是沿杆身作用的分布力，而是集中力。 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 对于如图所示的在 处的集中力，x 利用 函数，( )x)()(),(xtFtxq第i个正则方程为tiFDxUtxqpiliiiisin2sind),(002 由上式求出正则坐标的稳态响应为tiFDptiiisin2sin1)(022, 5 , 3 , 12sin)(ixliDxUiiF(t)F(t) 表示为分布力)()(d)()(d),(00iililUtFxUxtFxUtxq 返回首页2.2 杆对任意激励的响应 于是杆的稳态受迫振动为, 3 , 1220, 3 , 12sin2sin1sin2

26、)(),(iiiiixliipAltFtUtxu当激振力频率 等于杆的任一阶固有频率pi时，都会发生共振。 返回首页连续系统振动连续系统振动 返回首页3.1 梁的横向振动微分方程 3.2 固有频率和主振型 返回首页3.1 梁的横向振动微分方程 图中的直梁在xy平面内作横向振动。假设梁的各截面的中心主惯性轴在同一平面Oxy 内，外载荷也作用在该平面，且略去剪切变形的影响及截面绕中性轴转动惯量的影响，因此梁的主要变形是弯曲变形，这即是通常称为欧拉伯努利梁(BernoulliEuler Beam)的模型。 返回首页3.1 梁的横向振动微分方程 在梁上x处取长为 dx 的微元段。在任意瞬时t，此微元段

27、的横向位移用y(x , t) 表示； 单位长度梁上分布的外力用 p ( x , t ) 表示 ；单位长度梁上分布的外力矩用表示 m(x , t) 。记梁的密度为，横截面积为 A ，材料弹性模量为E，截面对中性轴的惯性矩为J。 根据微段dx的受力图，写出微段沿y向的运动微分方程。xtxpxxQQQtyxAd),()d(d22),(22txpxQtyA 返回首页3.1 梁的横向振动微分方程 再由各力对垂直于xy平面的轴的力矩平衡方程，得0d)d(d2),(d),()d(2xxxQQMxtxpxtxmxxMM),(txmxMQ略去dx的二次项后，并简化得),(22txpxQtyA得2222),(ty

28、AtxpxmxM22xyEJM),(),()(222222txmxtxptyAxyEJx代入材料力学知识材料力学知识欧拉伯努利梁的横向振动微分方程 返回首页3.1 梁的横向振动微分方程 对于等截面梁，则E、J为常数，上式又可写成),(),(2244txmxtxptyAxyEJ),(),()(222222txmxtxptyAxyEJx欧拉伯努利梁的横向振动微分方程 返回首页3.2 固有频率和主振型 得到梁的横向自由振动的运动微分方程p x tm x t( , ), ( , )000)(222222tyAxyEJx),(),()(222222txmxtxptyAxyEJx解用x的函数Y(x)与t的

29、谐函数的乘积表示)sincos)(),(t pBt pAxYtxy梁上各点按振型函数Y(x)作同步谐振动 0)()d)(d(dd22222xAYpxxYEJx代入在Y(x)符合梁的边界条件并具有非零解的条件下，由此方程求解p2和振型函数Y(x)的问题，称为梁作横向振动的特征值问题。 返回首页3.2 固有频率和主振型 0)()d)(d(dd22222xAYpxxYEJx)()(dd444xYxYx对于等截面梁224apxxxxFEDCxYjjeeee)(通解为AEJa2或表示为xCxCxCxCxYchshcossin)(4321 根据梁的边界条件可以确定值及振型函数Y(x)中待定常数因子。边界条

30、件要考虑四个量，即挠度、转角、弯矩和剪力，梁的每个端点都与其中的两个量有关。 返回首页3.2 固有频率和主振型 1. 固定端在梁的固定端上挠度y与转角 等于零，即xylxxxxYxY或00d)(d, 0)(常见的简单边界条件有如下几种2. 简支端在梁的简支端上挠度y与弯矩 等于零，即22xyEJMlxxxxYxY或00d)(d, 0)(223. 自由端在梁的自由端上弯矩M与剪力 等于零，即33xyEJQlxxxxYxxY或00d)(d, 0d)(d3322 返回首页3.2 固有频率和主振型 下面讨论在两种支承情况下，梁的固有频率和主振型。1. 两端铰支这时的边界条件为0d)(d, 00d)(d

31、, 0220220lxlxxxxxYYxxYY042CCxCxCxCxCxYchshcossin)(4321代入0shsin31lClC0shsin31lClC0, 0sh3Cl可得sinl 0由此式得, 2 , 1., iliilii简支梁的频率方程 返回首页3.2 固有频率和主振型 对应于 的固有频率为i, 2 , 12222iAEJliapii, 2 , 1sin)(1ixliCxYii可见，各固有频率与梁长的平方成反比。因此主振型函数为 返回首页3.2 固有频率和主振型 2. 左端固定，右端自由0d)(d, 0d)(d0d)(d, 0332200lxlxxxxxYxxYxxYY042C

32、C0)ch(cos)shsin)(sh(sin2llllll因此有xCxCxCxCxYchshcossin)(4321代入031CC0)ch(cos)sh(sin21llCllC0)shsin()ch(cos21llCllCllllllllCCriiiiiiiiiichcosshsinshsinchcos21边界条件为 返回首页3.2 固有频率和主振型 1chcosll悬臂梁的频率方程方程的前四个根为996.10,855. 7,694. 4,875. 14321llll时，可以取i 3, 4 , 3)21(iili固有频率为, 2 , 1422iAlEJlapiii基频为pEJAl143515

33、 .llllllllCCriiiiiiiiiichcosshsinshsinchcos21则主振型函数为, 2 , 1)sh(sinchcos)(ixxrxxCxYiiiiiii 返回首页Theory of Vibration with Applications3.2 固有频率和主振型 则主振型函数为)sh(sinchcos)(xxrxxCxYiiiiiii前三阶主振型由图所示 , 2 , 1i 返回首页3.2 固有频率和主振型 例6 如图所示的悬臂梁的自由端附加一集中质量M，将附加质量视为质点，求频率方程和主振型函数。 解：与杆的复杂边界条件相同，梁的端点带有支承弹簧或附加质量，或者两者都有

34、，为复杂边界条件。该题即为复杂边界条件问题。其边界条件为 0dd, 0)0(0 xxYY)(dd, 0dd23322lMYpxYEJxYlxlx004231CCCC，xCxCxCxCxYchshcossin)(4321代入 返回首页3.2 固有频率和主振型 004231CCCC，xCxCxCxCxYchshcossin)(43210)sh(sin)ch(cos12CllCll0)sh(sin)chcos()ch(cos)sh(sin123223CllMpllEJCllMpllEJ令llllCCriiiiiishsinchcos21上面两式是关于C1, C2的齐次方程组，具有非零解的充分必要条件

35、是，是其系数行列式必须为零。 返回首页3.2 固有频率和主振型 具有非零解的充分必要条件是，是其系数行列式必须为零，由此得到)shcosch(sin)chcos1 (23llllMpllEJ即频率方程 llllCCriiiiiishsinchcos21则主振型函数为, 2 , 1)sh(sinchcos)(ixxrxxCxYiiiiiii 返回首页连续系统振动连续系统振动 返回首页4.1 主振型的正交性4.2 梁横向振动的受迫响应 返回首页4.1 主振型的正交性梁作横向振动时，振型函数也具有正交性。这里只讨论具有简单边界条件下主振型的正交性，但梁可以是变截面的或非均质的。 pY xpY xii

36、jj22,( );,( )()d)(d(dd22222xAYpxxYEJxiii)()d)(d(dd22222xAYpxxYEJxjjj取特征值问题的任意两个解0)()d)(d(dd22222xAYpxxYEJx代入并且都沿梁的长度l对x积分，得Y xi( )乘以Y xj( )乘以ljiilijxYAYpxxYEJxY0202222dd)dd(ddljijljixYAYpxxYEJxY0202222dd)dd(dd 返回首页4.1 主振型的正交性ljiilijxYAYpxxYEJxY0202222dd)dd(ddljijljixYAYpxxYEJxY0202222dd)dd(dd左边进行分部积

37、分，得ljiiljilijlijxYAYpxxYxYEJxYEJxYxYEJxY0202222022022dd)dddd)dd(dd)dd(ddljijljiljiljixYAYpdxxYxYEJxYEJxYxYEJxY0202222022022d)dddd)dd(dd)dd(dd对前面提出的任一种简单边界条件，以上二式已积分出来的各项均为零。有ljiiljixYAYpxxYxYEJ0202222dd)ddddljijljixYAYpxxYxYEJ0202222dd)dddd 返回首页4.1 主振型的正交性ljiiljixYAYpxxYxYEJ0202222dd)ddddljijljixYAY

38、pxxYxYEJ0202222dd)dddd二式相减，得ljijixYAYpp0220d)(如果 时，有 ，则由上式必得ijppij0d0ljixYAYij即梁的主振型关于质量的正交性。 代入ljiilijxYAYpxxYEJxY0202222dd)dd(dd代入jixxYEJxYlij0d)dd(dd02222jixxYxYEJlji0ddddd02222上面两式即梁的主振型关于刚度的正交性。 当i=j时， 返回首页4.1 主振型的正交性ljijixYAYpp0220d)(jpljMxAY02dljjxxYEJxY02222d)dd(ddjpljKxxYEJ0222d)dd(第j阶主质量第j

39、阶主刚度可得到它们的关系，即pKMjp jp j2如果主振型Yj(x)中的常数按下列归一化条件来确定，即, 2 , 11d02jMxYAjplj( )Y xj这时相应的第j阶主刚度 为 Kp jpj2总能成立，令由此得到的主振型函数称为正则振型函数 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 梁的横向受迫振动微分方程),(),()(222222txmxtxptyAxyEJx与解杆的纵向受迫振动的响应类似，可设通解为y x tY xtiii( , )( )( )1),(),()dd(dd122122txmxtxpYAxYEJxiiiiii 正则振型函数正则坐标上式通乘以 并沿梁长l对x积分，有 ( )

40、Y xj 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 考虑到正交性及归一化条件，上式成为xYtxmxtxpxYYAxxYEJxYjlijiliiiljid),(),(dd)dd(dd010221220 ( )iiiipq t2第i个正则坐标表示的梁的横向振动的运动微分方程xxYtxmxtxptqilid)(),(),()(0第i个正则坐标的广义力 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 设梁的初始条件为)(, )()0 ,(201xftyxfxyt由正交条件可得到用正则坐标表示的梁对初始条件的响应y xfxY xiii( , )( )( )( )0011)0()()(120iiitxYxfty将以上两

41、式乘以 并沿梁长对x积分，AYxj( )y x tY xtiii( , )( )( )1代入代入liixxYxAf01d)()()0(liixxYxAf02d)()()0(第i个正则坐标表示解为tiiiiiiiiitpqptpptpt0d)(sin)(1sin)0(cos)0()( 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 第i个正则坐标表示解为tiiiiiiiiitpqptpptpt0d)(sin)(1sin)0(cos)0()(得到梁在初始条件下对任意激励的响应。y x tY xtiii( , )( )( )1sin)0(cos)0(dd)(sin),(),(1001tpptpxtptxmxt

42、xpYpYiiiiitiliiii 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 例7 如图8-11所示，一简支梁在其中点受到常力F作用而产生变形，求当力F突然移去时梁的响应。, 2 , 1222iAEJlipi, 2 , 1sin)(1ixliCxYii解：由已求出两端铰支梁的固有频率及主振型函数为将主振型代入归一化条件1d02lixYAAlCi211d)sin(021lixlxiCA从而得到正则振型函数为xliAlxYisin2)( 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 得到正则振型函数xliAlxYisin2)(由材料力学得初始条件为0)(2)(4)(320)(4)(3)()0 ,(203t s

43、3t s1tftylxllxllxlylxlxlxyxfxyt梁中央的静挠度 EJFly483t s算出正则坐标表示的初始条件为, 5 , 3 , 10)0() 1() 1(48dsin)(4)(3dsin)(4)(3)0(21144421441t s213t s13t s20iCEJiAFlilCAyxlxiClxllxlAyxlxiClxlxyAiiiiilliili 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 因为没有激振力，正则广义力等于零，得iiitp t( )( )cos0于是梁的自由振动为, 3 , 142143, 3 , 121441411cossin) 1(2cos) 1(sin)

44、()(),(iiiiiiiiiiitplxiiEJFltpEJiACFllxiCtxYtxy梁在中央受常力作用产生的静变形只激发起对称振型的振动。 tiiiiiiiiitpqptpptpt0d)(sin)(1sin)0(cos)0()( 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 例8 如图示的均匀简支梁在x=x1处作用有一正弦激励 ，求梁的响应，梁的初始条件为零。tFsinxliAlxYisin2)(用 函数表示集中力)(sin),(1xxtFtxp解：由上例的结果可知正则振型函数正则广义力为liixxxtFxYtq01d)(sin)()(txliFAlsinsin21tFsin 返回首页4.2 梁横向振动的受迫响应 于是梁的自由振动为y x tY xtiii( , )( )( )1)sin(sinsinsin21221tpptlxilxipFAliiii由于初始条件为零，所以响应为tiiiitpqpt0d)(sin)(1)()sin(sinsin2dsin)(sinsin2112201tpptlxipFAltplxiFAlpiiitii