传热学第2章稳态热传导课件.ppt
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1、内容要求:内容要求:v导热的基本定律(导热的基本定律(Fourier定律);定律);v导热问题的数学描述:导热微分方程及定解条件;导热问题的数学描述:导热微分方程及定解条件; v几种最典型的一维稳态导热问题分析解;几种最典型的一维稳态导热问题分析解; (通过平壁,圆筒壁,肋片的导热)(通过平壁,圆筒壁,肋片的导热) v具有内热源的一维导热问题;具有内热源的一维导热问题;v多维稳态导热的求解方法。多维稳态导热的求解方法。第第 2 2 章章 稳态热传导稳态热传导 2. 分类:分类: 1. 定义:温度场描述了各个时刻物体内所有各点定义:温度场描述了各个时刻物体内所有各点 的温度分布。的温度分布。),
2、(zyxft 2.1 导热基本定律导热基本定律- -傅里叶定律傅里叶定律 2.1.1 温度场温度场(temperature field) 按温度场是否随时间变化:按温度场是否随时间变化: 稳态温度场:稳态温度场:0t 非稳态温度场:非稳态温度场:0t 按温度场随空间坐标的变化:按温度场随空间坐标的变化:)( xft 一维稳态温度场一维稳态温度场(one dimensional steady state temperature field) 三维温度场;三维温度场; 二维温度场;二维温度场; 一维温度场:一维温度场:),(yxft),(xft),(zyxft举例举例 3. 温度梯度温度梯度(te
3、mperature gradient) 是沿等温面法线方向的向量,是沿等温面法线方向的向量, 其正方向指向温度增加的方向。其正方向指向温度增加的方向。 1. 导热基本定律导热基本定律(Fouriers law of heat conduction)nnttgradqnntAtgradA 2.1.2 导热基本定律导热基本定律 热流量热流量(heat flow) 单位时间内通过某一给定截面的热量。单位时间内通过某一给定截面的热量。W q 热流密度热流密度(heat flux) 单位时间内通过单位面积的热量。单位时间内通过单位面积的热量。W/m2 导热系数导热系数(thermal conductiv
4、ity) 空间某点的温度梯度空间某点的温度梯度(temperature gradient)式中:式中:nnt 2. 关于关于Fourier定律的几点说明:定律的几点说明: 物理意义:物理意义: 在导热过程中,热流量其大小正比于温度梯度在导热过程中,热流量其大小正比于温度梯度 和截面面积,其方向与温度梯度方向相反。和截面面积,其方向与温度梯度方向相反。nntqnntA Fourier定律又称为导热热流速率方程。定律又称为导热热流速率方程。向量形式向量形式 适用范围:适用范围: 各向同性物体的稳态导热和非稳态导热。各向同性物体的稳态导热和非稳态导热。各向异性材料:各向异性材料:Q的方向与的方向与温
5、度梯度的方向和温度梯度的方向和的方向性有关。的方向性有关。不适用:极低温,不适用:极低温,大大 q 瞬态导热。瞬态导热。kqjqiqkztjytixtnnttgradqzyx 热流密度:热流密度:ztqytqxtqzyx 直角坐标系中热流密度的大小和方向直角坐标系中热流密度的大小和方向kztjytixttgrad 温度梯度温度梯度 : 方向:温度降落的方向方向:温度降落的方向 单位:单位: W/m2 大小:大小: ntq221/ mWttxdtdAqwwx一维稳态导热的傅里叶定律:一维稳态导热的傅里叶定律: 举例举例0, 0zyqq 1. 定义:定义:KmWtgradq/即温度梯度的绝对值为即
6、温度梯度的绝对值为1K/m时的热流密度。时的热流密度。 2. 影响因素:影响因素: 物体的结构和物理状态(密度,成分,湿度等)物体的结构和物理状态(密度,成分,湿度等) 物体的种类;物体的种类; 物体的温度物体的温度实验指出,对大多数材料实验指出,对大多数材料, 与与 t 呈线形关系;呈线形关系; = 0 (1+ b t ) ( 附表附表15, P403 ) 2.1.3 导热系数导热系数(thermal conductivity ) 导热系数:气体导热系数:气体绝热材料绝热材料 液体液体 紫铜紫铜黄金黄金铝铝铂铂铁等铁等导电性能好的金属,导热性能也好导电性能好的金属,导热性能也好 金属:金属:
7、 值:常温值:常温 2.2420 W/m.K 耐火材料,建筑材料:耐火材料,建筑材料: 绝热材料:凡平均温度在绝热材料:凡平均温度在350以下时导热系数以下时导热系数 小于小于0.12 W/m.K的材料。的材料。 各向异性材料(木材,石墨,晶体等)各向异性材料(木材,石墨,晶体等) 导热系数的数值与方向有关。导热系数的数值与方向有关。 非金属:非金属: 值:值:0.0253.0 W/m.K 影响:温度,材料气孔率,湿度,密度。影响:温度,材料气孔率,湿度,密度。举例举例玻璃纤维,矿渣棉,聚乙烯泡沫塑料。玻璃纤维,矿渣棉,聚乙烯泡沫塑料。 值:值:0.070.7 W/m.K 机理:类似于气体或非
8、金属固体的导热。机理:类似于气体或非金属固体的导热。 影响因素:温度;对大多数液体影响因素:温度;对大多数液体 t , (水,甘油除外)水,甘油除外) 液体:液体: 导热问题完整的数学描述:导热问题完整的数学描述: 2.1 导热问题的数学描述导热问题的数学描述 导热微分方程:导热微分方程: 是描述物体内温度分布的微分关系式。是描述物体内温度分布的微分关系式。 是根据傅里叶定律和能量守恒定律建立的。是根据傅里叶定律和能量守恒定律建立的。 导热微分方程导热微分方程定解条件定解条件 + 定解条件:规定几何条件,物理条件,定解条件:规定几何条件,物理条件, 时间条件和边界条件。时间条件和边界条件。 假
9、设假设: 物体各向同性连续介质物体各向同性连续介质, ,为常数,为常数, 物物体有内热源(存在吸热放热的化学反应,体有内热源(存在吸热放热的化学反应, 电阻通电发热等)。电阻通电发热等)。 选取微元六面体,应用能量守恒方程选取微元六面体,应用能量守恒方程dUdddoutVin 2.2.1 直角坐标系下的导热微分方程直角坐标系下的导热微分方程 导入微元体的总热流量导入微元体的总热流量dindydzxtx X方向:方向:dxdzyty y方向:方向:dxdyztz z方向:方向:dUdddoutVin 导出微元体的总热流量导出微元体的总热流量 doutdydzdxxttxdxx)( X方向:方向:
10、dxdzdyyttydyy)( y方向:方向:dxdydzzttzdzz)( z方向:方向:xzyxzyxzydUdddoutvin 单位时间内热源生成热单位时间内热源生成热 dvdxdydzdVV 单位时间热力学能的增加单位时间热力学能的增加 dUdxdydztcdU因此:因此: 内热源强度内热源强度v : 单位时间,单位体积的内热源产生的热。单位时间,单位体积的内热源产生的热。indVdoutddUdxdydztcdxdydzdzzdyydxxVzyx)(Vztzytyxtxtc)()()( 整理得导热微分方程:整理得导热微分方程:说明说明导热微分方程揭示了导热过程中物体的导热微分方程揭示
11、了导热过程中物体的温度随空间和时间变化的函数关系。温度随空间和时间变化的函数关系。 当当= 常数时常数时cztytxtctV)(222222 直角坐标系非稳定,有内热源,常物性直角坐标系非稳定,有内热源,常物性 的导热微分方程。的导热微分方程。导温系数导温系数ca 几种简化形式的导热微分方程几种简化形式的导热微分方程 导热系数导热系数k=常数:常数:cztytxtatV)(222222 无内热源无内热源V=0:)(222222ztytxtat 稳态导热稳态导热:0 t0)(222222cztytxtaV 稳态导热,无内热源:稳态导热,无内热源:0222222ztytxt 1. 导温系数(热扩散
12、率)导温系数(热扩散率)ca 2. 物理意义;表示了物体传播温度变化的能力。物理意义;表示了物体传播温度变化的能力。 a越大,材料中温度变化传播得越迅速。越大,材料中温度变化传播得越迅速。 a 的大小取决于的大小取决于和和c的综合影响。的综合影响。导热系数导热系数容积比热容积比热 对稳态导热:不出现对稳态导热:不出现a。 非稳态导热:非稳态导热:a的高低表示温度传播的快慢。的高低表示温度传播的快慢。 a的数值:油的数值:油110 -7 银银210 m2/s。 2.2.2 热扩散率的物理意义热扩散率的物理意义zzryrx,sin,cos 圆柱坐标系中圆柱坐标系中),(zr 导热微分方程:导热微分
13、方程:Vztztrrtrrrtc)()(1)(12 无内热源,稳态,一维导热微分方程:无内热源,稳态,一维导热微分方程:0)(drdtrdrd 2.2.3 圆柱坐标系下的导热微分方程圆柱坐标系下的导热微分方程 球坐标系中球坐标系中),(rcossinsincossinrzryrx 导热微分方程:导热微分方程:Vtrtrrtrrrtc)sin(sin1)(sin1)(122222 无内热源,稳态,一维导热微分方程:无内热源,稳态,一维导热微分方程:0)(2drdtrdrd 2.2.4 球坐标系下的导热微分方程球坐标系下的导热微分方程 定解条件定解条件 使导热微分方程获得适合某一特定问题的解的使导
14、热微分方程获得适合某一特定问题的解的 附加条件,即获得唯一解的条件。附加条件,即获得唯一解的条件。cztytxtctV)(222222导热微导热微分方程分方程定解定解条件条件确定的确定的温度场温度场 + = 定解定解条件包括四个方面:条件包括四个方面: 2.2.5 导热问题的定解条件导热问题的定解条件几何几何条件条件物理物理条件条件时间时间条件条件边界边界条件条件 1. 几何条件:几何条件: 参与导热过程的物体的几何形状及尺寸大小。参与导热过程的物体的几何形状及尺寸大小。 2. 物理条件:物理条件: 导导热物体的物理性质热物体的物理性质(),有无内热源。有无内热源。 3. 时间条件:时间条件:
15、 导导热过程时间进行的时间上的特点。热过程时间进行的时间上的特点。 稳态导热:无初始条件稳态导热:无初始条件 非稳态导热:给出初始条件非稳态导热:给出初始条件),(0zyxft 4. 边界条件:边界条件: 说说明了导热物体边界上的热状态以及与周围明了导热物体边界上的热状态以及与周围 环境之间的换热情况。环境之间的换热情况。 第一类边界条件第一类边界条件 给出物体边界上的温度分布及随时间的变化规律。给出物体边界上的温度分布及随时间的变化规律。),(zyxfqw 第二类边界条件第二类边界条件 给给出物体边界上的热流密度分布及其出物体边界上的热流密度分布及其 随时间的变化规律。随时间的变化规律。),
16、(zyxftw或:或:wwntq)( 恒壁温边界条件恒壁温边界条件(constant temp B.C)consttw 第三类边界条件第三类边界条件 给给出边界上物体与周围流体间的表面传热系数出边界上物体与周围流体间的表面传热系数h 及周围流体的温度及周围流体的温度 tf 。 )()(fwwtthnt 恒热流边界条件恒热流边界条件(constant heat rate B.C)constqw 绝热边界条件绝热边界条件(adiabatic B.C)0wq 导热微分方程导热微分方程 定解条件定解条件 第三类边界条件在一定情况下会自动转化为第三类边界条件在一定情况下会自动转化为 第一类或第二类边界条
17、件。第一类或第二类边界条件。总结总结导热数导热数学模型学模型物体物体温度场温度场热流密度热流密度 分析解法分析解法 数值解法数值解法 实验方法实验方法 Fourier定律定律第三类第三类 第一类边界条件第一类边界条件 第三类第三类 第二类边界条件第二类边界条件 h非常大:非常大: h非常小:非常小:例例 题题1. 如图,由某种材料组成的大平壁,厚度为如图,由某种材料组成的大平壁,厚度为0.5m, 具有强度等于具有强度等于 103 W/m3 的内热源。在某一瞬时的的内热源。在某一瞬时的 温度场为温度场为 t=450-320 x-160 x2 已知已知=24.38W/m.K , c=116J/kg
18、.K ,=18070kg/m3,求求(1)x=0m 和和 x=0.5m 两处的热流密度;两处的热流密度; (2)该平壁热力学能的变化速率;该平壁热力学能的变化速率; (3)x=0m和和x=0.5m两处温度两处温度 随时间的变化速率。随时间的变化速率。 1. 第一类边界条件下单层平壁的导热第一类边界条件下单层平壁的导热 假设;大平壁假设;大平壁= 常数,表面积常数,表面积A,厚度,厚度, 无内热源,平壁两侧维持均匀恒定无内热源,平壁两侧维持均匀恒定 温度温度 tw1, tw2,且,且tw1 tw2。 确定确定(1)平壁内的温度分布;平壁内的温度分布; (2)通过此平壁的热流密度。通过此平壁的热流
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