建筑力学与结构选型第2章-静力学基础知识课件.ppt

1、第第2章章静力学基础知识静力学基础知识2.1 基本概念基本概念2.2 基本公理基本公理2.3 平面汇交力系的合成与平衡平面汇交力系的合成与平衡2.4 力矩和力偶力矩和力偶2.5 平面一般力系的合成与平衡平面一般力系的合成与平衡2.6 约束和约束反力约束和约束反力2.7 杆件结构的计算简图杆件结构的计算简图2.8 平面力系平衡方程的应用平面力系平衡方程的应用 2.1 基本概念基本概念2.1.1 力力力是物体与物体之间的相互机械作用。力是物体与物体之间的相互机械作用。力对物体的效应：力对物体的效应： 运动效应（外效应）运动效应（外效应） 变形效应（内效应）。变形效应（内效应）。 静力学针对力的变形

2、效应。静力学针对力的变形效应。 力的三要素：大小、方向和作用点力的三要素：大小、方向和作用点 力的单位为力的单位为“牛顿牛顿”(N)或或“千牛千牛顿顿”(kN)。作用于一点的力，称为集中力；集中力；作用区域不能忽略的力称为分布力分布力 FA2.1.2 刚体刚体刚体是指在运动中或力作用下，形状和大小不发生改变的物体。刚体是指在运动中或力作用下，形状和大小不发生改变的物体。 力只能改变刚体的运动，而不会使刚体产生变形。力只能改变刚体的运动，而不会使刚体产生变形。2.1.3 平衡平衡平衡是指物体相对于惯性参考系保持静止或作匀速直线平动的状态平衡是指物体相对于惯性参考系保持静止或作匀速直线平动的状态。

3、 一切平衡都是相对的、有条件的和暂时的，而运动是绝对的和永恒的。一切平衡都是相对的、有条件的和暂时的，而运动是绝对的和永恒的。 2.1.4 力系力系 作用于物体上的一组力，称为力系作用于物体上的一组力，称为力系。 FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8平面汇交力系平面汇交力系l/qFAB2l/2q=qlqF图2.19平面平行力系平面平行力系CABDEW2ABDW2FAxFAyFT(a)(b)

4、图2.13平面任意力系平面任意力系 力系的简化力系的简化用一个简单力系等效代替原力系。用一个简单力系等效代替原力系。 合力与分力合力与分力如果用一个力就可以等效代替原力系，则称该力如果用一个力就可以等效代替原力系，则称该力为原力系的合力，而原力系中各力称为该力的分力为原力系的合力，而原力系中各力称为该力的分力。 FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8l/qFAB2l/2q=qlqF图2.192.2 基本公理基本公理2.2.1 力的平行四边形法则力的平行四边形法则作用于物体上同一点的两作用于物体上同一点的两个力，

5、可以合成为一个合个力，可以合成为一个合力。合力的作用点也在该力。合力的作用点也在该点，合力的大小和方向由点，合力的大小和方向由两力为邻边的平行四边形两力为邻边的平行四边形的对角线确定。的对角线确定。 AF1F2FRAF1F2FR也可采用三角形法则确定也可采用三角形法则确定2.2.2 作用力与反作用力定律作用力与反作用力定律2.2.3 二力平衡公理二力平衡公理刚体在两个力作用下保持平衡的必要和充分条件是：这两个力大小刚体在两个力作用下保持平衡的必要和充分条件是：这两个力大小相等、方向相反、作用线沿同一直线。相等、方向相反、作用线沿同一直线。 ABCD1F2F1F2F图2.3上述公理对于变形体不成

6、立上述公理对于变形体不成立等值、反向、共线，且同时作用在这两个物体上的。等值、反向、共线，且同时作用在这两个物体上的。 2.2.4 加减平衡力系公理加减平衡力系公理在作用于刚体上的已知力系中，增加或减去若干个平衡力系，都在作用于刚体上的已知力系中，增加或减去若干个平衡力系，都不会改变原力系对刚体的作用效应。不会改变原力系对刚体的作用效应。 BAFF2F1AFBF相当于将力沿其作用线移动相当于将力沿其作用线移动到同一刚体内的任一点，而到同一刚体内的任一点，而该力对刚体的效应不改变。该力对刚体的效应不改变。2.3 平面汇交力系的合成和平衡平面汇交力系的合成和平衡2.3.1 力的投影与分解力的投影与

7、分解xOyabFxFyFyFxFAB图2.5cosxFFsinyFF22xyFFF则则 力力F在平面直角坐标系上的投影：在平面直角坐标系上的投影： 力力F沿直角坐标轴分解为两个正交分力沿直角坐标轴分解为两个正交分力Fx、Fy 在直角坐标系中，力在直角坐标系中，力F在坐标轴上的投影与其沿相应轴的分力大小相等，在坐标轴上的投影与其沿相应轴的分力大小相等，且投影的正负号与分力的指向对应一致且投影的正负号与分力的指向对应一致 xOyF1F2F360F2xF3x图2.7各力在各力在x轴上的投影分别为：轴上的投影分别为： 11cos900 xFF222cos0 xFFF 3331cos602xFFF，2.

8、3.2 平面汇交力系的合成平面汇交力系的合成平面汇交力系平面汇交力系是指构是指构成力系的各力的作用成力系的各力的作用线在同一平面内且汇线在同一平面内且汇交于一点的力系。交于一点的力系。 FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8123123RxN xNxN xRyN yNyN yFFFFFFFFFN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)

9、(c)(d)图2.8FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.8几何法：几何法：投影法：投影法：合力投影定理合力投影定理：合力在坐标轴上的投影等合力在坐标轴上的投影等于各分力在同一坐标轴上的投影的代数和于各分力在同一坐标轴上的投影的代数和 1212RxxxnxRyyynyFFFFFFFF22RRxRyFFFtanRyRxFF合力的大小为：合力的大小为：合力方向为：合力方向为： FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.82.3.3 平面汇交

10、力系的平衡平面汇交力系的平衡物体总是沿合力的方向作机械运动，为使物体保持平衡，即静止或物体总是沿合力的方向作机械运动，为使物体保持平衡，即静止或做匀速直线运动，合力必须等于零。做匀速直线运动，合力必须等于零。 121200RxxxnxRyyynyFFFFFFFF合力在任意两个直角坐标轴上的投影也为零合力在任意两个直角坐标轴上的投影也为零 FN1FN2FN3xOyFN1FN3FN2FRFN1FN3FN2FRFN3xFRxFN1x(a)(b)(c)(d)图2.82.4 力矩和力偶力矩和力偶2.4.1 力对点之矩力对点之矩OABhF图2.9规定规定Fh为物体绕为物体绕O点发生转动效点发生转动效应的度

11、量。称为力应的度量。称为力F对对O点之矩点之矩 。记。记作：作：为力矩中心，简称矩心；为力矩中心，简称矩心；h称为力称为力臂。力矩的单位是臂。力矩的单位是N.m，或，或kN.m在平面力系问题中，力对点之矩是个代数量。在平面力系问题中，力对点之矩是个代数量。 -()OMFF d +-2.4.2 合力矩定理合力矩定理FxFFyACB1mh图2.10，10kNF60B点作用集中力点作用集中力F试计算力试计算力F对支座对支座A的矩。的矩。力力F的力臂较难计算，若将其分解为水的力臂较难计算，若将其分解为水平分力和竖向分力，则易得各分力的力平分力和竖向分力，则易得各分力的力臂。臂。 000()0,()co

12、s( )xyyMFMFFABFABF hMF000( )()()0cos60 15xyxyMFMFMFFFlFkN m 则有：则有： 上式可以推广到由个力组成的平面汇交力系的合力矩：上式可以推广到由个力组成的平面汇交力系的合力矩：R0102031()()()()()nOOiMMMMMiFFFFF合力矩定理：平面汇交力系的合力对该平面内任一点的矩等于各合力矩定理：平面汇交力系的合力对该平面内任一点的矩等于各分力对同一点的矩的代数和分力对同一点的矩的代数和 2.4.3力偶及其性质力偶及其性质等值、反向、不共线的一对平行力等值、反向、不共线的一对平行力构成的力系称为力偶，记作构成的力系称为力偶，记作

13、(F, F) 力偶具有转动效应力偶具有转动效应 MF hF h 力偶对物体的转动效应的度量为力偶矩，是代数量。力偶对物体的转动效应的度量为力偶矩，是代数量。逆时针转向为正。单位：逆时针转向为正。单位：Nm F1F1h1MAB力偶和力都是最基本的力学量力偶和力都是最基本的力学量 力偶性质如下：力偶性质如下：性质一性质一 力偶不能与一个力等力偶不能与一个力等效，即力偶没有合力，因此力效，即力偶没有合力，因此力偶也不能与一个力相平衡，力偶也不能与一个力相平衡，力偶只能与力偶平衡。力偶中的偶只能与力偶平衡。力偶中的二力在任一轴上投影的代数和二力在任一轴上投影的代数和为零，但力偶不是平衡力系，为零，但力

14、偶不是平衡力系，力偶是最简单的力系。力偶是最简单的力系。性质二性质二 力偶对其作用平面内力偶对其作用平面内任意点之矩恒等于力偶矩，与任意点之矩恒等于力偶矩，与矩心位置无关。矩心位置无关。性质三性质三 只要保持力偶矩不变，力偶可在其作用面内任意移动只要保持力偶矩不变，力偶可在其作用面内任意移动和转动，也可以同时改变组成力偶的力的大小和力偶臂的长度，和转动，也可以同时改变组成力偶的力的大小和力偶臂的长度，原力偶对刚体的作用效应不会改变。原力偶对刚体的作用效应不会改变。F1F1h1MABF2F2Mh22.4.4力偶的合成与平衡力偶的合成与平衡平面内有若干力偶同时作用时，只能产生转动效应，且其转动平面

15、内有若干力偶同时作用时，只能产生转动效应，且其转动效应的大小等于各力偶转动效应之和。效应的大小等于各力偶转动效应之和。 平面力偶系可以合成为一个合力偶，合力偶矩等于各分力偶矩平面力偶系可以合成为一个合力偶，合力偶矩等于各分力偶矩的代数和的代数和 121nniiMMMMM若作用于某刚体的平面力偶系的合力偶矩为零，则该刚体必处于平若作用于某刚体的平面力偶系的合力偶矩为零，则该刚体必处于平衡状态，反之亦然。衡状态，反之亦然。 平面力偶系的平衡条件为平面力偶系的平衡条件为 10niiMM2.5 平面一般力系的合成与平衡平面一般力系的合成与平衡2.5.1 平面一般力系向平面内一点的简化平面一般力系向平面

16、内一点的简化CABDEW2ABDW2FAxFAyFT(a)(b)图2.13CABDEW2ABDW2FAxFAyFT(a)(b)图2.13梁上的各力的作用线既不全汇交于一点，也不全平行。为平面一般力系梁上的各力的作用线既不全汇交于一点，也不全平行。为平面一般力系 。汇交力系的合力称为原力系的主矢量，可记作汇交力系的合力称为原力系的主矢量，可记作RF平面力偶系的合力偶称为原力系对平面力偶系的合力偶称为原力系对A点的主矩，记作点的主矩，记作MA。 原一般力系等效化为汇交于原一般力系等效化为汇交于A点的平面汇交力系和平面力偶系点的平面汇交力系和平面力偶系 力的平移定理力的平移定理：作用在刚体上点作用在

17、刚体上点A的力可以等效地平移到该刚体上的力可以等效地平移到该刚体上任一点任一点B，但必须在该力与该平移点所决定的平面内附加一力偶，但必须在该力与该平移点所决定的平面内附加一力偶，此附加力偶的矩等于原力对平移点的矩。此附加力偶的矩等于原力对平移点的矩。 (a)(b)eOFFMoF( )图2.16(a)(b)eOFFMoF( )图2.161F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.17一般地，若刚体上作用一平面一般力系，可在力系所在平面内任选一一般地，若刚体上作用一平面一般力系，可在力系所在平面内任选一点点O作为简化中心作为简化中心 R12n( )OiOMMMiiiFFFF

18、FFFO平面一般力系向平面内任一点平面一般力系向平面内任一点简化，一般可得一个力和一个力偶，此简化，一般可得一个力和一个力偶，此力作用线通过简化中心，其大小和方向为该力系的主矢量，此力偶的力作用线通过简化中心，其大小和方向为该力系的主矢量，此力偶的矩等于该力系对简化中心的主矩矩等于该力系对简化中心的主矩. 1F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.171F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.17力系的主矢量可用解析法计算力系的主矢量可用解析法计算 RR,xixyiyFFFF1F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.

19、171F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.171F2FnF1F2FnFRF1MOOOxyxyxy2MnMoM图2.17130N1FN21002F50N3Fm500NM45157512(2,1)(3.87,0)(0,-4)(-3,2)Oxy2F1FRF3FM图2.18【例例2.1】 如图所示平面一般力系。已如图所示平面一般力系。已知：知：，各力作用线位置如图。试求该力系向各力作用线位置如图。试求该力系向O点简化的结果以及合力的结果。点简化的结果以及合力的结果。 【解解】 以以O点为简化中心，建立图示点为简化中心，建立图示直角坐标系直角坐标系Oxy。 1、计算主矢量、

20、计算主矢量 0R12312cos4570N13xixFFFFF 0R125sin 45150N13yiyFFFF ，22RRR165.3NxyFFFRR15tan7yxFF45157512(2,1)(3.87,0)(0,-4)(-3,2)Oxy2F1FRF3FM图2.182、计算主矩、计算主矩 0011223()12512sin452cos45341313580N mOOMMFFFFFM F3、求合力、求合力的作用线的作用线 合力的大小和方向与主矢量相同，合力合力的大小和方向与主矢量相同，合力与与x轴的交点坐标为轴的交点坐标为 R/3.87mOxxMF45157512(2,1)(3.87,0)

21、(0,-4)(-3,2)Oxy2F1FRF3FM图2.182.5.2 平面一般力系的平衡条件和平衡方程平面一般力系的平衡条件和平衡方程若平面一般力系的主矢和主矩都等于零，则力系对刚体既无移动效应若平面一般力系的主矢和主矩都等于零，则力系对刚体既无移动效应也无转动效应，刚体处于平衡状态；也无转动效应，刚体处于平衡状态；反之，若要使刚体保持平衡状态，作用在刚体上的力系的主矢和主矩反之，若要使刚体保持平衡状态，作用在刚体上的力系的主矢和主矩必须同时为零。必须同时为零。平面一般力系平衡的必要和充分条件是：力系的主矢和对任一点的主力系的主矢和对任一点的主矩都为零矩都为零。 CABDEW2ABDW2FAx

22、FAyFT(a)(b)图2.130,0ROM FFTMA(FT)W2MA(W2)00()0ixiyOiFFMF平衡条件的解析表达式平衡条件的解析表达式 二矩式平衡方程二矩式平衡方程 0()0()0ixAiBiFMMFF三矩式平衡方程三矩式平衡方程()0()0()0ABCMMMFFF平面一般力系可求解三个未知量平面一般力系可求解三个未知量 平面汇交力系是平面一般力系的特例平面汇交力系是平面一般力系的特例 2.6 约束和约束反力约束和约束反力几个概念几个概念自由体自由体受约束体受约束体约束和约束反力约束和约束反力 约束施加在被约束物上的力称为约束反力或约束力。约束施加在被约束物上的力称为约束反力或

23、约束力。 约束反力的方向总是与约束所阻止的物体运动趋势方向相反，它约束反力的方向总是与约束所阻止的物体运动趋势方向相反，它的作用点就是约束与被约束物体的接触点。的作用点就是约束与被约束物体的接触点。主动力与荷载主动力与荷载 与约束反力相对应，凡能主动引起物体运动或使物体与约束反力相对应，凡能主动引起物体运动或使物体 有运动趋有运动趋势的，称为主动力。势的，称为主动力。 作用在结构上的主动力也称为荷载。如重力、土压力、水压力等。作用在结构上的主动力也称为荷载。如重力、土压力、水压力等。 约束反力由主动力引起且随主动力的改变而改变。约束反力由主动力引起且随主动力的改变而改变。常见的约束类型及其约束

24、反力性质常见的约束类型及其约束反力性质 2.6.1.柔索约束柔索约束ABCGTFABCGTFTAFTAFTBFTBFABABT1FT2FT1FT2F(a)(b)(c)图2.21柔索约束的约束反力过连系点，沿柔索约束的中心线且背离被约束物柔索约束的约束反力过连系点，沿柔索约束的中心线且背离被约束物体，表现为拉力，用体，表现为拉力，用FT表示表示柔索约束的工程应用柔索约束的工程应用悬索桥悬索桥2.6.2 光滑圆柱形铰链约束光滑圆柱形铰链约束铰链约束的特点是被连接的两物铰链约束的特点是被连接的两物体可以绕销钉轴线相对转动和沿体可以绕销钉轴线相对转动和沿销钉轴线相对滑动，但不能在垂销钉轴线相对滑动，但

25、不能在垂直于销钉轴线平面内任意方向相直于销钉轴线平面内任意方向相对移动。对移动。AFAXFAYA工程结构中常见的圆柱形铰链约束有：工程结构中常见的圆柱形铰链约束有：1、平面光滑铰节点、平面光滑铰节点图2.23BACAAFAAAxFAyF(a)(b)(c)(d)图2.222、固定铰支座、固定铰支座上摇座下摇座AyFAxFA(a)(b)(c)AAA图2.24上摇座下摇座AyFAxFA(a)(b)(c)AAA图2.243、可动铰支座、可动铰支座上摇座下摇座辊轴AFA(b)(c)AAA(a)图2.25上摇座下摇座辊轴AFA(b)(c)AAA(a)图2.25简支梁简支梁 AB(a) 门窗过梁(c) 简支

26、梁(b) 简易桥梁图2.26AB(a) 门窗过梁(c) 简支梁(b) 简易桥梁图2.26(a)(a)门窗过梁门窗过梁AB(a) 门窗过梁(c) 简支梁(b) 简易桥梁图2.26（b）简易桥梁）简易桥梁2.6.2 链杆约束链杆约束ACCDBDAB(a)(b)CADABAFAFBF(c)(d)图2.272.6.3 固定端约束或固定支座固定端约束或固定支座AA(a)(b)图2.28AA(c)(d)A AMAyFAxF刚节点刚节点 图2.29(a)(b)图2.29(a)(b)图2.28AA(c)(d)A AMAyFAxF固定支座固定支座 钢结构中的刚节点钢结构中的刚节点 钢筋混凝土结构中的刚节点钢筋混

27、凝土结构中的刚节点 图2.28AA(c)(d)A AMAyFAxF柱下独立基础中的固定支座柱下独立基础中的固定支座 *2.6.4 球铰链球铰链图2.30AzFAyFAxFAAAA(a)(c)(b)(d)图2.30AzFAyFAxFAAAA(a)(c)(b)(d)2.7 杆件结构的计算简图杆件结构的计算简图 将空间结构简化为平面结构将空间结构简化为平面结构 用轴线表示杆件用轴线表示杆件 简化支座和结点简化支座和结点 确定荷载，并进行转换与简化确定荷载，并进行转换与简化【例例】工业厂房的计算简图工业厂房的计算简图 屋架屋架基础基础牛腿牛腿吊车梁吊车梁柱柱(b)(1)结构体系的简化与荷载的确定结构体

28、系的简化与荷载的确定(2)屋架结构的计算简图屋架结构的计算简图EA(a)(b)图2.33(b)(3) 排架结构的计算简图排架结构的计算简图注意：要表示清楚各荷载的作用位置、指向及名称。注意：要表示清楚各荷载的作用位置、指向及名称。 同一类型的荷载在不同计算简图上的表示要一致。同一类型的荷载在不同计算简图上的表示要一致。 每一荷载都应有依据，不能随意增减。每一荷载都应有依据，不能随意增减。 EA(a)(b)2.8 平面力系平衡方程的应用平面力系平衡方程的应用2.8.1 结构的隔离体受力图结构的隔离体受力图图2.34FACB(a)(b)FACBAyFAxFBF图2.34FACB(a)(b)FACB

29、AyFAxFBF计算约束反力的基本思路：切断计算约束反力的基本思路：切断结构的约束使其暴露成为结构上结构的约束使其暴露成为结构上的外力，而后利用平衡条件进行的外力，而后利用平衡条件进行求解。求解。 在给定荷载下，结构的约束反力一在给定荷载下，结构的约束反力一般未知。般未知。 用图形表示包括荷载与约束反力在用图形表示包括荷载与约束反力在内的结构所受的全部外力，称为结内的结构所受的全部外力，称为结构的构的隔离体受力图隔离体受力图 作结构的隔离体受力图时需注意：作结构的隔离体受力图时需注意：(1)根据求解问题的需要，确定研究对象后，应切断其与周围物体根据求解问题的需要，确定研究对象后，应切断其与周围

30、物体的所有约束使其从周围物体中分离出来，使其成为隔离体。研究对象的所有约束使其从周围物体中分离出来，使其成为隔离体。研究对象可以是单个构件或由若干构件组成的结构体系。可以是单个构件或由若干构件组成的结构体系。(2)在隔离体上画出全部主动力（荷载）和代表每个约束作用的约在隔离体上画出全部主动力（荷载）和代表每个约束作用的约束反力。不要运用力系的等效变换或力的可传性改变力的真实作用位束反力。不要运用力系的等效变换或力的可传性改变力的真实作用位置，约束反力的指向一般可自行假定。置，约束反力的指向一般可自行假定。ABD CBC 1F2FCFBF(a) (b) 【例例2.4】 不计自重，绘图示三铰刚架构

31、件不计自重，绘图示三铰刚架构件AC、BC和刚架整体的隔和刚架整体的隔离体受力图。离体受力图。ABD CBC 1F2FCFBF(a) (b) 图2.362FADCACBDAxFAyF1F1FAxFAyFBF2FCF(c) (d) 图2.362FADCACBDAxFAyF1F1FAxFAyFBF2FCF(c) (d) 2.8.2 约束反力的求解约束反力的求解约束反力的求解可应用前述平面一般力系的平衡条件和平衡方程：约束反力的求解可应用前述平面一般力系的平衡条件和平衡方程：(1)确定研究对象，取隔离体并作隔离体受力图。确定研究对象，取隔离体并作隔离体受力图。(2) 根据隔离体图中力系的分布特点和未知

32、约束反力的特点，选择投影根据隔离体图中力系的分布特点和未知约束反力的特点，选择投影轴和矩心，建立平衡方程。轴和矩心，建立平衡方程。(3) 求解所列平衡方程，解得待求未知量。求解所列平衡方程，解得待求未知量。【例例2.2】求图示简支梁上均布荷载的合力与支座反力。求图示简支梁上均布荷载的合力与支座反力。2.计算荷载合力：计算荷载合力：建立坐标系，则沿建立坐标系，则沿AB段线荷载的合力大小为段线荷载的合力大小为 qFq l相当于相当于AB段荷载图形的面积。段荷载图形的面积。 由合力矩定理由合力矩定理 ()(d)AqAqMMFF2(d)1d2BqcqABAFxFxq xxql 有有 2211222Cq

33、qlxqlFqlAxC是线段是线段AB上荷载图形形心的上荷载图形形心的x坐标坐标 lABqxcq=qlqFxFxAyAFFRB【解解】 1. 切断简支梁两端约束，作隔离体受力图如图切断简支梁两端约束，作隔离体受力图如图(b)所示。所示。 得得 Fq3.列平衡方程，计算支座反力 l/2q=qlqFxFXAyAFFRB0 xiF 0 xAF()0AiMF/20RBqFlFl /2/2 ( )RBqFFql0yiF /2 ( )yAFql由：由：可得：可得：由：由：可得：可得：则有：则有：由：由：可得：可得：可见：沿直线且垂直于该直可见：沿直线且垂直于该直线分布的同向线荷载，其合线分布的同向线荷载，

34、其合力的大小等于荷载图形面积，力的大小等于荷载图形面积，合力的方向与原荷载方向相合力的方向与原荷载方向相同，合力作用线通过荷载图同，合力作用线通过荷载图形形心形形心。 【例例2.6】 试计算图示简支刚架的支座反力。已知：试计算图示简支刚架的支座反力。已知：F=ql， 图2.35FBFAxFAyFFABCDABCDqq图2.35FBFAxFAyFFABCDABCDqq【解解】 (1) 以刚架以刚架ABCD为研究对象，解为研究对象，解除除A、B两处的约束，作隔离体受力图。两处的约束，作隔离体受力图。 2.列平衡方程，求未知力。列平衡方程，求未知力。 该力系为平面一般力系该力系为平面一般力系 0 x

35、F 0BM A0 xFF2102AyFlF lql 3( )2AyFql0yF A0ByqlFF1( )2BFql A()xqlF【例例2.7】 试求图试求图2.38(a)所示悬臂刚架固定支座所示悬臂刚架固定支座A的约束反力。已知：的约束反力。已知：10kN/mq10kNFm8kNM，。图2.39(a) (b) 2m2m2mABFMqABFMqAxFAyFAMyOx图2.39(a) (b) 2m2m2mABFMqABFMqAxFAyFAMyOx【解解】1.作刚架作刚架AB的隔离体受力图如图的隔离体受力图如图(b)所示。所示。2.各力组成平面一般力系。列平衡方程求解，求未知力。各力组成平面一般力

36、系。列平衡方程求解，求未知力。本章小结本章小结1.静力学的基本概念：力、力矩、力偶、刚体、力静力学的基本概念：力、力矩、力偶、刚体、力系、等效力系以及力系的简化和物体的平衡等。系、等效力系以及力系的简化和物体的平衡等。2. 静力学的基本规律：力的平行四边形法则、作用与静力学的基本规律：力的平行四边形法则、作用与反作用定律、二力平衡公理和加减平衡力系公理反作用定律、二力平衡公理和加减平衡力系公理等。等。3. 力系的简化与合成的基础：力关于某轴的投影与力力系的简化与合成的基础：力关于某轴的投影与力的平移。的平移。4. 结构受力分析的理论依据：平面一般力系平衡的必结构受力分析的理论依据：平面一般力系

37、平衡的必要与充分条件。要与充分条件。5. 连接结构构件的纽带：约束和支座，光滑圆柱形连接结构构件的纽带：约束和支座，光滑圆柱形铰链约束与铰结点、链杆约束、固定铰支座、可铰链约束与铰结点、链杆约束、固定铰支座、可动铰支座、固定支座与刚结点等约束是建筑结构动铰支座、固定支座与刚结点等约束是建筑结构各构件间及构件与基础间相互连接的纽带。约束各构件间及构件与基础间相互连接的纽带。约束反力是各构件间及构件与基础间相互作用的表现。反力是各构件间及构件与基础间相互作用的表现。6. 工程结构力学性能分析的前提：结构的计算简图工程结构力学性能分析的前提：结构的计算简图和隔离体受力图。和隔离体受力图。支座和约束是

38、重点，从对位移的约束着手把握不同支座和约束是重点，从对位移的约束着手把握不同约束的特点，明确约束力与位移约束趋势的关系；约束的特点，明确约束力与位移约束趋势的关系；联系实际结构的结点和支座构造方式认识约束联系实际结构的结点和支座构造方式认识约束理解约束的简化是从工程计算精度要求出发的，不同理解约束的简化是从工程计算精度要求出发的，不同分析需求和分析对象的繁简程度决定了约束和支座的分析需求和分析对象的繁简程度决定了约束和支座的简化结果。简化结果。实际结构中约束的简化主要依据是约束与杆件的相实际结构中约束的简化主要依据是约束与杆件的相对刚度，约束刚度大，则为刚接，约束刚度小则为铰对刚度，约束刚度大，则为刚接，约束刚度小则为铰结，介于二者之间，则为半刚接。结，介于二者之间，则为半刚接。掌握结构受力图绘制掌握结构受力图绘制掌握平衡条件求支座反力掌握平衡条件求支座反力难点和重点难点和重点The end