无机材料-光学性能讲解课件.ppt

1、光的基本性质光的基本性质介质对光的反射与折射介质对光的反射与折射介质对光的吸收介质对光的吸收介质对光的散射与色散介质对光的散射与色散材料的光发射材料的光发射激光与激光材料激光与激光材料光的现象光的微粒说光的波动说光的电磁说光的波粒二象性光的直线传播光的传播速度光的反射光的折射光的干涉光的衍射电磁波谱光谱?引言引言 ：（1）微粒学说）微粒学说 ( corpuscular theory )（2）波动学说）波动学说 ( undulatory theory )（3）光）光 具有波粒二象性的物质具有波粒二象性的物质 粒子性：粒子性：光子光子(Photon ) ：E = h= h c / 一一 电磁波是矢

2、量波电磁波是矢量波电磁波电磁波 交变电磁状态的传播交变电磁状态的传播EHHHHEE 设一平面电磁波设一平面电磁波xyzoHEu2222tExE 由麦克斯韦理论可得：由麦克斯韦理论可得：222221tEuxE 真空中的电磁波真空中的电磁波2222tHxH 同理：同理：222221tHuxH )uxt (cosEE 0当电场振动沿当电场振动沿x轴正向传播时，有反映该振动的平面简谐波轴正向传播时，有反映该振动的平面简谐波)uxt (cosHH 0用麦氏电磁场方程组可推出用麦氏电磁场方程组可推出000000EuEH 在真空中：在真空中：s/m./u80010997921 c 在介质中：在介质中：rr/

3、u001 rr/c cn/c 折射率折射率 (refractive index)(1) 电磁波是横波电磁波是横波 H,E振动量振动量与波速与波速构成相互构成相互EHu垂直的右手螺旋关系。垂直的右手螺旋关系。u(2) 电磁波的偏振性电磁波的偏振性分别在各自的平面上振动。分别在各自的平面上振动。H,E旋光现象。旋光现象。HE oxyuEHz(3) 电场与磁场同相变化电场与磁场同相变化 0000HE 振幅之间满足振幅之间满足电电、磁场分量与电磁波传播方向互相垂直磁场分量与电磁波传播方向互相垂直(4) 电磁波的能量电磁波的能量 mewww uEHEH 221Ewe 221Hwm 电磁波的能流密度电磁波

4、的能流密度 wuS EH 坡印廷矢量坡印廷矢量 HES 电磁波的强度电磁波的强度 TTEHdtTSdtTI00110021HE 2021E 20EI 电磁波具有各种频率：无线电，微波，红外线，可见光，电磁波具有各种频率：无线电，微波，红外线，可见光，紫外线，紫外线，X射线射线和和射线等。射线等。 可见光可见光 (visible light) 能够引起人的视觉的电磁波。能够引起人的视觉的电磁波。m.771090310607 nm 390760光色 波长(nm) 频率(Hz) 中心波长 (nm) 红 760622 660 橙 622597 610 黄 597577 570 绿 577492 540

5、 青 492470 480 兰 470455 460 紫 455400 430 1414108 . 4109 . 31414100 . 5108 . 41414104 . 5100 . 51414101 . 6104 . 51414104 . 6101 . 61414106 . 6104 . 61414105 . 7106 . 6可见光七彩颜色的波长和频率范围可见光七彩颜色的波长和频率范围人眼最为敏感的光是黄绿光，即人眼最为敏感的光是黄绿光，即nm555附近。附近。电电磁磁波波光光谱谱n无线电波无线电波波长比可见光长得多，不能引起人的视觉，可以引起电子的振荡。由于波长很长，一个金属网笼，甚至桥

6、梁上的钢架就可以将其阻止。n微波微波波长范围分布从毫米到几十厘米，他们在食物里很容易被水分子吸收，可是食物迅速被加热。n红外线红外线（IR）分布在微波和可见光之间，且仅能够在它聚集热的地方探测到。蛇和其他一些生物对红外线很敏感；红外线不能透过玻璃，这一特性可以解释温室效应：晴天时，经过温室玻璃的可见光被植物吸收，而红外线被再次辐射，被玻璃捕获的红外线引起温室内部的温度升高，整个宇宙充满了宇宙大爆炸时残留的冷却物质发出的红外辐射。n紫外线（紫外线（UV）：）：频率高于可见光的，不能引起视觉，对生命有危害，来自太阳的紫外线几乎被大气中的臭氧完全吸收，臭氧保护着地球的生命，少量透过大气的紫外线会晒黑

7、皮肤或使进行日光浴的人体产生晒斑。nX射线：射线：波长比紫外线还短的电磁波，它们很易穿过大多数物质。致密的物质、固体材料比稀疏物质容易吸收更多的X射线，这就是为什么在X射线照片上显现的是骨骼而不是骨骼周围的组织。其波长可与原子尺寸相比拟。射线和宇宙射线：射线和宇宙射线：n波长最短，波长尺寸约为原子核大小量级n射线产生于核反应及其他特殊的激发过程n宇宙射线来自地球之外的空间。n在固体材料中出现的光学现象的电磁辐射与固体材料中的原子、离子或电子相互作用的结果。n从宏观上讲，当光从一种介质进入另一种介质时，回发生光的透过、吸收和反射。n设入射到固体表面的光辐射能流率为0，透过、吸收和反射光的光辐射能

8、流率为T， A和 R，则有RAT0光辐射能流率：表示单位时间内通过单位面积（与光线传播方向垂直）的能量。n光与固体相互作用的本质有两种方式：q电子极化q电子能态转变电磁波的分量之一是迅速变化的电场分量；在可见光范围内，电场分量与传播过程中遇到的每一个原子都发生相互作用引起电子极化，即造成电子云与原子核的电荷中心发生相对位移；所以，当光通过介质时，一部分能量被吸收，同时光速减小，后者导致折射。电磁波的吸收和发射包含电子从一种能态转变到另一种能态的过程；材料的原子吸收了光子的能量之后可将较低能级上的电子激发到较高能级上去，电子发生的能级变化E与电磁波频率有关： E=h受激电子不可能无限长时间地保持

9、.在激发状态，经过一个短时期后，它又会衰变回基态，同时发射出电磁波，即自发辐射。2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.1 2.1 反射定律与折射定律反射定律与折射定律光的反射和折射光的反射和折射n反射定律三线共面；反射角等于入射角n折射定律三线共面；2121nuusinisinn光速： ,真空:n折射率:n折射定律:三线共面； n反射率R:两媒质界面上光的折射和反射两媒质界面上光的折射和反射 1v001crvcn0002121sinsinnvvi212122212122)()11(nnnnnnvvRir2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.1 2.1 反射定律与折射定律反射定律与折

10、射定律影响折射率的因素影响折射率的因素 n（1）构成材料元素的离子半径和电子结构n（2）材料的结构、晶型和非晶态 非晶态和立方体这些各向异性的材料（均质介质） 非均质介质（双折射现象） （2）材料的结构、晶型和非晶态寻常光（o光，平行于入射面的光） 非寻常光（e光，垂直于入射面的光） 光轴：晶体内存在着一个特殊方向，光沿这 个方向传播时不产生双折射，即 o光和e光重合，在该方向o光和 e光的折射率相等，光的传播速 度相等。这个特殊的方向称为 晶体的光轴。光轴”不是指一 条直线，而是强调其“方向”。 当沿光轴方向入射时，只有n0存在；当垂直于光轴方向时，只有ne达最大值， ne是材料特性，晶体密

11、堆积方向大的ne大。影响折射率的因素影响折射率的因素n（3）同质异构体 一般情况下，同质异构材料的高温晶型原子的密堆积程度低，因此高温晶型的折射率较低，低温晶型原子的密堆积程度高，因此其折射率较高。n（4）外界因素对折射率的影响 材料在机械应力、超声波、电场等的作用下，折射率会发生改变，如有内应力存在时的透明材料，垂直于受拉主应力方向的n大，平行于受拉主应力方向的n小。这些效应分别称为光弹性效应、声光效应、电光效应等。光弹性效应光弹性效应 n塑料、玻璃、环氧树脂等非晶体在通常情况下是各向同性而不产生双折射现象的，但当它们受到应力时，就会变成各向异性显示出双折射性质，这种现象称为光弹性效应，例如

12、把塑料膜拉紧后夹在两块偏振片之间，通过白光观察可以看到彩色图样，拉图改变，彩色图样也发生变化，显示出双折射性质随应力变化，又如玻璃在制造过程中，由于冷却不均匀，使内部受到不同程度的应力，常常会自行破裂，把玻璃放在两块偏振片之间观察应力引起的双折射现象，就可以检查出内部应力的分布情况，在单色光照射下可以看到明暗交替的花样；在白光照射下，则显示出彩色花样，为了消除光学玻璃的内部应力，在磨制光学元件例如天文望远镜的镜头等之前，必须进行缓冷处理和偏振光检查。声光效应n超声波通过介质时会造成介质的局部压缩和伸长而产生弹性应变,该应变随时间和空间作周期性变化,使介质出现疏密相间的现象,如同一个相位光栅光栅

13、.当光通过这一受到超声波扰动的介质时就会发生衍射现象,这种现象称之为声光效应。n声光效应就是研究光通过声波扰动的介质时发生散射或衍射的现象。由于弹光效应，当超声纵波以行波形式在介质中传播时会使介质折射率产生正弦或余弦规律变化，并随超声波一起传播，当激光通过此介质时，就会发生光的衍射，即声光衍射。衍射光的强度、频率、方向等都随着超声波场而变化。其中衍射光偏转角随超声波频率的变化现象称为声光偏转；衍射光强度随超声波功率而变化的现象称为声光调制。 电光效应n某些各向同性的透明物质在电场作用下显示出光学各向异性，物质的折射率因外加电场而发生变化的现象为电光效应.电光效应包括泡克耳斯(Pockels)效

14、应和克尔(Kerr)效应。折射率与所加电场强度的一次方成正比改变的为Pockels效应或线性电光效应，1893年由德国物理学家泡克耳斯(Friedrich Carl Alwin Pockels ,1865 - 1913)发现.折射率与所加电场强度的二次方成正比改变的为Kerr效应或二次电光效应，1875年由英国物理学家克尔(John kerr,1824-1907)发现。n媒质中波动传到的各点，都可以看作是发射子波的波源，而在其后的任意时刻，这些子波的包络面就是新的波面。n也就是说，光波波前（最前沿的波面）上的每一点都可看作球面次波源，每一次波源发射的球面波以光波的速度v传播，经过时间t之后形成

15、球面半径为vt的球面次波。如此产生的无数个次波的包络就是t时间后的新波前。n该原理适用于机械波和电磁波2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.2 2.2 折射率与传播速度的关系折射率与传播速度的关系2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.2 2.2 折射率与传播速度的关系折射率与传播速度的关系n材料的折射率反映了光在该材料中传播速度的快慢。光密介质：在折射率大的介质中，光的传播速度慢；光疏介质：在折射率小的介质中，光的传播速度快。n材料的折射率从本质上讲，反映了材料的电磁结构（对非铁磁介质主要是电结构）在光波作用下的极化性质或介电特性。122121nnvvnn正是因为介质的极化，“拖住

16、”了电磁波的步伐，才使得其传播速度变得比真空中慢。铁磁性材料非铁磁性材料rrnrn2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.2 2.2 折射率与传播速度的关系折射率与传播速度的关系n光疏介质和光密介质n全反射：当光从光密介质射向光疏介质，且入射角大于临界角时，光线被100%反射的现象。此时不再有折射光线，入射光的能量全部回到第一介质中。n临界角：n光纤导光原理：全反射)()sin(2112nnnnc2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.3 2.3 光的全反射光的全反射光学纤维材料-光的传输光纤结构示意图：575m掺杂了的SiO2，n一定或随半径增加而减小。 总直径为100 200m,折

17、射率稍小于纤芯的掺杂了的SiO2。硅铜或丙烯酸盐，隔离杂光。尼龙或有机材料，增加强度，保护光纤。2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.3 2.3 光的全反射光的全反射2.4 2.4 n多普勒效应（Doppler effect）是为纪念奥地利物理学家及数学家克里斯琴约翰多普勒（Christian Johann Doppler）而命名的，他于1842年首先提出了这一理论。多普勒认为，物体辐射的波长因为光源和观测者的相对运动而产生变化。在运动的波源前面，波被压缩，波长变得较短，频率变得较高 (蓝移 (blue shift)。在运动的波源后面，产生相反的效应。波长变得较长，频率变得较低 (红移

18、(red shift)。波源的速度越高，所产生的效应越大。根据光波红/蓝移的程度，可以计算出波源循着观测方向运动的速度。恒星光谱线的位移显示恒星循着观测方向运动的速度。除非波源的速度非常接近光速，否则多普勒位移的程度一般都很小。所有波动现象 (包括光波) 都存在多普勒效应。 n多普勒效应：多普勒效应：波源或观察者相对于媒质运动而使观察者接受到的波的频率有所变化的现象。n频率计算：频率计算：q波源不动，观察者运动，即： ，观察者认为接受到的波数变了。q观察者不动，波源运动，即： ，观察者认为接受到的波长变了。00RSu ,u01)uu(R00RSu ,u0Suuu2. 2. 光的反射与折射光的反

19、射与折射2.4 2.4 n波源与观察者同时运动，即： ，四种情况：n波源和观察者不在一直线上运动 n光源与观察者的相对速度为 n接近： n远离00RSu ,u0SRuuuu0SxRxuuuu0ucuc0ucuc2. 2. 光的反射与折射光的反射与折射2.4 2.4 2.52.5光的反射光的反射n反射现象2.52.5光的反射光的反射n透射系数和反射系数透射系数和反射系数 设光总能量为设光总能量为:W=W+W:W=W+W 根据波动理论：根据波动理论： 可得：可得： 导出导出 得到总的能量流之比：得到总的能量流之比： 当角度很小时，即垂直入射时：当角度很小时，即垂直入射时：VSAW2)(AAWW)(

20、)()()()(sin)(sin)()(222/222ritgritgAAWWririAAWWppss)()()(sin)(sin 2/12222ritgritgririWW22) 1/() 1/()()()()()(sin)(sin222222ririririritgritgriri透射系数和反射系数透射系数和反射系数rin/21mnnWW221221) 1() 1(M M称为反射系数，称为反射系数，1-m1-m称为透射系数称为透射系数若若n n1 1和和n n2 2相差很大时，界面反射损失严重；相差很大时，界面反射损失严重；若若n n1 1=n=n2 2时时，m=0m=0，在垂直入射的条件

21、小，几乎没有反射损失；，在垂直入射的条件小，几乎没有反射损失；如果光连续透过如果光连续透过x x块玻璃，则透过部分为：块玻璃，则透过部分为：xm2)1 ( n作为一种波动，光在两种介质界面上的行为除了作为一种波动，光在两种介质界面上的行为除了传播方向可能改变外，还有能流的分配、位相的传播方向可能改变外，还有能流的分配、位相的跃变和偏振态的变化等问题，这些问题可根据光跃变和偏振态的变化等问题，这些问题可根据光的电磁理论，由电磁场的边界条件求得全面的解的电磁理论，由电磁场的边界条件求得全面的解决。反射率和透射率是由两种介质的折射率决定决。反射率和透射率是由两种介质的折射率决定的，如果的，如果n1n

22、1和和n2n2相差很大，那么界面反射损失就相差很大，那么界面反射损失就严重。这意味着在光学系统中当折射率增大时，严重。这意味着在光学系统中当折射率增大时，反射损失增大。反射损失增大。n介质的折射率与波长有关，因此同一种材料对不介质的折射率与波长有关，因此同一种材料对不同波长的有不同的反射率。如金对绿光的垂直反同波长的有不同的反射率。如金对绿光的垂直反射率为射率为50%50%，而对红外光的反射率达到了，而对红外光的反射率达到了96%96%以上。以上。n由于陶瓷、玻璃等材料的折射率较空气的大，所以反射损失由于陶瓷、玻璃等材料的折射率较空气的大，所以反射损失严重。如果透镜系统由许多块玻璃组成，则反射

23、损失更可观。严重。如果透镜系统由许多块玻璃组成，则反射损失更可观。为了减少这种界面损失，常常采用折射率和玻璃相近的胶将为了减少这种界面损失，常常采用折射率和玻璃相近的胶将它们粘起来，这样，除了最外和最内的表面是玻璃和空气的它们粘起来，这样，除了最外和最内的表面是玻璃和空气的相对折射率外，内部各界面都是玻璃和胶的较小的相对折射相对折射率外，内部各界面都是玻璃和胶的较小的相对折射率，从而大大减小了界面的反射损失。相反，对于雕花玻璃率，从而大大减小了界面的反射损失。相反，对于雕花玻璃“晶体晶体”，则在强折射的基础上企求高的反射性能，这种玻，则在强折射的基础上企求高的反射性能，这种玻璃含铅量高，折射率

24、高，因而反射率约为普通钠钙硅玻璃的璃含铅量高，折射率高，因而反射率约为普通钠钙硅玻璃的两倍。同样宝石的高折射率使得它具有所需的强折射作用和两倍。同样宝石的高折射率使得它具有所需的强折射作用和高反射性能。玻璃纤维作为照明和通讯的光导管时，有赖于高反射性能。玻璃纤维作为照明和通讯的光导管时，有赖于光束的总的内反射。这是用一种具有可变折射率的玻璃或涂光束的总的内反射。这是用一种具有可变折射率的玻璃或涂层来实现的。层来实现的。n对于光学工程的应用，希望强折射和低反射相结合。这可以对于光学工程的应用，希望强折射和低反射相结合。这可以在镜片上涂一层中等折射率、厚度为光波长的在镜片上涂一层中等折射率、厚度为

25、光波长的1/41/4涂层，这涂层，这种光波通常在可见光谱的中部（即种光波通常在可见光谱的中部（即0.60m0.60m左右），这样的左右），这样的一次反射波刚好被大小相等位相相反的二次反射波所抵消。一次反射波刚好被大小相等位相相反的二次反射波所抵消。在大多数显微镜和许多其他光学系统都采用这种涂层的物镜，在大多数显微镜和许多其他光学系统都采用这种涂层的物镜，同样的系统被用来制作同样的系统被用来制作“不可见不可见”的窗口。的窗口。在光束通过物质时，它的传播情况将要发生变化。首先光束越深入物质，它的光强将越减弱，这是由于一部分光的能量被物质所吸收，而另一部分光向各个方向散射所造成的，这就是光的吸收和散

26、射现象。其次，光在物质中的速度将小于光在真空中的速度，并将随频率而改变，这就是光的色散现象，光的吸收、散射和色散这三种现象，都有是由于光与物质的相互作用引起的，实质上是由光与原子中的电子相互作用引起的。这些现象是不同物质光学性质的主要表现，对它们的讨论可以为我们提供关于原子、分子和物质结构的信息。本节侧重于对现象及其唯象规律的描述，并用经典电子论对这些现象作进一步的解释。q由于光是一种能量流，在光通过材料传播时，会引起材料的电子跃迁或使原子振动，从而使光能的一部分变成热能，导致光能的衰减，这种现象称为。n吸收系数na为物质对光的吸收系数，单位cm-1。取决于材料的性质和光的波长。3.1 基本性

27、质基本性质光通过物质时，光波中的振动着的电矢量，将使物质中的带电粒子作受迫振动，光的部分能量将用来提供这种受迫振动所需要的能量。这些带电粒子如果与其它原子或分子发生碰撞，振动能量就会转变为平动动能，从而使分子热运动能量增加，物体发热。光的部分能量被组成物质的微观粒子吸取后转化为热能，从而使光的强度随着穿进物质的深度而减小的现象，形成光的吸收（absorption）。3.23.2 吸收定律吸收定律如图所示，光强为I0的单色平行光束沿x轴方向通过均匀物质，在经过一段距离x后光强已减弱到I，再通过一无限薄层dx后光强变为I +dI(dI0)。实验表明，在相当宽的光强度范围内，-dI相当精确地正比于I

28、和dx，即 - dI = aIdxx+dxldxxII+dI光的吸收规律光的吸收规律式中a是与光强无关的比例系数，称为该物质的吸收系数（absorption coefficient）。于是，上式是光强的线性微分方程，表征了光的吸收的线性规律。3.23.2 吸收定律吸收定律 为了求出光束穿过厚度为l的物质后光强的改变，可将上式改写为然后对x积分，即可得 换言之，若入射光强为I0，则通过l的物质后的光强为称为布格定律（Bouguer law）或朗伯定律。 该定律是布格（P.Bouguer，16981758）在1729年发现的，后来朗伯（J.H.Lambert，17281777）在1760年又重新作

29、了表述。6-2laeII0lIIa0lnlndxIdIa/3.23.2 吸收定律吸收定律3.23.2 吸收定律吸收定律n该式表明，光强度随厚度的变化符合指数衰减规律。称为朗伯定律。式中的是一个与光强无关的比例系数，称为介质对光的吸收系数，其单位为cm-1。取决于材料的性质和光的波长。对于一定波长的光波而言，越大，材料越厚，光被吸收的就越多，因而透过后的光强度就越小。光吸收系数可按不同的光谱区进行测定。如果对于光强比原来光波大几个乃至十几个数量级的激光来说，光和物质的非线性相互作用显示出来，吸收系数则和其他许多系数（如折射率）一样都依赖于光的强度，朗伯特定律不再成立。实验表明，当光被透明溶剂中溶

30、解的物质吸收时，吸收系数a与溶液的浓度C成正比，即a =AC，其中A是一个与浓度无关的常量。这时可以写成 称为比尔定律比尔定律（Beer law）。根据比尔定律，可以测定溶液的浓度，这就是吸收光谱分析的原理。比尔定律表明，被吸收的光能是与光路中吸收光的分子数成正比的，这只有每个分子的吸收本领不受周围分子影响时才成立。事实也正是这样，当溶液浓度大到足以使分子间的相互作用影响到它们的吸收本领时就会发生对比尔定律的偏离。ACeII03.23.2 吸收定律吸收定律3.33.3 吸收的物理机制吸收的物理机制材料对光的吸收机理：材料对光的吸收机理：电子极化：电子极化：只有当光的频率与电子极化时间的倒数处在

31、同一个数量级时，由此引起的吸收才变得比较重要；电子受激吸收光子而越过禁带；电子受激进入位于禁带中的杂质或缺陷能级上而吸收光；所以，只有当入射光子的能量与材料的某两个能态之间的能量差值相等时，光量子才可能被吸收。同时，材料中的电子从较低能态跃迁到高能态。光的吸收是材料中的微观粒子与光相互作用的过程中表现出的能量交换过程。3.33.3 吸收的物理机制吸收的物理机制可见光中波长最短的是紫光，波长最长的是红光：所以，Eg 0，这种在吸收带附近不符合科希公式，与正常色散曲线大不相同的特征称之为（anomalous dispersion） 尽管通常把这种色散称为反常色散，但实际上它反映了物质在吸收区域内所

32、普遍遵从的色散规律。 大多数材料在遇到吸收带时，色散曲线都有这种不连续的性质。在吸收区域以外，物质的色散曲线仍属于正常曲线。6-65 5 介质对光介质对光的色散的色散 5.3 5.3 反常反常色散色散物理模型物理模型-阻尼受迫振子模型阻尼受迫振子模型介质原子的电结构可以看作是由正负电荷之间用一根无形的弹簧束缚在一起的振子；光波引起介质中舒服电荷的受迫振动；同时做受迫振动的振子（舒服电荷）也可以作为电磁波的波源，向外发射“电磁次波”；因为光速是等相位状态的传播速度，由于次波的叠加改变了波的相位，即改变了光速；次波的位相即振子受迫振动的位相，它与两个因素有关：1.入射光波的频率：即波长2.振子的固

33、有频率：在经典理论中指材料的固有振动频率5 5 介质对光介质对光的色散的色散 5.4 5.4 经典经典色散理论色散理论6 6 材料的材料的光发射光发射 6.16.1 光发射的定义光发射的定义一、定义一、定义n材料以某种方式吸收能量之后，将其转化为光能即发射光子的过程，这就是光发射光发射。n自然界中很多物质都可发光，但近代显示技术所用的发光材料主要是无机化合物，在固体材料中主要是采用禁带宽度较大的绝缘体，其次的半导体它们通常以多晶粉末、薄膜或单晶的形式被应用。n从应用的角度，主要关注材料的光学性能包括：发光颜色、发光强度及延续时间等。n材料的透光性6 6 材料的材料的光发射光发射 6.16.1

34、光发射的定义光发射的定义二、平衡辐射和非平衡辐射二、平衡辐射和非平衡辐射1. 平衡辐射q只与辐射体的温度和发射本领有关，如白炽灯的发光。2. 非平衡辐射在外界激发下物体偏离了原来的热平衡，继而发出的辐射。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.1 6.1 光发射的定义光发射的定义三、三、 光源光源能够发光的物体称为光源能够发光的物体称为光源 = (E2-E1) / hE1E2 原子光波列原子光波列 (wave train) cL c 一般光源的发光特点：一般光源的发光特点： 1 间歇性；间歇性； 2 随机性。随机性。 （1）热辐射）热辐射 （2）电致发光）电致发光 （3）光致发光）光致发光 （4

35、）化学发光）化学发光 自发自发辐射辐射（5）同步辐射光源）同步辐射光源 （6）激光光源）激光光源 受激受激辐射辐射激发态原子或分子的自发辐射激发态原子或分子的自发辐射 = (E2-E1) / hE1E2激发态原子或分子的受激辐射激发态原子或分子的受激辐射 6 6 材料的材料的光发射光发射 6.26.2 激励方式激励方式材料发光前可以有多种方式向其注入能量6 6 材料的材料的光发射光发射 6.26.2 激励方式激励方式一、光激励（光致发光） 通过光的辐照将材料中的电子激发到高能态从而导致发光。 激励光源可以采用光频波段、x-射线波段、-射线波段。 如荧光灯：通过紫外线激发涂布于灯管内壁的荧光粉而

36、发光。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.26.2 激励方式激励方式二、阴极射线发光 利用高能量的电子来轰击材料，通过电子在材料内部的多次散射碰撞，使材料中多种发光中心被激发或电离而发光的过程。 如彩电的颜色：采用电子束扫描，激发显象管内表面上不同成分的荧光粉，使它们发射红、绿、蓝三种基本光波而实现发光。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.26.2 激励方式激励方式三、电激励（电致发光） 通过对绝缘发光体施加强电场而导致发光，或者从外电路将电子（或空穴）注入到半导体的导带（或价带），导致载流子复合而发光。 如仪器指示灯的发光二极管：半导体复合发光。一、发射光谱：一、发射光谱：发射光强 发射

37、光波长指在一定的激发条件下发射光强按波长的分布。其形状与材料的能量结构有关。反映材料中从高能级始发的向下跃迁过程。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.36.3 材料发光的基本性质材料发光的基本性质二、激发光谱：二、激发光谱：发光强度 激发光波长指材料发射某一特定谱线（或谱带）的发光强度随激发光的波长而变化的曲线能够引起材料发光的激发波长也一定是材料可以吸收的波长，但激发光谱吸收光谱（因为有的材料吸收光后不一定会发射光困难把吸收的光能转化为热能而耗散掉对发光没有贡献的吸收是不会在激发光谱上反映的）。反映材料中从基态始发的向上跃迁过程。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.36.3 材料发光的基

38、本性质材料发光的基本性质三、发光寿命：三、发光寿命：发光寿命指发光体在激发停止之后持续发光时间的长短。发光强度也以指数规律衰减：余辉时间：从激发停止时的发光强度I0衰减到I0 /10的时间，按余辉时间长短分为：6 6 材料的材料的光发射光发射 6.36.3 材料发光的基本性质材料发光的基本性质ttIIenn00n - 初始激发态的电子数- 电子在单位时间内跃迁到基态的概率=1/ 发光寿命四、发光效率四、发光效率量子效率q：指发射光子数nout与吸收光子数（或输入的电子数） nin之比。功率效率p：表示发光功率Pout与吸收光功率（或输入的电功率）Pin之比。光度效率l：表示发射的光通量L与输入

39、的光功率（或电功率）Pin之比。功率效率与光度效率的关系： （）-人眼的视见函数 I （）-发光功率的光谱分布函数 D 光功当量6 6 材料的材料的光发射光发射 6.36.3 材料发光的基本性质材料发光的基本性质inoutqnninoutqPPinlPL DdIdIql002. 复合发光复合发光 源于固体本征态的辐射跃迁源于固体本征态的辐射跃迁 固体能带模型描述（限于最高能隙固体能带模型描述（限于最高能隙Eg内）内）如如II-VI、III-V族半导体发光族半导体发光1. 分立中心发光分立中心发光3. 特殊的复合发光特殊的复合发光BaF2型型 固体中局域中心内部电子态间的辐射跃迁固体中局域中心内

40、部电子态间的辐射跃迁 位形坐标描述位形坐标描述如稀土离子发光（宽禁带绝缘体材料）如稀土离子发光（宽禁带绝缘体材料）发光分类发光分类6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机制一、分立中心发光一、分立中心发光 RE3+发光，杂质、缺陷发光发光，杂质、缺陷发光 其发光通常是掺杂在透明基质材料中的离子，或基质材料自身结构的某一个基团。 选择不同的发光中心和不同的基质组合，可以改变发光体的发光波长，调节其光色。 发光中心分布在晶体点阵中，受晶体点阵作用，使其能量状态发生变化进而影响材料饿发光性能。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机

41、制根据发光中心与晶体点阵之间相互作用的强弱可分为两种情况：1.发光中心基本上是孤立的它的发光光谱与自由离子相似；2.发光中心受基质点阵电场（或晶体场）影响较大，其发光特性与自由离子不同必须把中心和基质作为一个整体来分析。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机制稀土离子发光：稀土离子发光： “4f4f”电子组态间的跃迁电子组态间的跃迁 如Tb3+, Eu3+, Gd3+ +, Pr3+ 线谱，禁戒部分解除）“4f5d”电子组态间的跃迁电子组态间的跃迁 如Ce3+带谱，允许跃迁 n特点：及其丰富的能级，具有光谱的可调性。特点：及其丰富的能级，具有光谱的可调性。6

42、 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机制 缺陷发光缺陷发光 F心，心，PWO的绿光、红光中心，的绿光、红光中心， ZnO的绿光，的绿光，ZrO2的发光的发光氧化物、氟化物、碱卤化物，氧化物、氟化物、碱卤化物，负离子缺位（电子陷阱）负离子缺位（电子陷阱）+ e F心心6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机制1. 固体“导带电子价带空穴”间的复合2. “导带电子受主A（空穴）”或“价带空穴施主D（电子）”或“DA”复合3. 激子（“eh”）或束缚激子的复合6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机

43、制固体中可能的跃迁固体中可能的跃迁（1）带间吸收；（21）带间发射或自由激子发射（因有一定结合能，略Eg,图上未显示）；（22）有一定声子参与的光发射；（3）（5）与杂质、缺陷有关的辐射复合；（6）分立中心内部的发射；（7）无辐射（多声子）弛豫；（8）俄歇Auger过程6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发光的物理机制复合发光效率：复合发光效率：带间跃迁带间跃迁直接高 （仅有光子参与的电子跃迁） 间接低 （有光子和声子同时参与的电子跃迁）带间跃迁中要保持能量守衡和动量守衡带间跃迁中要保持能量守衡和动量守衡6 6 材料的材料的光发射光发射 6.46.4 发光的物理机制发

44、光的物理机制 发光体被激发后，电子、空穴如何运动，激发发光体被激发后，电子、空穴如何运动，激发态如何去激发态如何去激发激发激发 能量传递能量传递 发光发光 研究方法：发光衰减（研究方法：发光衰减（ ），激发光谱，时间），激发光谱，时间分辨谱，发光的浓度依赖，温度依赖，热释光。分辨谱，发光的浓度依赖，温度依赖，热释光。6 6 材料的材料的光发射光发射 6.56.5 发光动力学发光动力学一、能量传递现象：一、能量传递现象：激发于某处（某中心），激发于某处（某中心），发光在另一处（另一中心）发光在另一处（另一中心）如如 Ca3(PO4)2:Mn，250nm激发时，激发时，Mn不发光，不发光， Ca3

45、(PO4)2:Ce，250nm激发时，激发时，Ce发光，发光， Ca3(PO4)2:Mn，250nm激发时，可见激发时，可见Mn，Ce发光，发光， Ce Mn激发激发CdS 10-5cm发射发射6 6 材料的材料的光发射光发射 6.56.5 发光动力学发光动力学 二、能量传递方式：二、能量传递方式： 载流子传递载流子传递 再吸收光子传递再吸收光子传递 共振传递共振传递 激子传递激子传递VBCB发光发光激发激发CuZnS:Cu6 6 材料的材料的光发射光发射 6.56.5 发光动力学发光动力学 激光（Laser）是受激辐射光放大的简称，是一种单色性好,亮度高、相干性强、方向性好的相干光束。 激光

46、技术是20世纪60年代后发展起来的一门技术，它带动了傅里叶光学、全息术、光学信息处理、光纤通信、非线性光学和激光光谱学等学科的发展，形成了现代光学。 仅就全息照相和傅里叶光学中的一些最基础的内容作扼要的介绍。7-1激光（激光（LaserLaser）7 7 其它光学性质其它光学性质 7.1 7.1 激光激光全息照相全息照相（holography）是利用光的干涉和衍射原利用光的干涉和衍射原理理，将携带物质信息的光波以干涉图的形式记录下来，并且在一定的条件下使其再现，形成原物体逼真的立体象。由于记录了物体的全部信息，由于记录了物体的全部信息，包括振幅和相位因此称为全息术包括振幅和相位因此称为全息术。

47、7 7 其它光学性质其它光学性质 7.2 7.2 全息照相全息照相n为了提高电子显微镜的分辨本领，伽伯（D.Gabor，19001979）在1948年提出了全息术原理，并开始了全息照相（holography）的早期研究工作。n那时的主要问题是再现的原始象与其共轭象不能分离，以及没有好的相干光源。n1960年出现了激光以后，1962年莱特（E.Leith）和乌帕特尼克斯（J.Upatnieks）在全息术中利用了激光，并提出了离轴全息术，使全息技术迅速发展成为科学技术的一个新领域。n激光记录和白光再现的全息术，例如反射全息、象全息、彩虹全息以及合成全息等，使全息术在显示方面展现出了它的优越性，并逐

48、步深入到了社会的各个领域中。n而且，声全息术和微波全息术等也已经开始发展，但进展远不如光学全息术。7 7 其它光学性质其它光学性质 7.2 7.2 全息照相全息照相全息照片的获得光的干涉n由激光器发出的激光束，通过分光镜分成两束。n一束称物光，它是经过透镜扩束后射向物体，再由物体反射后投向全息干版；n另一束光经反射镜反射和透镜扩束后直接照到全息干版上，称为参考光。n在干版上相遇后，发生干涉，形成干涉条纹。它是无数组干涉条纹的集合，最终形成一肉眼不能识别的全息图。n干涉条纹的间距： d = /2sin(/2)7 7 其它光学性质其它光学性质 7.2 7.2 全息照相全息照相全息照片的再现光的衍射

49、n感光以后的全息底片经显影、定影等处理得到的全息照片上，记录了无数干涉条纹，相当于一个“衍射光栅”，n一般是用相同于拍摄时的激光作为照明光，照明光经全息照片（即“光栅”）便发生衍射，得到一列沿照射方向传播的零级衍射光波和二列一级衍射波。透镜物体透镜全息干板全反镜全反镜分光镜电快门He-Ne激光器 全息照片的拍摄全息照片的拍摄7 7 其它光学性质其它光学性质 7.2 7.2 全息照相全息照相全息照片的主要特点全息照片的主要特点 立体感强。 具有分割性。 同一张全息干版可重叠多个全息图。 有视差效应。 改变全息照片位置或改变光波波长可使再现图像放大或缩小。7-2共轭实像三维虚像全息照片激光 全息照

50、片的再现全息照片的再现7 7 其它光学性质其它光学性质 7.2 7.2 全息照相全息照相傅立叶光学傅立叶光学 光学信息处理光学信息处理n20世纪30年代以来，光学与电通讯和电信息理论相互结合，逐渐形成了傅立叶光学。n傅立叶光学的数学基础是傅立叶变换，它的物理基础是光的衍射理论。n阿贝成象原理：1873年，阿贝（E.Abbe，18401905）在显微镜成象原理的论述中，首次提出了空间频率和空间频谱以及两次衍射成象的概念，并用傅立叶变换来阐明显微镜成象的物理机制。1906年，波特（A.B.Porter）以一系列实验证实了阿贝成象原理。7 7 其它光学性质其它光学性质 7.3 7.3 傅立叶光学傅立