上海交大工程热力学(第四版)课件-第6章-实际气体性质及热力学一般关系式.ppt

1、1第六章第六章 实际气体性质及热实际气体性质及热力学一般关系式力学一般关系式 Behavior of real gases and generalized thermodynamic relationships6-1 理想气体状态方程用于实际气体偏差理想气体状态方程用于实际气体偏差6-2 范德瓦尔方程和范德瓦尔方程和R-K方程方程6-3 维里型方程维里型方程6-4 对应态原理和通用压缩因子图对应态原理和通用压缩因子图6-5 麦克斯韦关系和热系数麦克斯韦关系和热系数6-6 热力学能、焓和熵的一般关系式热力学能、焓和熵的一般关系式6-7 比热容的一般关系式比热容的一般关系式6-8 通用焓和通用熵图

2、通用焓和通用熵图6-9 克劳修斯克劳修斯-克拉贝隆方程和饱和蒸汽压方程克拉贝隆方程和饱和蒸汽压方程6-10 单元系相平衡条件单元系相平衡条件261 理想气体状态方程用于实际气体偏差理想气体状态方程用于实际气体偏差理想气体理想气体gg1pvpvRTRT实际气体实际气体gpv ZRT压缩因子压缩因子(compressibility factor) ZggipvvvZRTRTvp1=11gpvZRT氢不同温度时压缩因子氢不同温度时压缩因子 与压力关系与压力关系 3120ffrr在标准状态下在标准状态下（p = 1标准大气压，标准大气压，273.15 K）3323m22.4 10 m /mol6.02

3、 10V个分子2330636.02 104 102.4 10 m /molV 00rrf33030044 10m3Vr0rrf分子当量作用半径分子当量作用半径r分子有效作用半径分子有效作用半径0r所以，可在常温常压下所以，可在常温常压下忽略忽略分子间作用力和体积。分子间作用力和体积。4m1.07 10VV462 范德瓦尔方程和范德瓦尔方程和R-K方程方程一、范德瓦尔方程一、范德瓦尔方程m2mapVbRTVa,b物性常数物性常数2maV内压力内压力气态物质较小气态物质较小液态，如水液态，如水20时时,1.05108PaVm 分子自由活动的空间分子自由活动的空间5范氏方程：范氏方程： 1）定性反映

4、气体）定性反映气体 p-v-T关系；关系； 2）远离液态时，）远离液态时，即使压力较高，计即使压力较高，计算值与实验值误差算值与实验值误差较小。如较小。如N2常温下常温下100 MPa时无显著误时无显著误差。在接近液态时，差。在接近液态时，误差较大，如误差较大，如CO2常常温下温下5MPa时误差约时误差约4%，100MPa时误差时误差35%； 3）巨大理论意义。）巨大理论意义。6范德瓦尔常数范德瓦尔常数a，b求法：求法： 1）利用）利用p、v、T 实测数据拟合实测数据拟合; 2）利用通过临界点）利用通过临界点 cr 的等温线性质求取的等温线性质求取:临界点临界点p、v、T值满足范氏方程值满足范

5、氏方程crcr2m,crm,crRTapVbVcrcrcr23m,crm,cr200TTRTppavvVVb 22crm,crcrcrcrcrcr27186483p VR TRTabRppTcrcr22c3224m,crm,cr2600TTRTppavvVVb7物物 质质空气空气一氧化碳一氧化碳正丁烷正丁烷氟利昂氟利昂12甲烷甲烷氮氮乙烷乙烷丙烷丙烷二氧化硫二氧化硫132.5133425.2384.7191.1126.2305.5370430.73.773.503.804.014.643.394.884.267.880.088 30.093 00.254 70.217 90.099 30.08

6、9 90.148 00.199 80.121 70.3020.2940.2740.2730.2900.2910.2840.2770.2680.135 80.146 31.3801.0780.228 50.136 10.557 50.931 50.683 70.036 40.039 40.119 60.099 80.042 70.038 50.065 00.090 00.056 8crTcrp3m,cr10Vcrm,crcrcrp VZRTabKMPa3m /mol31mmol62mPa mol表表6-1 临界参数及临界参数及a、b值值8二、二、R-K方程方程0.5mmmRTapVbTVVba,

7、b物性常数物性常数 1）由）由p，v，T实验数据拟合；实验数据拟合； 2）由临界参数求取）由临界参数求取22.5crcrcrcr0.4274800.08664R TRTabpp临界温度临界温度/临界压力临界压力/MPa临界比体积临界比体积/（m3/kg）水水374.1422.090.003 155二氧化碳二氧化碳31.057.390.002 143氧氧- -118.355.080.002 438氢氢- -239.851.300.003 219 29三、多常数方程三、多常数方程 1. B-W-R方程方程B-W-R系数系数2m0002236mmmm2m23m1111VCRTapB RTAbRTaV

8、TVVVcVeTV其中其中B0、A0、C0、b、a、c、 为常数为常数102. M-H方程方程222333crcr23mmm555cr445mmexpexpexpTTABTCABTCTTRTpVbVbVbTABTCTAVbVb23452352355.475, ,A A A A B B B b C C C，11个常数。个常数。1163 维里型方程维里型方程23g1pvBCDZR Tvvv 特点特点： 1）用统计力学方法能导出维里系数；）用统计力学方法能导出维里系数； 2）维里系数有明确物理意义；如第二维里系数表示二个分）维里系数有明确物理意义；如第二维里系数表示二个分子间相互作用；子间相互作用；

9、 3）有很大适用性，或取不同项数，可满足不同精度要求）有很大适用性，或取不同项数，可满足不同精度要求。23g1pvZB pC pD pR T 第二维里系数第二维里系数第三维里系数第三维里系数第四维里系数第四维里系数1264 对应态原理与通用压缩因子图对应态原理与通用压缩因子图一、对应态原理一、对应态原理(principle of corresponding states)mrrm,rcrcrm,crVpTpTVpTV代入范氏方程代入范氏方程m2mapVbRTV可导得可导得rm,rr2m,r3318pVTV范德瓦尔对比态方程范德瓦尔对比态方程对比参数对比参数(reduced properties

10、)：rrmr22crm,crcrcrcrcrcr2786483pTVp VR TRTabRppT13讨论：讨论： 1）对比态方程中对比态方程中没有物性常数没有物性常数，所以是，所以是通用方程通用方程。 2）从对比态方程中可看出从对比态方程中可看出 相同的相同的p，T 下，不同气体的下，不同气体的v不同不同 相同的相同的pr，Tr下，不同气体的下，不同气体的vr 相同，即相同，即 各种气体在对应状态下有相同的比体积各种气体在对应状态下有相同的比体积对应态原理对应态原理 f (pr,Tr,vr)=0 3）对大量流体研究表明，对应态原理大致是正确的，若采用对大量流体研究表明，对应态原理大致是正确的，

11、若采用 “理想对比体积理想对比体积”Vm，能提高计算精度。能提高计算精度。mmm,i,crVVVm,i,crV临界状态作理想气体计算的摩尔体积。临界状态作理想气体计算的摩尔体积。14二、通用压缩因子和通用压缩因子图二、通用压缩因子和通用压缩因子图 mpVZRT2. 通用压缩因子图通用压缩因子图mcrcrm,crcr/pVRTZZp VRT若取若取Zcr为常数，则为常数，则2rr,Zfp T1. 压缩因子图压缩因子图rm,rrpVT1rrm,rcr,Zfp T VZ1rrcr,fp T Z对应态原理对应态原理151617181920例例A422133例例A422143例例A422255例例A42

12、21452165 麦克斯韦关系和热系数麦克斯韦关系和热系数理想气体理想气体实际气体实际气体gdddddddVpVucThcTTvscRTvd?d?d?uhs 气体的气体的u、h、s等参数无法直接测量，实际气体的等参数无法直接测量，实际气体的U、h、s也不能利用理想气体的简单关系，通常需依也不能利用理想气体的简单关系，通常需依据热力学第一、第二定律建立这些参数与可测参数的据热力学第一、第二定律建立这些参数与可测参数的微分关系求解微分关系求解。22一、全微分一、全微分(total differential)条件和循环关系条件和循环关系 1. 全微分判据全微分判据 设设yxZZ,则则22ddd,yx

13、yxZZZM xN yMNxyMZZNyx yy xx 其中2. 循环关系循环关系 若若 dz = 0，则，则dd01yyxxzzzxzyxyxyyxZ 233. 链式关系链式关系 若若x、y、z、w中有中有 两个独立变量，则两个独立变量，则1wwwxzzyyx 1. 亥姆霍兹函数亥姆霍兹函数F（比亥姆霍兹函数（比亥姆霍兹函数 f）又称又称自由能自由能 a）定义：）定义：F = U TS；f = u Ts b）因）因U，T，S均为状态参数，所以均为状态参数，所以F也是状态参数也是状态参数 c）单位）单位 J （ kJ） d）物理意义）物理意义dddddddddddddquwT sup vuT

14、sp vfuT ss Ts Tp v 二、亥姆霍兹函数二、亥姆霍兹函数(Helmholtz function)和和 吉布斯函数吉布斯函数(Glibbsian function)24定温过程定温过程21dfp v 可逆定温过程中自由能的减少量是过程膨胀功。可逆定温过程中自由能的减少量是过程膨胀功。2. 吉布斯函数吉布斯函数G（比吉布斯函数（比吉布斯函数g）又称自由焓又称自由焓 a）定义：）定义：G = H TS g = h Ts b）因）因H，T，S均为状态参数，所以均为状态参数，所以G 也是状态参数也是状态参数 c）单位）单位 J （kJ） d）物理意义）物理意义ddddddddddtqhwh

15、T sv pghT ss Ts Tv p 定温过程：定温过程：21dgv p 可逆定温过程中自由焓的减少量是过程的技术功。可逆定温过程中自由焓的减少量是过程的技术功。25 三、特性函数三、特性函数 某些状态参数若表示成某些状态参数若表示成特定的两个独立参数特定的两个独立参数的函数时，只的函数时，只需需一个一个状态参数就可以确定系统的其他参数，这样的函数称为状态参数就可以确定系统的其他参数，这样的函数称为“特性函数特性函数”。如。如 u = u (s,v)； h = h (s, p)；f = f (T,v) 及 g = g (p,T),dddvsuuuu s vusvsvddduT sp vvu

16、Tssupv 26根据根据vsvssusvuvugTshgsusufTsufvuvuhpvuh特性函数建立了各种热力学函数之间的简要关系。特性函数建立了各种热力学函数之间的简要关系。27 四、麦克斯韦关系四、麦克斯韦关系 据据z = z (x, y)则则22dddyxzzzzzxyxyx yy x ddduT sp v,vsuuTpsv svTpvs 麦克斯韦关系麦克斯韦关系(Maxwell relations)吉布斯方程吉布斯方程dddhT sv pdddfs Tp v dddgs Tv p ,psvTpThhTvspffspTvggsvTp psvTpTTvpspsTvvsTp 28助忆图

17、助忆图vTTpvs麦氏关系是偏导数的等式，由麦氏关系是偏导数的等式，由p、v、T、s s分别在分子、分母分别在分子、分母 及脚标的位置且频率相同；及脚标的位置且频率相同；对等平行非对角和垂直向上加符号。对等平行非对角和垂直向上加符号。 svTpvs psTvpsvTpsTvp sT vvTTpvsp sT v29vsspvTp sT vhfguvuTssupv phTsshvpTfpv vfsT TgvpsgsT 上述关系是将偏导数转换成状态参数上述关系是将偏导数转换成状态参数p、v、T、s s，偏导数分偏导数分 子为子为u、h、 f、 g、分母、分母及脚标为及脚标为p、v、T、s，频率相同；

18、频率相同；折角不大于折角不大于90和垂直向上加符号。和垂直向上加符号。 例例A322343 例例A32025430 五、热系数五、热系数 1. 定义定义 11/KVpvvT(the volumetric expansion coefficient)等温压缩率（等温压缩率（又称定温压缩系数定温压缩系数）11/PaTTvvp (the isothermal coefficient of compressibility)定容压力温度系数定容压力温度系数：11/KvppT2. 相互关系相互关系 由循环关系可导得：由循环关系可导得：TVp体积膨胀系数体积膨胀系数(又称定压热膨胀系数定压热膨胀系数）31

19、3. 其他热系数其他热系数 等熵压缩率等熵压缩率(coefficient of adiabatic compressibility)：sspvv1焦耳焦耳-汤姆逊系数汤姆逊系数(the Joule-Thomson coefficient)等 这些热系数有明显物理意义，由可测量（这些热系数有明显物理意义，由可测量（p,v,T）构成，故应）构成，故应用广泛。例由实验测定热系数，并据此积分求得状态方程。用广泛。例由实验测定热系数，并据此积分求得状态方程。例例A420275例例A422265例例A32237333266 热力学能、焓和熵的一般关系式热力学能、焓和熵的一般关系式 一、熵的微分方程式一、熵

20、的微分方程式(generalized entropy relations) 令s= s (v,T)，则dddTvsssvTvTTsv第一第一ds方程方程(the first Tds equation)p sT vhfguvVvvucsTuTTs1vvvsTuTus dddVvcpsTvTTvpT33类似可得类似可得dddppcvsTpTT讨论：讨论： 1）三式可用于任意工质）三式可用于任意工质 如理想气体如理想气体gdddpvTpvR TpvTgg1dddVvppTvRscRTTvTv2）cp实验测定较易，所以第二实验测定较易，所以第二ds方程应用更广方程应用更广第二第二 方程方程dsdddp

21、VpvccTTspvTpTv第三第三 方程方程ds34 二、热力学能微分方程二、热力学能微分方程 (generalized internal energy relations) 第一第一ds方程方程dddVvcpsTvTTddduT sp v第一第一du方程方程dddpppTvvvucpTTppTTp第二第二du方程方程类似得类似得dddVvpucTTpvT35对于理想气体：对于理想气体：gpvR Tu与与v无关，只取决于无关，只取决于T三、焓的微分方程三、焓的微分方程(generalized enthalpy relations)将将ds方程代入方程代入dh = Tds + vdp可得可得d

22、ddppvhcTTvpTdpdvdTpvTgvRppTTvg0vR TpTppTv0TuvdddVvvTppphcvTTvvTTv36例例A3223771例例A3223772例例A4223773767 比热容的一般关系式比热容的一般关系式研究比热容一般关系式的目的：研究比热容一般关系式的目的： 1）s、u、h的微分方程中均含有的微分方程中均含有cp、cV； 2）利用较易实验测量的）利用较易实验测量的cp计算计算cV； 3）利用由实验数据构造的）利用由实验数据构造的cp导出状态方程。导出状态方程。 一、比热容与一、比热容与p、v关系关系dddppcvsTpTT 22ppTcvTApT 22VTv

23、cpTBvT dddVvcpsTvTT 二阶混合二阶混合偏导数相等偏导数相等38讨论：讨论： 1）若已知气体状态方程若已知气体状态方程f (p,v,T)=0，只需测得该数据在某一足，只需测得该数据在某一足够低压力时的够低压力时的cp，可据式（，可据式（A）计算任意压力）计算任意压力p时的时的cp大大减少实大大减少实验工作量。因为定温下积分（验工作量。因为定温下积分（A）式）式0022dpppppvccTpT 其中若其中若p0足够小，足够小，cp 0 即为理想气体定压比热容，只是温度的即为理想气体定压比热容，只是温度的函数，右边积分即可得任意压力下函数，右边积分即可得任意压力下cp 无需实验测定

24、。无需实验测定。2）利用利用cp= f (T, p)数据，求数据，求Tppc积分，结合少量积分，结合少量p、v，T数据可确定数据可确定f ( p,v,T)= 0,然后对然后对T两次两次3）利用式（利用式（A）或式（）或式（B），可确定已有数据精度。），可确定已有数据精度。39二、二、 cp- cV的一般关系的一般关系dddppcvsTpTTdddVvcpsTvTT第一第一ds方程方程dddVvpT scTTvT第二第二ds方程方程dddppvT scTTpTdddpvpVpVvpTTTTTpvcccc( , )TT p vdddpvTTTvpvppVpvvpccTTT 4022VpVpvpTT

25、vpvpccTTTvTTTv 讨论：讨论： 1）cpcV取决于状态方程；取决于状态方程； 2）2, ,0TvpVT vcc均为正) 4 C0VpVacc水3）液体及固体液体及固体v、v均很小，故工程上近似取均很小，故工程上近似取cp=cV。例例A320309例例A320377)0 KpVbTcc41*6-8 通用焓与通用熵图通用焓与通用熵图 通常通常, ,实际气体的焓、熵等数据以图表形式给出，供工程应实际气体的焓、熵等数据以图表形式给出，供工程应用。这些图表是据气体的状态方程及焓、熵等一般关系，结合用。这些图表是据气体的状态方程及焓、熵等一般关系，结合实验数据制得的。对于缺乏这类图表的气体，可

26、利用通用焓图实验数据制得的。对于缺乏这类图表的气体，可利用通用焓图（Generalized enthalpy chart）和通用熵图和通用熵图(and generalized entropy chart)进行计算。进行计算。 余焓余焓(departure enthalpy)和和余熵余熵(departure entropy)分别是实分别是实际气体在某一状态时的焓和熵与假想把实际气体作为理想气体际气体在某一状态时的焓和熵与假想把实际气体作为理想气体在同一状态时的焓和熵的偏差。用角标在同一状态时的焓和熵的偏差。用角标*表示理想气体状态的参表示理想气体状态的参数，用脚标数，用脚标m表示每摩尔的量，表示

27、每摩尔的量， 和和 分别表示每分别表示每摩尔工质的余焓及余熵。摩尔工质的余焓及余熵。 *mmHH*mmSS 焓和熵都是状态参数，过程的焓差和熵差与中间途径无关，焓和熵都是状态参数，过程的焓差和熵差与中间途径无关，因此，气体从平衡态因此，气体从平衡态1 1到平衡态到平衡态2 2的焓差或熵差可分别用下列式的焓差或熵差可分别用下列式子表示：子表示： 4221*mm 1mm22m2m1,m1()()dlnTpTSSSSpSSRCTRRRp21*mm 1mm2m2m1cr,mcrcr()()dTpTHHHHHHRTCTRTRT理想气体状态理想气体状态1和和2间的焓差，间的焓差，它只与温度有关它只与温度有

28、关 理想气体状态理想气体状态1和和2间的熵差间的熵差 由由通用焓图通用焓图查取查取由由通用熵图通用熵图查取查取例例A82027743*6-9 克劳修斯克劳修斯-克拉贝隆方程和饱和蒸气压方程克拉贝隆方程和饱和蒸气压方程 一、纯物质的相图一、纯物质的相图 p-T图常被称为相图图常被称为相图 三个两相区在相图上投影：汽化曲线、三个两相区在相图上投影：汽化曲线、溶解曲线和升华曲线交点称为溶解曲线和升华曲线交点称为三相点三相点，是三相线在是三相线在p-T图上的投影，三相线是物图上的投影，三相线是物质处于固、液、气三相平衡共存的状态点质处于固、液、气三相平衡共存的状态点的集合。的集合。 二、吉布斯相律二、

29、吉布斯相律 1875年吉布斯在状态公理的基础上导出，称作吉布斯相律。年吉布斯在状态公理的基础上导出，称作吉布斯相律。它确定了相平衡系统中每一个单独相热力状态的自由度数，即它确定了相平衡系统中每一个单独相热力状态的自由度数，即可独立变化的强度参数的可独立变化的强度参数的： 2pCF其中，其中，F为独立强度量的数目；为独立强度量的数目；C为组元数；为组元数；p为相数为相数 44三、克劳修斯三、克劳修斯-克拉贝隆方程克拉贝隆方程 ddSpssTvv式中角标式中角标和和分别表示相变过程中的两相。分别表示相变过程中的两相。SsTThhssdd()SspTT vv 克劳修斯克劳修斯- -克拉贝隆方程是普遍

30、适用的微分方程式，它将两克拉贝隆方程是普遍适用的微分方程式，它将两相平衡时的斜率、相变潜热和比体积三者相互联系起来。因此，相平衡时的斜率、相变潜热和比体积三者相互联系起来。因此，可以从其中的任意两个数据求取第三个。可以从其中的任意两个数据求取第三个。45四、饱和蒸汽压方程四、饱和蒸汽压方程 低压下液相的比体积远小于气体的比体积，常可忽略不计。低压下液相的比体积远小于气体的比体积，常可忽略不计。由于压力较低，气相可近似应用理想气体状态方程，式由于压力较低，气相可近似应用理想气体状态方程，式 dd()SspTT vvgddsSsgssppTT vT R T2ggddln1ssssssp TpRRp

31、dTdT 则则如果温度变化范围不大，可视为常数，则可得如果温度变化范围不大，可视为常数，则可得 sgsslnBpAAR TT g/BR 式中，式中， ，A可由实验数据拟合可由实验数据拟合 。46所以在较低压力时，所以在较低压力时， 和和 呈直线关系。虽然此式呈直线关系。虽然此式并不很精确，但它提供了一种近似的计算不同并不很精确，但它提供了一种近似的计算不同 下的下的方法。方法。 splnsT/1sTspCTBApssln在此基础上在此基础上式中，式中，A、B、C 均为常数，由实验数据拟合得出。均为常数，由实验数据拟合得出。 47*6-10 单元系相平衡条件单元系相平衡条件 一、平衡的熵判据一、

32、平衡的熵判据 isod0s 表明孤立系统中过程可能进行的方向是使熵增大的，当孤立表明孤立系统中过程可能进行的方向是使熵增大的，当孤立系统的熵达到最大值时，系统的状态不可能再发生任何变化，即系统的熵达到最大值时，系统的状态不可能再发生任何变化，即系统处于平衡状态。所以孤立系统的熵增原理给出了系统处于平衡状态。所以孤立系统的熵增原理给出了平衡的一般平衡的一般判据判据。这个判据称为平衡的熵判据，表述为。这个判据称为平衡的熵判据，表述为“孤立系统处在平衡孤立系统处在平衡状态时，熵具有最大值状态时，熵具有最大值”。 从平衡的熵判据出发，可导出不同条件的平衡判据。如，等从平衡的熵判据出发，可导出不同条件的

33、平衡判据。如，等温、等压条件下，封闭系统的自发过程朝吉布斯函数温、等压条件下，封闭系统的自发过程朝吉布斯函数G减小方向减小方向进行，系统平衡态的吉布斯函数最小，即为平衡的吉布斯判据进行，系统平衡态的吉布斯函数最小，即为平衡的吉布斯判据 ,(d )0T pG48 等温等体积时，封闭体系自发过程朝亥姆霍兹函数等温等体积时，封闭体系自发过程朝亥姆霍兹函数F减小的减小的方向进行，系统平衡态的方向进行，系统平衡态的F最小，即为平衡的亥姆霍兹判据最小，即为平衡的亥姆霍兹判据 ,(d )0T VF在各种判据中，熵判据占有特殊的地位。在各种判据中，熵判据占有特殊的地位。 二、二、 单元系的化学势单元系的化学势

34、 通常物系中可能发生四种过程：通常物系中可能发生四种过程：热传递、功传递、相变和化热传递、功传递、相变和化学反应学反应。相应于这些过程有四种平衡条件：。相应于这些过程有四种平衡条件：热平衡热平衡条件条件系统各系统各部分温度（促使热传递的势）均匀一致、部分温度（促使热传递的势）均匀一致、力平衡力平衡条件条件简单可压简单可压缩系各部分的压力（促使功传递的势）相等和缩系各部分的压力（促使功传递的势）相等和相平衡相平衡条件及条件及化学化学平衡平衡条件。由于相变和化学反应都是物质质量的转移过程，相变条件。由于相变和化学反应都是物质质量的转移过程，相变是物质从一个相转变到另一个相，化学反应是从反应物转移到

35、生是物质从一个相转变到另一个相，化学反应是从反应物转移到生成物，所以相平衡条件和化学平衡条件都涉及促使质量转移的成物，所以相平衡条件和化学平衡条件都涉及促使质量转移的势势“化学势化学势”。相平衡的条件是各组元各相的化学势分别相等相平衡的条件是各组元各相的化学势分别相等。 49变质量单元系统热力学能变质量单元系统热力学能 ，因此，因此 ),(nVSUU ,ddddV nS nV SUUUUSVnSVn质量不变的单元系统，其热力学能微元变量可写成质量不变的单元系统，其热力学能微元变量可写成 dddUT Sp VpVUTSUnSnV,所以所以表征了推动物质转移的势表征了推动物质转移的势单元系的化学势

36、单元系的化学势变质量单元系微元过程中热力学能变化为：变质量单元系微元过程中热力学能变化为： ddddUT Sp Vn式中右侧三项分别表示热传递、功传递和质量传递对式中右侧三项分别表示热传递、功传递和质量传递对热力学能变化的贡献。热力学能变化的贡献。 50结合结合H、F和和G的定义，可得的定义，可得 ddddHT SV pnddddFS Tp Vn ddddGS TV pn pTTVSpSVnGnFnHnU, 进一步分析还可得出，化学势在数值上与摩尔吉布斯函数相进一步分析还可得出，化学势在数值上与摩尔吉布斯函数相等等 mG三、三、 单元系相平衡条件单元系相平衡条件 考虑由同一种物质的两个不同的相

37、和考虑由同一种物质的两个不同的相和组成的孤立系组成的孤立系 ，51 两相已分别达到平衡，它们的温度、压力和化学势分别为两相已分别达到平衡，它们的温度、压力和化学势分别为T、T、p 、p和和 、，则根据孤立系统熵增原理，在相和相之，则根据孤立系统熵增原理，在相和相之间也达到平衡时必定有间也达到平衡时必定有 ddd0CSSS1ddddpSUVnTTT据变质量系热力学能方程，有据变质量系热力学能方程，有所以所以 ddddddddUpUpSVnSVnTTTTTTddddddd0cUUppSVVnnTTTTTT52因因相和相和相组成孤立体系，与外界无任何质、能交换相组成孤立体系，与外界无任何质、能交换

38、ddd0CUUUddUU ddd0CVVVddVV ddd0Cnnnddnn 代入代入dSC的的表达式，经表达式，经整理可得整理可得 11dddd0CppSUVnTTTTTT所以系统达到平衡时必然有所以系统达到平衡时必然有 011TT0TpTp0TT53单元复相系的平衡条件为单元复相系的平衡条件为 热平衡条件热平衡条件 TT力平衡条件力平衡条件 pp相平衡条件相平衡条件 即两相之间达到平衡的条件是即两相之间达到平衡的条件是两相具有相同的温度、相同两相具有相同的温度、相同的压力和相同的化学势的压力和相同的化学势。这就意味着处于平衡状态的单元。这就意味着处于平衡状态的单元系各部分之间无任何势差存在。这个结论也可以推广作为系各部分之间无任何势差存在。这个结论也可以推广作为多相平衡共存时的平衡条件。多相平衡共存时的平衡条件。 下一章下一章