材料研究方法课件:第5章.X射线的衍射强度(1)(第一章).ppt
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- 材料 研究 方法 课件 射线 衍射 强度 第一章
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1、中国地质大学中国地质大学( (武汉武汉) )材化材化学院学院The Faculty of Material Science & Chemistry ,China University of Geosciences1X X射线粉晶衍射射线粉晶衍射2第2章 晶体的微观对称第3章 X射线的产生及性质第4章 X射线的衍射方向主要内容第1章 晶体的宏观对称第5章 X射线的衍射强度第6章 X射线的衍射方法第7章 X射线粉晶衍射的应用35.1 晶胞中原子的位置与衍射线束强度间的关系晶胞中原子的位置与衍射线束强度间的关系5.2 衍射强度衍射强度5.3 结构因子结构因子5.4 粉末晶体对粉末晶体对X射线的衍射强
2、度射线的衍射强度第第5 5章章 X X射线的衍射强度射线的衍射强度 劳埃(Laue)方程和布拉格(Bragg)方程只是确定了产生衍射的条件及衍射方向产生衍射的条件及衍射方向,只与只与X射射线的波长、晶胞的大小和形状有关线的波长、晶胞的大小和形状有关。通过对衍射方向的测量,理论上可以确定晶体结构的对称类型和晶胞参数。 但是,满足该关系并不是一定就产生衍射线,即使产生衍射线,也无法决定衍射强度大小和分布。X射线对于晶体的衍射强度则决定于晶体中射线对于晶体的衍射强度则决定于晶体中原子的元素种类及其排列分布的位置,此外,还原子的元素种类及其排列分布的位置,此外,还与诸多其它的因素有关。与诸多其它的因素
3、有关。45.1 晶胞中原子的位置与衍射线束强度间的关系晶胞中原子的位置与衍射线束强度间的关系5底心正交晶胞底心正交晶胞体心正交晶胞体心正交晶胞ABC121 2ABC121 2DEF33(001)(002)(001)底心,(001)面衍射1和2同相,AB+BC=产生衍射体心,(001)面无衍射1和2同相,AB+BC=DE+EF=1/2(AB+BC)=1/21和3抵消,无衍射65.2 衍射强度衍射强度 电子电子原子原子晶胞晶胞晶体晶体 1 1、一个电子对、一个电子对X X射线的散射强度射线的散射强度72/ )2cos1()4/(222020mRceIIe e 为电子的电荷数,m为电子的质量,c为光
4、速,0为介电常数,为散射方向与入射X射线电场矢量之间的夹角,R为某点与电子的距离,2为散射线与入射线之间的夹角。(1+cos22)/2为偏振因子或极化因子。2、一个原子对、一个原子对X射线的散射强度射线的散射强度 一个原子对X射线的散射强度为原子中的电子散射X射线的强度叠加。 原子散射因子:原子散射因子:f=Aa/Ae 则一个原子的散射强度:则一个原子的散射强度: Ia=f2 IeAe受一个电子相干散射的振幅;Aa 受一个原子相干散射的振幅(原子中全部电子相干散射合成波振幅); IaX射线受一个原子的散射强度 IeX射线受一个电子的散射强度8原子散射因子原子散射因子f的计算公式:的计算公式:
5、可通过查表知某元素的可通过查表知某元素的ai,bi,C(常数)再代入公式(常数)再代入公式计算出计算出f。9512)/(sinexpiiiCbaf3、一个晶胞对、一个晶胞对X射线的散射强度射线的散射强度 一个晶胞对X射线的散射强度为晶胞中的原子对X射线的散射的强度叠加。 具有具有简单结构简单结构的晶体对的晶体对X射线的散射强度:射线的散射强度:Ib=f2Ie 具有具有复杂结构的晶体对X射线的散射强度:I Ib b= = F Fhklhkl2 2I Ie eIb X射线受一个晶胞散射的散射线强度;f原子散射因子; IeX射线受一个电子的散射强度。Fhkl结构因子。104、粉末晶体对、粉末晶体对X
6、射线的衍射强度射线的衍射强度 粉末晶体是由无数单晶体组成的,而且影响X射线衍射强度的因素很多。因此粉末晶体对X射线的衍射强度公式较复杂,包含了五种因子: I0 入射X射线的强度; K常数; Lp角因子或洛伦兹偏振因子(1+cos22)/sin2 cos ; P多重因子;e-2M 温度因子; A() 吸收因子11I=I0 K LP Fhkl2Pe-2MA()多重因子多重因子P的大小与晶体的对称性或晶系有关。的大小与晶体的对称性或晶系有关。12晶系P立方晶系hkl48hhl24hk024hh012hhh8h006四方晶系hkl16hhl8h0l8hk08hh04h00400l2三方、六方晶系hkl
7、24hhl12h0l12hk012hh06h00600l2斜方晶系hkl8h0l4hk040kl4h0020k0200l2单斜晶系hkl4h0l2h002三斜晶系hkl2 各晶系不同面网的多重因子列表 温度因子e-2M及吸收因子A()都是受的影响,且两者变化方向相反,可以近似互相抵消。因此,因此,结构因子结构因子Fhkl是影响是影响X射线衍射强度最重要的因素射线衍射强度最重要的因素I=I0 K P LP Fhkl2K是常数,是常数,与具体的晶体及具体的实验条件有关,包括入射线的强度及波长、试样体积、单位体积内的晶胞数目等等有关,因此,在同一个衍射图谱中,这些值均相等。 13 另外,入射X射线束
8、并非绝对单色,要测其强度的绝对值比较困难,因此,X射线衍射线束的绝对强度测定也就比较困难。在衍射分析中,往往也只需要测定其相对值。故衍射线的相对强度可表示为:I相相=PLP Fhkl2 1415角因子或洛伦兹偏振因子:角因子或洛伦兹偏振因子:Lp=(1+cos22)/sin2 cos 由图可以看出,由图可以看出,Lp在在=45时达到最小。实际时达到最小。实际粉末衍射工作中,粉末衍射工作中,2的测的测量一般不超过量一般不超过100(即即不不超过超过50),因此,因此粉末衍射粉末衍射的衍射强度的总体趋势是的衍射强度的总体趋势是随随2的增大而减弱。的增大而减弱。5.3 5.3 结构因子结构因子 F
9、Fhklhkl 定义:是指一个晶胞中所有原子沿某衍射方向(hkl)所散射的X光的合成波。此合成波的振幅为|Fhkl|,称为结构振幅。16结构因子的具体表示方法: Fhkl = fnexp2i(h xn + k yn +l zn) (复指数) Fhkl = fncos2(h xn + k yn +l zn) +i fnsin2(h xn + k yn +l zn) (三角函数)fn是晶体单胞中第n个原子的散射因子,(xn、yn、zn)是第n个原子的坐标, h、k、l是所观测的衍射线的衍射指标 17当晶体的结构具有对称中心时,公式可以简化当晶体的结构具有对称中心时,公式可以简化为:为: Fhkl
10、= fncos2(h xn + k yn +l zn)a. 若晶胞中的质点只分布在八个角顶若晶胞中的质点只分布在八个角顶 (原始格子原始格子P) 原子坐标为:原子坐标为:(0,0,0) 根据公式根据公式 Fhkl = fncos2(h xn + k yn +l zn)或者或者Fhkl = fne 2i(hxn+kyn+lzn)有有: Fhkl = f 则则 |Fhkl|2= f 2 则,则, I相相 = PLP Fhkl2 这时所有指数的面网都可以这时所有指数的面网都可以产生衍射。产生衍射。18结构因子应用举例结构因子应用举例 xzyOb. 底心格子(如底心格子(如c心格子)心格子) 原子坐标
11、为原子坐标为(0,0,0),(1/2, 1/2,0)。 根据公式根据公式: Fhkl = fne 2i(hxn+kyn+lzn) 有:有:Fhkl = f + f e i(h+k) 19xzyO a和和b心格子类似。因此,对于底心格子的晶体,心格子类似。因此,对于底心格子的晶体,h+k或或k+l或或h+l为奇数的面网不会产生衍射效应。为奇数的面网不会产生衍射效应。当当(h+k)=偶数时偶数时 Fhkl = 2f, |Fhkl|2=4f 2 当当(h+k)=奇数时奇数时 Fhkl = 0,|Fhkl|2=0 c.体心格子(体心格子(I):): 原子坐标为原子坐标为(0,0,0),(1/2, 1/
12、2,1/2)。 根据公式根据公式: Fhkl = fne 2i(hxn+kyn+lzn) 有:有: Fhkl = f + f e i(h+k+l) 因此对于体心格子的晶体,因此对于体心格子的晶体,(h+k+l)为奇数为奇数的面网不会产生衍射效应,如(的面网不会产生衍射效应,如(001)。)。当当(h+k+l)=偶数时偶数时 Fhkl = 2f,|Fhkl|2=4f 2 当当(h+k+l)=奇数时奇数时Fhkl = 0,|Fhkl|2=0 20 xzyOd.面心格子(F):原子坐标为原子坐标为(0,0,0), (0,1/2,1/2), (1/2,0,1/2),(1/2,1/2,0) 根据公式根据
13、公式: Fhkl = fne 2i(hxn+kyn+lzn) , 有有:Fhkl = f 1+ei(h+k) +ei(l+k) +ei(h+l) 因此对于面心格子的晶体,因此对于面心格子的晶体,(h, k, l) 为奇偶混杂为奇偶混杂的面网不产生衍射效应,如(的面网不产生衍射效应,如(101)。)。当(h,k,l)全为奇数或全为偶数时 Fhkl = 4f, |Fhkl|2=16f 2 当(h,k,l)全为奇偶混杂时,h+k、k+l和h+l总有两奇一偶,因此, Fhkl = 0, |Fhkl|2=0 xzyO21存在的存在的hkl衍射衍射无衍射效应的无衍射效应的hkl原始格子原始格子Ph、k、l
14、为任意数为任意数无无底心格子底心格子(a,b,c)h+k/k+l/h+l为偶数为偶数h+k/k+l/h+l为奇数为奇数体心格子体心格子I h+k+l=偶数偶数h+k+l=奇数奇数面心格子面心格子F h,k,l全奇或全偶全奇或全偶h,k,l奇偶混杂奇偶混杂22因此,对同类原子组成的简单晶体,n=1的原始格子没有消光现象,n1的面心、体心、底心格子均产生消光现象,把这种简单晶体的无衍射效应的面网把这种简单晶体的无衍射效应的面网符合存在的规律称为点阵系统消光规律。符合存在的规律称为点阵系统消光规律。另外,由于晶体结构中存在旋转和平移等微观对称要素,亦可引起消光;或者由于一个晶胞中包含多个不同类原子,
15、其对称性也可造成消光。把这种消光称为结构系统消光结构系统消光。23e.金刚石的结构金刚石的结构每个晶胞中有8个同类原子,坐标为: (0,0,0),(1/2,1/2,0),(1/2,0,1/2),(0,1/2,1/2),(1/4,1/4,1/4), (3/4,3/4,1/4), (3/4,1/4,3/4), (1/4,3/4,3/4)24代入公式: Fhkl = fne 2i(hxn+kyn+lzn) ,前四项为面心格子,结构因子用FF表示。Fhkl = FF+fe(i/2)(h+k+l) 1+ei(h+k) +ei(l+k) +ei(h+l) =FF+FFe(i/2)(h+k+l) =FF 1
16、+e(i/2)(h+k+l) (1)由面心格子可知,hkl混杂时,FF0, Fhkl =0; (2)h,k,l全为奇数,且h+k+l=2n+1时, FF4f 1+e(i/2)(h+k+l)1+cos(/2)(h+k+l)+isin(/2)(h+k+l) 1+cos (/2)(2n+1)+ isin(/2)(2n+1) =1+ isin(/2)(2n+1)=1+i(-1)n Fhkl = 4f(1i) Fhkl 2= Fhkl Fhkl *= 4f(1i) 4f(1i)*=32f225(3)当h、k、l全为偶数,且h+k+l4n时, Fhkl = 4f 1+e(i/2)(h+k+l) =4f(1
17、+e2ni)=8f Fhkl 2=64f2(4)当h、k、l全为偶数时,但h+k+l 4n时, Fhkl = 4f 1+e(i/2)(h+k+l) =4f1+ei (2n+1)=0 则Fhkl 2=0从以上分析可知,金刚石型晶体能出现的衍射晶面指数为全奇或全偶,这与简单面心格子一致。但在全偶的指数中,h+k+l 4n的衍射也不会出现,如(200)(222)(420)。26f. f. 氯化钠晶体结构氯化钠晶体结构 氯化钠晶体中有两类原子,因此原子散射因子f不等。需分别计算。 在每个氯化钠晶胞中,有4个钠原子和4个氯原子,其坐标如下: 27Na: (0,0,0),(1/2,1/2,0),(1/2,
18、0,1/2),(0,1/2,1/2)Cl: (1/2,1/2,1/2),(1,1,1/2),(1,1/2,1)(1/2,1,1) Fhkl = fNae 2i(hxn+kyn+lzn)+ fCle 2i(hxj+kyj+lzj) = 1+ei(h+k) +ei(l+k) +ei(h+l) fNa+fClei(h+k+l) 12 第1项为面心点阵的系统消光,因此当hkl为奇数偶数混杂时,其值为0,当全奇或全偶时,其值为4。因此,当hkl奇偶混杂时, Fhkl = 0, Fhkl2= 0; 当hkl不混杂时, Fhkl =4fNa+fClei(h+k+l) 当h+k+l偶数时, Fhkl =4(f
19、Na+fCl ) Fhkl 2=16(fNa+fCl )2 当h+k+l=奇数时, Fhkl =4(fNafCl ) Fhkl 2=16(fNafCl )2 因此,氯化钠晶体在衍射图谱上只出现全奇或全偶面指数的衍射线,而全奇面的衍射强度比全偶面要低一些。28g.g.密排六方密排六方 每个单位晶胞中有两个同类原子,其坐标为(0,0,0)和(1/3,2/3,1/2),原子散射因子为f。29根据公式:Fhkl = fne2i(hxn+kyn+lzn) 有:Fhkl =f+f e2i(1/3)h+(2/3)k+(1/2)l =f1+ e2i(h+2k)/3+ (1/2)l则Fhkl 2= FhklFh
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